автореферат диссертации по энергетике, 05.14.05, диссертация на тему:Исследование радиационной состовляющей теплопроводности н-гексана в окрестности критической точки

ВВЕДЕНИЕ

Глава I. Экспериментальные и теоретические исследования радиационно-кондуктивного теплообмена

1.1. Теоретические исследования радиационно-кондуктивного переноса тепла.

1.2. Экспериментальные исследования параметров РКПТ в широком диапазоне параметров состояния

1.3. Природа критического состояния

1.4. Анализ методов исследования РКПТ и их оценка с точки зрения применимости для исследований в окрестности критической точки

Выводы

Глава II. Экспериментальная установка для исследования РКПТ н-гексана в околокритической области

2.1. Описание экспериментальной установки

2.1.1. Измерительный узел

2.1.2. Оптическая система

2.1.3. Система термостатирования

2.1.4. Система вакуумирования

2.1.5. Системы заполнения измерительного узла жидкостью, регулирования и измерения давления и температуры

2.2. Методика проведения экспериментальных исследований

2.3. Расчетные соотношения

2.4. Методика расшифровки интерферограмм 71 Выводы

Глава III. Результаты исследования поведения радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в широкой окрестности критической точки "жидкость-пар "

3.1 Объект исследования и его свойства

3.2 Уравнения состояния н-гексана

3.3 Результаты исследования относительной величины радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в широкой окрестности критической точки

3.4 Радиационная составляющая теплопроводности н-гексана в сверхкритической области и ее описание

3.5 Погрешность результатов экспериментальных исследований и расчетов 120 Выводы

Современное развитие таких отраслей промышленности, как химическая, нефтехимическая, авиационная и другие требует знания теплофизиче-ских свойств органических веществ. Будучи исходным сырьем в различных производствах или теплоносителями и хладагентами в теплообменном оборудовании, подавляющее большинство органических веществ являются полупрозрачными в ИК - области поглощения. Как известно, теплообмен в таких средах осуществляется двумя принципиально разными механизмами переноса тепла: молекулярным, основанным на столкновении хаотически перемещающихся молекул, и радиационным, образующимся за счет электромагнитного теплового излучения.

Наличие и взаимное влияние кондуктивного и радиационного тепловых потоков в полупрозрачных средах приводит к тому, что экспериментально полученная теплопроводность, как правило, содержит некоторую долю, обусловленную радиационным переносом, и является эффективной величиной. Причем степень «эффективности» зависит от большого числа факторов: от индивидуальных свойств вещества, от оптических характеристик граничных поверхностей сред, геометрии образца, толщины слоя и температуры.

По результатам исследований РКПТ можно констатировать об интенсифицирующем влиянии радиационного потока на общий механизм переноса тейла, неучет которого может привести к существенным погрешностям при расчетах параметров радиационно-кондуктивного теплообмена.

Несмотря на разработанный в настоящее время математический аппарат радиационно-кондуктивного переноса тепла (РКПТ), позволяющий определить закономерности для одного класса веществ со сходным химическим строением, экспериментальные исследования остаются основным способом изучения РКПТ, т.к. не требуют достоверных знаний по спектральным свойствам среды и границ, которыми чаще всего не располагают. Ввиду отсутствия в литературе информации по спектральным коэффициентам поглощения веществ и излучательным характеристикам граничных поверхностей в околокритической области, теоретические исследования РКПТ в некоторых случаях не представляются возможными. Поэтому наиболее приемлемым в этих случаях является комплексное экспериментально-расчетное исследование радиационно-кондуктивного теплопереноса. В частности, это имело место в работе [1], где были проведены исследования параметров РКПТ ряда органических веществ, включая н-гексан в интервале температур от 420 до 580 К и давлений до 6.0 МПа. Однако, автором не была охвачена асимптотическая область параметров состояния. А именно, оставался не затронутым интервал температур -3.0 К < Т-Ткр < 15.0 К.

Поскольку именно эта область формирует понятие критической универсальности, позволяющей в случае ее существования для радиационной составляющей теплопроводности прогнозировать поведение РКПТ для неизученных веществ и тем самым исключить дорогостоящие и сложные исследования, существует потребность в проведении измерений в вышеуказа-ной асимптотической области. Учитывая специфику критических явлений, следует отметить, что исследования теплофизических свойств веществ в критической области трудновыполнимы.

