автореферат диссертации по энергетике, 05.14.05, диссертация на тему:Термодинамические свойства озонобезопасных хладагентов

р Г ь V н

1 о ^Р 1995

ОДЕССКАЯ ГОСУДАРСТВЕННА АКАДЕМИЯ ХОЛОДА

Нл прзигх рукописи

Хал:за Аль - Рухип

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ОЗОНОБЕЗОПЛСНЫХ ХЛАДАГЕНТОВ

Специальности: 05Л-1.05 - г е о р о т:; ч е с ;а * о сскоии теплоте

О'.О:.!.! - к колекулярн.-гя фп?,л;:г.

АБТО?ЕОЕ?ЛТ ,а:сс:-.пга;1>п гл сснсх^.ис; '1и;ой стспсиг

«дкдцдаха тсхютсххнх ¡.йуж

Сдссса • 1995

РсЗзта Bänasseza з Одасскзз ГосударствэЕвсг Аказж^: Холода

Елучныг руковсдашп» - кзндкзт твзкэскгх наук, прсСюссор В.П. Оакданко

(фгуалькыа «¡.чякнщц- дзсор Ссззгаэ-вггекэтиявсЕгх sais, гафзссор С.М. Каауа

н.г. л-r.^/.rf

Боду^зя орг2Е2зазт - CSpccKZZ ТЬс7^зрс1ззнньз: ЗЪкззрсггегг гкзпг И.И. L34EZSD33

3a=zra cocrczrcH "2/э" ^ ¿¿sfADlr.l 1S95 г. 3-7/ часов sa заседая - Ссээггг £.0^*27.01 гра

CC2C0S02 • Госудзрспзэнног . Ахгдасг .Зхтэдз по г^росу: 270100, г. С^зсса. ул. Петра BazzEsiro, 1/3.

С гггоортшнзг клзо огнагпкггься в ййяштека СГЛХ. Азгррз4врзт P235CZ22 1995 Г.

. . Ученье сохретарь . • '

.ят^атаурсдА'-твзиз"Рогата .' ' PJE-'Ezsyasas

Д.Т.Е., тсфзссср •

liez. So 7 ('

ВЭ9ДЭКНЭ

3 соотзетствии с решониэ-л Монреальского протокола и других псследумзп: ему международных конференпиа э последнее пя-тилотлэ зо многих странах у;:ра интенсивно ведутся исследования нсзьтх оэокойезопасньа хладагентов. Основноа интерес предстаз-лякт их ¡энергетические возможности (термодинамические свойства), кодикс-биолотическле характеристики, потончал глобального потепления и др. В настоящее время стало яс,.о, что в чистом впдз предлагаешь» хладагенты но могут состзв:ггь альтернативу бывшой хладагентам по энергетическим показателям. 3 то же время, бинарные, тройные смосн озснобезспаспых хладагентов обещает Сыть болео онэргэтичными, обеспечат повышение хслодопроиз-ЗОДЙЗШЬЕОСТХ" ХОЛОДИЛЬНЫХ СИСТВМ. В СЗЯЗИ с болыки числом перспективных смесей, разнообразием их ВОЗМОЖНЫХ К0НЦЗЕТрЗЦИ2, трудностью и дороговизной зкетркжвзхальныг исслэдовата,4 представляет интерес разработка методоз расчета тормдизахи-чееккг С2С2СТ5 таких ехзеза без привлечения или с привлечением ограниченного количества опытных данных. "акая мотоджа должна базироваться, как д.тя чистых sseqctb, так к для их емвеоз. на единой тоорэти^ескси базе, чтобы обеспечить надежность получаемых дзпшх к их согласованность мэяду собой. В кзчэстю такот. базы S2KK жрана теория возиусониа з статистической теории ЖИДКОГО состояния и БИЗИаЛЬПОО урознелпо состояния 3 газовой области. Поскольку сс-обсзопасные хладагента - жидкости inj MHcroaTCiiSbu«: полярных л зле кул," з ка-зстве потенциала мокхоло-кулярваго взаимодействия выбрали потэнпиал Лздлардз-Дкозса с параметрами. злЕясяз-га от' температуры, используя его для описания как газообразной, тан и я^^гмг сблг-ггог состояния. Оснозопслагаяпцэ приданы такого подхода взяты из фундаментальных работ Роулннгонз Дк. .Баркорз Дг., ХэЕдэрссна Д., Кзссоль-манз П.М., г:гзс-Ьз Й.2.. Пухлы К., Гйркуса Д., 2эвиса Г. к рр.

Поль» сэо'атч явилось создан;» тооротичзскп-обесновзвноз котоднки описания и само списание тзрчодпнзкичзск;:х сзсзстз ряда чястих сзснойсзспасаи хладагентов в их газовом и гздком состоянии б-:зв 9д:согз потэвц/тлз ЛЕнардэ-Джонса, с параметрами зависящими от температуры, При достижении такса шли возникает база. для маептабного расчета термодинамических свойств различных скесэй озозобезопасных хладагентов, поиска среда них новых альтернатив бывшим хладагентам.