Критическая область - это особая область состояния вещества, характеризующаяся аномально растущими флуктуациями. Для нее не подходит теория жидкого и газового состояния. В сильно флуктуирующих системах межмолекулярное взаимодействие отодвигается на второстепенный план. Огромные количества молекул начинают взаимодействовать между собой, в результате чего поведение объектов приобретает универсальный характер. Вследствие интенсивного разрыва молекулярных связей, процессы восстановления термодинамического равновесия в критической области протекают медленно, тепловой импульс не рассеивается в течение многих часов. Бесконечное возрастание восприимчивости системы к внешним возмущающим факторам вызывает гигантский отклик. Появляются характерные для критической области аномалии термодинамических и теплофизических свойств веществ. Наблюдается полное затухание звука, уменьшение температуропроводности, неограниченное возрастание изобарной теплоемкости, многократное увеличение теплопроводности. Все это не может остаться незамеченным, и возникает потребность их учета при проектировании ядерных реакторов, котлоагрегатов, предназначенных для работы при сверхкритических параметрах пара, при расчете систем охлаждения ракетных двигателей и технологического оборудования, реализующего суб- и сверхкритические экстракционные процессы.

К настоящему времени накоплен достаточно большой материал о критических явлениях, насчитывается множество экспериментальных исследований, проведенных в окрестности критической точки. Однако, число исследуемых веществ в этой зоне ограничено, и основную часть составляют вещег ства с низкими критическими параметрами. Связано это с исключительными трудностями экспериментального характера, обусловленными особенностями критического состояния веществ: температурной неустойчивостью, способствующей легкому возникновению конвективных токов, в свою очередь искажающих механизм молекулярного переноса тепла, большими временами релаксации, гравитационным эффектом, критической опалесценцией и др.

Ученые-исследователи в последнее время добились значительных успехов в области использования околокритического состояния вещества, в данном случае речь идет о суб- и сверхкритических экстракционных процессах и других.

Располагая обширной информацией по термодинамическим и тепло-физическим свойствам вещества в околокритической области, до сих пор мы не имеем достаточной информации о поведении радиационной составляющей теплопроводности полупрозрачных сред. Поэтому в отношении теплового излучения можно лишь строить предположение о его возможно существенной роли в радиационно-кондуктивном переносе тепла вблизи критической точки, если учитывать, что условия прозрачности, в силу характерных особенностей критического состояния веществ, могут быть крайне неблагоприятными.

Для выяснения этого вопроса необходимо решить задачу РКПТ для полупрозрачных сред в окрестности критической точки. С этой целью в настоящей работе были реализованы измерения параметров РКПТ н-гексана в ближайшей окрестности критической точки по методу плоского слоя с ин-терферометрическои визуализацией. Проводимый визуальный контроль за состоянием температурного поля позволил по характеру интерференционной картины легко и быстро фиксировать начало возникновения конвективных токов. Это давало основание утверждать, что полученные экспериментальнорасчетным методом абсолютные значения радиационной составляющей теплопроводности н-гексана, не искажены влиянием конвекции.

При выборе объекта исследования (н-гексана) мы ориентировались потребностями практики располагать сведениями о свойствах углеводородных топлив, применяемых в летательных аппаратах, а также теплоносителей в промышленных агрегатах.

Экспериментально-расчетные исследования радиационной составляющей теплопроводности н-гексана были проведены по методу плоского слоя толщиной Ъ,= 0,00532м в температурном интервале (504,5 -г 517,2) К и интервале давлений (3,1 -г 4,18) МПА. Полученные в процессе эксперимента данные о вкладе излучения в РКПТ позволили определить характер поведения абсолютной величины радиационной составляющей теплопроводности Хг нормального гексана в окрестности критической точки.

Впервые со стороны сверхкритического флюидного состояния были выявлены аномалии в изменении радиационной составляющей тепло- и температуропроводности н-гексана, усиливающиеся по мере приближения к критической точке.

Настоящая работа состоит из трех глав. Первая глава посвящена обзору теоретических и экспериментальных исследований РКПТ, проведенных в широком интервале параметров состояния различных веществ, включая околокритическую область. В этой главе выполнен анализ существующих экспериментальных. методов исследований радиационно-кондуктивного переноса тепла с последующей оценкой возможности их применения вблизи критической точки и описана природа критического состояния.

Во второй главе представлено описание конструкции экспериментальной установки, используемой для решения поставленной задачи, и изложен принцип действия системы, обеспечивающей необходимые условия для проведения эксперимента. Здесь же приводится методика измерений температурных полей, выполненных по методу плоского слоя в комбинации с ин-терферометрическим методом, и расшифровка рабочих интерферограмм.

В третьей главе дана характеристика объекта исследования. Проведен л анализ существующих уравнений состояния. Обоснован выбор уравнения состояния н-гексана, описывающего исследованную область параметров состояния. Представлены результаты измерений относительной величины радиационной составляющей теплопроводности нормального гексана. На их основе получены абсолютные значения радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в сверхкритической области. Проведено описание этих результатов.

Автор выражает глубокую благодарность своим научным руководителям профессору Фариду Мухамедовичу Гумерову и к.т.н. Валерию Алексеевичу Аляеву за повседневную помощь и ценные советы, а также всем сотрудникам кафедры "Теоретических основ теплотехники" КГТУ за внимание к работе.

Выводы

1. Исследована зависимость относительной величины радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в интервале температур Г = (504,5 -г 517,2) К и давлений Р = (3,1 + 4,2 ) МПа. По результатам измерений установлено уменьшение величины % по мере приближения к критической точке как со стороны жидкости, так и со стороны сверхкритического состояния н-гексана.

2. Получено подтверждение ранее установленного факта [1] об отсутствии и существовании влияния давления на относительное изменение радиационной составляющей теплопроводности веществ соответственно в до- и сверхкритической областях.

3. На основе экспериментальных данных, полученных для сверхкритической области, рассчитаны значения абсолютной величины радиационной составляющей теплопроводности н-гексана.

4. Впервые установлено аномальное изменение радиационной составляющей теплопроводности на примере н-гексана в сверхкритической области параметров состояния.

5. Проведено описание значений радиационной составляющей, температуропроводности по методике, предложенной работе в [101].

6. Сопоставление характеристик результирующих соотношений, полученных ранее для водяного пара, инертных газов и в настоящем случае для н-гексана, подтверждает универсальность критического поведения.

Заключение

Анализ литературы показывает важность и перспективность изучения, в том числе и радиационно-кондуктивного переноса тепла в широкой окрестности критической точки, как с точки зрения критических явлений, так и с точки зрения технологических приложений.

Вместе с тем приходится констатировать, что асимптотическая близость к критической точке веществ в свете поставленной задачи практически не исследована. Усугубляется это и тем, что в последние десятилетия испытывает бурное развитие такое научно-технологическое направление, как использование суб- и сверхкритических флюидов в качестве экстрагентов и растворителей в процессах очистки, выделения, разделения и фракционирования, требующее прежде всего тщательного изучения свойств веществ в вышеотмеченных состояниях. Н-гексан, использованный уже в качестве сорастворителя и пробуемый в качестве экстрагента, не изучен в части обсуждаемой задачи исследования РКПТ. Он и явился объектом настоящего исследования.

Анализ экспериментальных методов, а также теоретических подходов с точки зрения их применимости для исследований в окрестности критической точки привел к выводу о целесообразности применения для этой цели метода плоского слоя с интерферометрической визуализацией. Последнее особенно

-V важно при исследованиях вещества в околокритическом состоянии, характеризуемом его высокой температурной неустойчивостью, легко способствующей возникновению конвективных токов и в принципе искажающих законы молекулярного переноса. Интерферометрическая визуализация в процессе исследований легко позволяет фиксировать эти искажения.

Создан экспериментальный стенд, реализующий этот метод.

Исследования проведены в температурном интервале от 504,5 К до 517,2 К и диапазоне давлений от 3,1 МПа до 4,2 МПа, охватывающих, как область жидкого состояния, так и сверхкритическую область.

Измеренные значения относительной величины радиационной составляющей теплопроводности % указывают на ее уменьшение по мере приближения к критической точке с обеих сторон.

Подтверждается мнение о том, что в области жидкого состояния отсутствует зависимость исследуемой величины от давления и в то же время можно, как и ранее,констатировать такую зависимость в сверхкритическом состоянии.