- А -

'Достижение поставленной цели рзботы обусловило необходимость ревэняя таких частных задзч как гэстрсошга уравнения состояния дгя свободной энергии системы иногогтоуных молекул, взаимодействующих по потенциалу тверда сфер; построение уравнения состоялся жидкости ка уровне сзободеог энергии, давлзнЕЯ» кзотерккчэскоа сжимаемости, в рамках теории возмиэниа Баркэра-ХэЕдэрсона (ЗН1) иа языка структурного фактора вместо радиальной функции рзспрзгалонкя; уточнение мэтодас расчета приведений зиризльпыг: коэффициентов для потенциала ЛвЕнарда-Дконса; разработка расчетных процедур выделония параметров потенциала с анализом сходимости функниа и несобственных интегралов.

йзучкзя новизна работа состоэт в. том, что Еозрвыз термодинамические свойства озонсхЗв^". гзсах: хладагентов рассмотрены в рамках современных таарпг статистической физики, получены данные о потенциалах кожмслзкулярного зззкгодагстЕия в хладагентах, разработана кетздпкз расчетов, гззззля^цзя достигнуть согласования тергскэскк; и кзлоретэскз свойств между с сбой.

Научное лолсгеэнпз. за^чзоксэ в работе - эффективные потенциал ¿енвардз-Даозса . с параметрами, зависящими от техпоратуры, позволяет на бэзе в:фиалъзогс ургьнзнкя состоянг-т. в гззовзг области к тоор:си возкузеяи» в статксткческог фкзкеэ кэдхостей описать термодинамические свойства флзказв из полярных колвкул с погрешностью на уровне погрэсвостег опытных данных, кекдкиая окрестность критической точки ккдкость-пар.

Основные научные результата, • подученные в ркЗоте:

1. Подучены уравнения состояния для ■ свободной энвргии.давлэния и кзотеряическоа снимавкссти ленЕзра-даовсонозского фдзида в ражеах теории возмущения Бзрюэрг-Хэндэрсоза, выраженные чзроз структурный фактор тзаршефэрззг скотомы частка в пр;:6лижэеии Паркуса-Еэвиха.

2. Разработана кэтодгка вдделэнкя параметра:? щщьцияга Хэннарца-.Еяовсз из Р-У-г-дагных в однофазных областях и на линии ваездэгия, которая апробирована на прккврэ зргокя

3. Получены параметра зффзстгвного взтонциала ЛэЕпарцз-Дкснза да езонобзаопзеных хладагентов К23, язг, К116, 1И25, гл34з, та 52з, с поаоз^д которых па рззработгпньм уравк

описаны термодинамические свойства зтах бэвдстз з газовса :: акдкоя областях состояния с погрешностью зз уровне погрешности экспериментальных данных.

4. Подучены подробные таблицы термодинамических свойств хладагента R125 в гэзозоя сблзстп как экспериментально малоизученного хладагента.

Практическая значимость работы состоит з тем, что годученнкэ нами даннда "пгтт быть использованы дая расчета тэркадизааячэсяяк свойств озонэбезспасднг хладагентов при проег-.-уоваЕил холодильных установок, топдезых еэсосов с их использованием. для посдодугззгэ расчета, анализа и выбора энергетически выгодных хладзгентсз-с:лесая. компонентам;! которых являются исследованные нгми Евиэства как чистые хладагенты. Разработанная методика расчета термодинамических сзойстз может быть использована для создзния информационны? стандартов по свойствам озонобезопзеных хладагентов.

Апробация работы. Сспспныз результаты докладывались на научных конференциях и секикарах СТУЛ (1553 г.. 199-i г.), на даух мзкдупарелгчх кокференгдкг: (Тамо'сз. 1952; Boulídc-r (CEA). 1S34}.

¿^j'ojcc-ísi^c-]. ¿¿о tomo «hilccopt с гту wjiycc сое мы т03*!сл

Стругггура диссертанта. Диссэртзеия состоит из ззодззея. чотьгах глав, заключение, прилс:::о:г.:я, сгх:с:со использование литературных источников (*24 наименования). 3 поп соззраггея ■¡г стр. основного текста,. а -та числа zr рисунков к 5 таблиц.

Содэрааниз рабедл

Во введении предстззлэна ебцая характеристика работы, обосновывается актуальность тему.

Б шсбоя глава предстазлэн оезор современного состояние прс^змы замены озоноразруоаюяих хладагентов, результатов зясгариквг-ах'.юго псслэдгзвгзая термодинамических сзогстз озонобезспаскых хладагентов, используемых методов рзечетко-таоретического описания их свойств з газовой и жидкое областях состояния, формулируется цми и задачи дассэргационноа работы.