Анализ поведения кондуктивной (молекулярной) теплопроводности н-гексана в сверхкритической асимптотической близости к критической точке по результатам исследований В.М.Абдулаевой [58] позволил осуществить расчет абсолютных значений радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в вышеотмеченной области. Учитывая погрешности измерения величины % (2,2 -г- 4,5) % и расчетов Хг (7.3 ч- 8.4) %, за исключением области аномалий на изобарах 3,12 и 3,19 МПа, где она достигает соответственно 12.3 % и 10.6 % можно констатировать, что впервые установлено аномальное изменение радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в сверхкритической области, усиливающееся по мере приближения к критической точке.

•V

Описание вышеотмеченного результата по методике, предложенной в работе [101] и сопоставление с результатами аналогичного описания, реализованного для инертных газов и водяного пара подтвердила (через сопоставление критических индексов) универсальность критического поведения.

Впервые получены экспериментальные данные по % и расчетные значения по Хг в ранее^исследованной области.

Впервые установлен аномальный характер изменения Хг и аг в асимптотической близости к критической точке.

Установлено стремление к нулю радиационной составляющей температуропроводности при приближении к критической точке.

Повышенные погрешности рассчитываемой величины Хг, прежде всего обусловлены погрешностями используемых в расчетах значений кондуктивной теплопроводности. Поэтому одной из задач, которые можно ставить на перспективу, является экспериментальное исследование кондуктивной теплопроводности ранее неисследованных веществ, планируемых, как объекты изучения в обсуждаемом плане.

Бесспорным является и то, что дорогими и длительными экспериментальными исследованиями невозможно охватить все технологически важные вещества, что ставит на будущее задачу обобщения на классы и прогнозирования свойств отдельных представителей.

1. Аляев В.А. Радиационно-кондуктивный перенос в углеводородах (включая околокритическую область)//Дис. канд. техн. Наук. Казань. КХТИ. 1989. 143 с.

2. Спэрроу Э.М., Сесс Р.Д. Теплообмен излучением. Л. - Энергия, 1971. -294 с.

3. Оцисик М.Н. Сложный теплообмен. М.: Мир, 1976. - 606с.

4. Зигель Р., Хауэлл Дж. Теплообмен излучением. М.: Мир, 1975. - 934 с.

5. Сергеев O.A., Мень A.A. Теплофизические свойства полупрозрачных материалов. М.: Изд-во стандартов, 1977. - 288 с.

6. Андрианов В.Н. Основы радиационного и сложного теплообмена. М.: Энергия, 1972.-463 с.

7. Poltz Н/ Die Warmelait Fähigkeiten von Flüssigkeiten, 11 Der Straheungsanteil der effektiven Wärmeleitfähigkeit// Inter. J. Heat and Mass Transfer. 1965. - vol. 8. №4,-p. 515-527.

8. Филиппов Л.П. Исследование теплопроводности. M.: Изд-во МГУ, 1970. -239 с.

9. Пигальская Л.А. Комбинированный перенос тепла в цилиндрическом слое// ТВТ. 1969. -№4. с. 687-693.

10. Zeitschrift fur Physik. 1953. - Pd. 135. -s. 117.

11. Варгафтик Н.Б., Филиппов Л.П., Тарзиманов А.А., Юрчак Р.П. Теплопроводность газов и жидкостей. М.: Изд-во стандартов, 1970. - 155 с.

12. Багинский А.В. Стационарный теплообмен в плоском слое. Оценки эффективной теплопроводности// Изв. Сиб. Отд. АН СССР. Серия технических наук. Новосибирск, 1981. - №8, Вып.2. - с. 7-11.

13. Багинский А.В. Об исследовании теплопроводности полупрозрачных веществ в тонких слоях. Высокоточная плоская тепловая волна// Изв. Сиб. Отд. АН СССР. Серия технических наук. Новосибирск, 1981. - №3, Вып.З. - с. 17-20.

14. Aishar R., Cogley Р.С., Saxena S.C. Thermal Conductivity of Methane of Thermal Conductivity Atmosferic Pressure in the Temperature Range of 360-1275 К// J. of Heat Transfer. -1980. vol. 102. p. 165-167.

15. Тейтл, Харнет. Применение к задачам излучения приближения Росселан-да и решения, основанного на разложении в ряд интенсивности излучения// Ракетная техника и космонавтика. 1968. т. 6, №1. - с. 97-108.

16. Tineh A., Jure S.H., Varbrou G.H., Mcelray D.L. The optically thin Boundary Approximation to conductive and radiative Heat Transfer// Journ. Of Thermal. Insulation. 1983.-vol. 6.-p.216-231.

17. Петров В.А., Марченко H.B. Перенос энергии в частично прозрачных твердых материалах. М.: Наука, 1985. - 190 с.

18. Viskanta R., Anderson Е.Е. Heat transfer in semitransparant solids// Advamces in heat transfer. New York: Academic Press, 1975, - p. 317-441.

19. Суринов Ю.А. О некоторых основных проблемах теории лучистого теплообмена В кн.: Тепломассообмен. - V. Минск. 1976. - т. 8. - с. 70-79.

20. Невский A.C. Лучистый теплообмен в печах и топках. М.: Металлургия, 1971.-430 с.

21. Рубцов H.A. Теплообмен излучением в сплошных средах. Новосибирск.: Наука, 1984.-278 с.

22. Стрекалова Е.А. Радиационно-кондуктивный теплообмен при кратковременных измерениях теплофизических характкристик полупрозрачных сред: Дис. канд. техн. наук. М., 1990. - 144 с.

23. Гоник М.А. Коэффициент теплопроводности полупрозрачных раплавов хлорида натрия и калия, фторидов лития, магния, бария и кальция, фторфлогопи-та и эрбий иттрий - алюминевого граната при высоких температурах: Автореф. Канд. дис. - М.: 1985. -20 с.

24. Рубцов H.A., Степаненко П.И., Кузнецова Ф.А. Исследование радиацион-но-кондуктивного переноса тепловой энергии в органических жидкостях// Изв.л

25. Сиб. Отд. АН СССР. Серия технических наук. Новосибирск, 1974. - №3, Вып. 1 -с. 53-57.

26. Сирота A.M., Латунин В.И., Беляев Г.М., Гольдштейн И.И. Экспериментальное исследование максимумов теплопроводности воды в околокритической области// Теплоэнергетика. -1976. №6 - с. 84-88.

27. Сегалович Л.С. Радиационный и радиационно-кондуктивный теплообмен в плоских слоях с различными оптическими свойствами: Автореф. канд. дисс. -Каунас, 1986. 16 с.

28. Дагис Л.И., Дзенаявичене Э.ф.р., Сегалович Л.С. Закономерности радиа-ционно-кондуктивного теплообмена в широком интервале температур полупрозрачных сред// Мат. моделир. Теплообмен в технол. процессах и установках. -Куйбышев, 1987. с. 73-78.

29. Дагис Л.И., Сегалович Л.С., Тамонис М.М. Радиационный и сложный теплообмен в системе сред с различными показателями преломления// Тр. АН Лит. ССР. Сер. Б. 1988. -№1 (164).-с. 117-123.

30. Дагис Л.И., Сегалович Л.С., Тамонис М.М. Сложный радиационно-кондуктивный теплообмен в полупрозрачных средах// Тр. Ан. Лит. ССР. Сер. Б. 1988. №1 (164).-с. 150.

31. Рябова Л.Г. Исследование радиационной составляющей теплопроводности жидких органических соединений при повышенных температурах.: Дис. канд. техн. наук. Казань, 1983. - 142 с.

32. Shcodel G. Kombinierte Warmeleitungund Wärmestrahlung in Konvektion-freien Flussigkeitsschichten: Dissertation. 1969.

33. Ветошкин B.H. Радиационно-кондуктивный перенос тепла в моторных и реактивных топливах до температур 623 К: Дис. канд. техн. наук. Казань, 1987. - 151 с.

34. Кравчун С.Н., Филиппов Л.П. О радиационном переносе тепла в углеводородах// Тепло- и массообмен в химической технологии. Казань, 1985 - с. 2-5 (Межвуз. сб. КХТИ).

35. Мухаметзянов Г.Н. Метод расчета радиационной составляющей коэффициента теплопроводности органических жидкостей// Тепло- и массообмен в химической технологии. Казань, 1981.-е. 64-67 (Межвуз сб. КХТИ).

36. Poltz H., Jugel KM Int. J. Heat Mass Transfer. 1967. - vol. 10. - p. 10751087.

37. Poltz H., Jugel R. The thermal Conductivity of some Organis Liquids between 30 and 190 °C// Int. J. Heat Mass Transfer. 1982. - vol. 25, №8. - p. 1093-1101.

38. Сулейманова JI.JI. Исследование температурной зависимости составляющей теплопроводности жидких органических соединений: Автореф. канд. дис. -Казань, 1978.- 16 с.

39. Анисимов М.А. Критические явления в жидкостях и жидких кристаллах. М.: Наука, 1987. с. 272.

40. Kardos A.Die Wärmeleitfähigkeit versehiedenen Flussig Keiten// Zeitschrift' fur diegesamte Kalte-Industri. 1934. Bd. 41. № l.s.1-6.

41. Lenoir J.M., Junk W.A., Comings E.W. Measurement and correlation of thermal conductivity of gases at high pressure// Chem. Eng. Progress. 1953. vol. 49. №10 -p. 539-542.

42. Leng D.E., Comings E.W. Thermal conductivity of ethane and propane at higt pressure// Ind. End. Chem. 1957. vol. 49. №12. p. 2042.

43. Kramer F.R., Comings E.W. Thermal conductivity of butane at high pressure correlation with other gases// J. Chem. Eng. Data 1960. vol. 5. №4 p. 462-467.

44. Bailley B.J., Kellner K. The thermal conductivity of argon near the critical point//Brit. J. Appl. Phys. 1967. vol. 18. p. 1645-1646.

45. Войтенко A.K., Геллер В.З. Исследование теплопроводности фреона -115 в критической области и вблизи линии насыщения жидкость-пар// Известия вузов. Энергетика. Сер. Нефть и газ. 1977. №2. с. 69-73.

46. Nieto de Castro С.А., tufeu R., Le Neinder B. Thermal conductivity measurement of n-butan over wide temperature and pressure ranges// Int. J. Thermophys. 1983. vol. 4. №1 p. 11-33.

47. Геллер В.З. Исследование теплопроводности фреонов -115 и -22 в критической области методом нагретой нити// В сб. ГСССД "Теплофизические свойства веществ и материалов". Вып. 22. 1985. с. 101-118.

48. Prasad R.C., Venart J.E.S. Thermal conductivity of ethane from 290 to 600 К at pressures up to 700 bar, including the critical region// Int. J. Thermophys. 1984. vol. 5. №4. p. 367-385.

49. Сирота A.M. Прибор для измерения теплопроводности жидкостей и газов по методу плоского горизонтального слоя// А.С. №248293 (СССР.) В бюл. Открытия. Изобретения. Пром. Образцы. Товарные знаки. 1969. №23.

50. Le Neinder В., Tufeu R., Bury P., Sengers J.V. Thermal conductivity of carbon dioxide and Steam in the supercritical region// Berichte Bunsengesels chaft Physica-lische Chemic. 1973. Bd. 77. №4. s. 262-278.

51. Тарзиманов A.A., Зайнуллин И.М. Экспериментальное исследование теплопроводности тяжелой воды при температурах до 230.550 °С и давлении до 800 бар// Теплоэнергетика. 1974. №5. с. 61-66.

52. Oosten J. De Wartegelleidingscoefficient van xenon in het kritisch gebeid. D. Ph. Thesis, University of amsterdam. 1972. p. 146.

53. Pittman Ch. E. The thermal conductivity of 3He near the liquid-vapour critical point. Thesis Duke University Derpt. of Phys. 1981.

54. Абдулаева В.М. Метод периодического нагрева в линейном и нелинейном режимах. Теплофизические свойства н-гексана в окрестности критической точки: Автореф. канд. дис. М.: 1997. - 16 с.

55. Филиппов Л.П. Методы расчета и прогнозирования. М.: Изд-во МГУ. 1988. - 154 с.

56. Гумеров Ф.М. Тепло- и температуропроводность аргона, ксенона,криптона, неона и водяного пара в широкой окрестности критической точки: Дис. докт. техн. наук Казань - 1992 - КХТИ - 471 с.

57. Максудов Р.Н. Тепло и -температуропроводность и показатель преломления ксенона в околокритической области// Дис. .канд.техн.наук. -^Казань. 1992 -188 с.

58. Анисимов М.А., Рабинович В.А., Сычев В.В. Термодинамика критического состояния индивидуальных веществ. М.: Энергоатомиздат, 1990. 190 с.

59. Поникарова И.Н. Теплопроводность жидких соединений при температурах до 630 К, не искаженная радиационным переносом энергии// Дис. канд.техн.наук. Казань, 1995 - 141 с.

60. Геллер В.З. Обобщение данных о коэффициентах теплопроводности и вязкости толуола в жидкой фазе// Известия вузов. Сер. Нефть и газ. 1977. №2. с. 69-73.

61. Марковцев Б.Г. Закономерности изменения теплопроводности жидких холодильных агентов и их бинарных смесей на основе галогенопроизводных метана в области низких температур, включая окрестность критической точки// Дис. канд.техн.наук. Л., 1985. - 272 с.

62. Слюсарь В.П., Третьяков В.М., Руденко Н.С. Изохорная теплопроводность аргона, криптона, ксенона и азота от температур тройных точек до 300-330 К при давлениях до 300 атм// ИФЖ. -1980. 38. №4. - с. 628-633.

63. Жузе, В.Б., Зубков Г.Е., Чернеева Л.И. Теплопроводность гелия в области низких температур//ЖФХ. 1984. т. 58 №6. с. 1576-1579.

64. Хауф В., Григуль. Оптические методы в теплопередаче. М.: Мир, 1973. -238 с.

65. Григорьев Б.А., Курумов Д.С., Плотников С.А. Вириальное уравнение состояния для индивидуальных углеводородов.П Вириальные коэффициенты// ЖФХ. 1983. т. 57, №1. с. 218-221.

66. Курумов Д.С., Григорьев Б.А. Экспериментальное исследование РоТ -зависимости н-гексана в критической области// ЖФХ. 1982. т. 56, №3. с. 551-555.

67. Физико-химические свойства индивидуальных угледовородов// Под ред. Татевского В.М. М.: Гостоптехиздат, 1960. - 412 с.

68. Герасимов A.A., Григорьев Б.А. Изобарная теплоемкость н-гексана в критической области// ТВТ. 1983. т. 21. №3. с. 471-478.

69. Герасимов A.A., Григорьев Б.А. Экспериментальное исследование изобарной теплоемкости н-гексана// Известия вузов. Сер. Нефть и газ. 1978. №5. с. 46-48.

70. Сейфер А.Л., Разумихин В.Н., Пазынич P.A. Деформация молекул в жидкости при высоких давлениях. 1. Теплоемкость н-гексана и бензола и повоторная изомерия молекул. Журнал структурной химии. 1970, т. 11, №6. с. 1113-1115.

71. Benson M.S., Snyder P.S., Winnick J. Heat capacities of liquid n-alkanes at elevated pressures//J.Chem. Thermodynamics, 1971.vol.3. p. 891-898.

72. Герасимов A.A. Исследование Cp н-гексана в области максимумов теплоемкости// Известия вузов. Сер. Нефть и газ. 1980. №1. с. 61-62.

73. Лысенков В.Ф. Гипотеза о "псевдоспинодали" и масштабное уравнение состояния критической области// ЖФХ. 1985. т. 59. №4. с. 866-869.

74. Григорьев Б.А. Экспериментальное исследование термодинамических свойств н-гексана в широкой окрестности критической точки. М.: Мир, 1994. -149 с.

75. Курумов Д.С., Григорьев Б.А. Экспериментальные исследования термических свойств н-гексана при высоких температурах и давлениях// Известие вузов. Сер. Нефть и газ. 1983. №5. с. 35-39.

76. Кисилев С.Б. Асимметричное масштабное уравнение и поведение реальной жидкости в критической области, включая метастабильное состояния// ТВТ. 1986. т. 24. №3. с. 500-509.

77. Амирханов Х.И., Алибеков Б.Г., Вихров Д.И., Мирская В.А. Изохорная теплоемкость и другие калорические свойства углеводородов метанового ряда. Махачкала. Изд-во Даг. ФАН СССР. 1981.-254 с.

78. Курумов Д.С. Уравнение состояния н-гексана в широкой окрестности критической точки// ТВТ. 1991. т. 29. №1. с. 79-84.

79. Герасимов A.A., Григорьев Б.А., Расторгуев Ю.Л.// Известия Сев- кавк. науч. высшей школы, техн. науки. 1979. №4. с. 72-74.

80. Киселев С.Б. Масштабное уравнение состояния однокомпонентных жидкостей и бинарных растворов в критической области// ТВТ. 1988. т. 26, №3. с. 466-471.

81. Абдулагатов И.М., Алибеков Б.Г. Уравнение состояния н-гексана, учитывающее масштабные особенности поведения вещества вблизи критической точки//ЖФХ. 1982. т. 56. Вып. 10. с. 2618-2619.

82. Герасимов A.A., Григорьев Б.А. Кроссоверное уравнение состояния нормального гексана в критической области//ИФЖ. 1993. т. 65. №2. с. 185-191.

83. Фишер М. Природа критического состояния.: Пер. с анг. М.: Мир, 1968.

84. Стенли Г. Фазовые переходы и критические явления: Пер. с анг. М.: Мир, 1973.

85. Ma Ш. Современная теория критических явлений: Пер. с анг. М.: Мир, 1980.

86. Паташинский А.З., Покровский B.JI. Флуктуационная теория фазовых переходов. 2-е изд., перераб. - М.: Наука, 1982. - 381 с.

87. Wegner W.J. Corrections to scaling laws// Phys. Rev. 1972. vol. 5B, №11. c. 4529-4536.

88. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Статистическая физика. 4-е идз. 1976. 605 с.

89. Киселев С.Б., Костюкова И.Г., Якимова А.В. Спинодаль и линия максимумов изотермической сжимаемости воды в критической области// ТВТ. 1989. т. 27, №5. с. 876-884.

90. Кисилев С.Б. Масштабное уравнение состояния индивидуальных веществ и бинарных растворов в широкой окрестности критической точки// Обзоры по теплофизическим свойствам веществ. М.: Изд-во стандартов, 1989. №2(76). с. 3149.

91. Chen Z.Y., Albright Р.С., Sengers J.V// Phys. Rev. 1990. vol. A41. p. 31613169.

92. Chen Z.Y., Abbaci A., Tang S., Sengers J.V.// Phys. Rev. 1990. vol. A42. p. 4470-4478.

93. Generalized Scaled Equation of state for n-alkane (methane to n-nonane) in critical region// Int. J. Thermophys. 1991. vol. 12. №3 p. 549-562.

94. Sengers J.V/, Keyes P.H. Scaling of the thermal conductivity near the gas li-grid critical point// Phys. Rev. Lett. 1971. vol. 26. №2. p. 70-73.

95. Варгафтик И.Б., Филиппов Л.П., Тарзиманов A.A., Троцкий Е.Е. Теплопроводность жидкостей и газов. М.: Изд-во стандартов, 1978. - 470 с.

96. Гумеров Ф.М., Сабирзянов А.Н., Максудов Р.Н. и др. Температуропроводность неквантовых инертных газов в широкой окрестности критической точки// ТВТ. 1993. т.31. Вып.4. с. 556-559.

97. Сирота A.M., Латунин В.И., Беляева Г.М. Экспериментальное исследование максимумов теплопроводности воды в критической области// Теплоэнергетика. 1974. №10. с! 52-58.

98. Сабирзянов А.Н., Гумеров Ф.М., Кружилин Г.Н., Усманов А.Г. Рефрактометрический метод прогнозирования тепло- и температуропроводности оптически прозрачных газов и жмдкостей// Докл. АН СССР. 1991. т. 320. №6. с. 13661371.

99. Румшинский Л.З. Математическая обработка результатов эксперимента. -М.: Наука, 1971.- 192 с.

100. Спиридонов В.П., Лопанкин А.Д. Математическая обработка физико-технических данных. М.: МГУ, 1970. - 219 с.

101. ГОСТ 8. 011-72. Показатели точности измерений и формы представления результатов измерений. М.: Изд-во стандартов, 1972.

102. ГОСТ 8. 207-76. Прямые измерения с много кратными наблюдениями. Методы обработки результатов измерений. М.: Изд-во стандартов, 1978.

103. Теория и техника тепло-физического эксперимента./ Под ред. Щукина В.К. -М.: Энергоатомиздат, 1993. 448 с.1. АКТ

104. Об использовании материалов диссертационной работы сотрудника Казанского государственного технологического университета С.Н.Михайловой "Исследование радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в окрестности критической точки"

105. Результаты измерений и обобщения относительной величины радиационной составляющей теплопроводности н-гексана в окрестности критической точки использованы в ЦИАМ для корректировки значений теплопроводности топлив на основе н-парафинов.

106. Начальник отдела "Специальные авиационные двигатели и химмотология"

107. Начальник сектора "Авиационные топлива"