Сделал вывод о необходимо сп широкого изучения термодинамических свсаств с»3cea озонсбезопастд: хладагентов, поско-

- б -

льку они то прогнозным оцзнкам могут обладать лучшими энергетическими характеристиками, чем отдельные чистые озонобезопаснь» хладагента. Б тою время расчетно-теоретаческое описание термодинамических своаств чистых хладагентов проведено многими аварами полиноминальными уравнениями состояния, уравнениями Рвдаиха-Квонга-Соаве, Шнга-Робинсона,. в рамках которых расчет своаств смесей теоретически необоснован »требует дополнительной информации по свойствам самих, смесей. Поэтому возникает необходимость построения теоретически обоснованной методика описания термодинамических своаств хладагентов в газовое и «идкоа областях состояния. Такоа методикой представляется теория конформальных растворов, в основу которой можно положить вири-альное уравнение состояния газового и теории возмудэний в статистической физике жидкого состояний. При этом "конформаль-ность" смеси может быть достигнута использованием единого модельного потенциала Лэннарца-Днонса с параметрами, зависящими от температуры. Аргументированное обоснование выбора такого потенциала дано в работах проф. Р^тансона Дк., проф. Кес-сельмана П.М.

Вторая глава посвящена формулировке основных расчетных соотношений, разработке процэдур выделения параметров потенциала ■Леннардэ-Дконса из опытных данных по термодинамическим свойствам хладагентов, апробации этих процэдур на примере аргона.-

Учитывая итерационный характер ряда разработанных вычислительных процедур, были уточнены коэффициента разложения в ряда для вириальных коэффициентов. Длй второго и третьего вириальных коэффициентов суммировалось 80. членов ряда, что обеспечило сходимость рядов при приведенных темгаратурах 7*5:0.1. Соответствующие значения четвертого и пятого вириальных коэффициентов были представлены полиномами, начиная с Г*«о.65.

Исходным соотношением для расчета термодинамических свойств" в жидком состоянии явилось выражение для свободной энергии F(p,T) в теории Баркера-Хендерсона, разработанное как для чистых веществ, так и для их с^есой 1

Р(р.Т) = Fas(р,Г| + 2П ЯА п ¡'gQ(T\,R\Q(R).I?dR, (1)

б • ■•■■ в котором является свободной энергией системы твердых сфер

с учетом внутримолекулярных (идеалыю-гззовис) энергетических • состояний. В качестве межмси^кулярного потенциала взаимодействия взят модельныа потенциал Лэннарда-Дконса. .

oí я; = <cm[[-*g±-f - pp-)6], (2)

параметры которого определялись из условна описания свойств (P-Y-T) газовой и жидкой фаз, в рамках постулируекых зависимостей

6(7) = о00 + а,?), = в0 <зтр(-в,Т) (з)

D

Предполагалось получение других термодинамических свойств численным дифференцированием значений свободной энергии (1) по темшрзтуро и шютгоста. Однако, громоздкость процедур для расчета радиальной функции распределения gQ(r¡,R) в приближении Перкуса-Яевика для системы твердых сфер, аппроксимационного характера соответствующих формул на больших расстояниях R, плохая сходимость интеграла (1), не могут обеспечить необходимой величины погрешности вычисляемых производных,особенно ш температуре. 3 связи с этим, мы воспользоцэ-лись известим .взаимосвязью и струвсгурным фактором S0(r¡,q) для преобразования (1) к виду

-Ч:— • -Ч— - ч т3-* -ф- ÍS-f I &«>■:> - i] / HS-] -- <*• <2',£>

о

гдо эффективные диамотр соударения d тлерцых сфер (молекул) определялся соотношением

d - J [i - е=?(- -f^L]] <3R (5)

ка бззэ которого строится интерполяционное уравнение состояния

{-§.] = UU¡JJL*S¿, а =-1.5. и- J-ml3 (7) 1 JHS (i г))3 . ъ

Простая аналитическая форма Sq(t\,x), разделонность в ней аргументов i) a z, гозволяхгг провести аналитическое дифференца-

«Sn ¿S.

рование S1 = S? « и получить явныэ уравнения

состояния для давления ? и изотермической сжимаемости р„ :

F7 _ V Р7 i • 32 _ г <У ч3

. "яг = [тяг)® " ч НН

пг*

* ("Я

л-1 _ б Т? СТ Г 1 •>• 4т? + ЛТ?2 •»■ 4ТГ*С - СП4 _ 64Т) Г <?_")3,

р* ' п п. 1 (1 - 32- -I

э - ,»)

4Я

пт5- К-)2 X [г + т, 5г(ч,г)] 7 г <*}.

Подынтегральный множитель /(Т) в случае потенциала (г) описывается выранхзнием

и о

75Г + -Й"] [тт ~

(10)

+ + -тги- * тот * ТоГ ™ * ч5Г " у

^ 13 <г , Г 1 6П г-3 , А! 21 п7, 1 г.9"!

+ СовШ|- -^дд- 2 + - -^г]^ ^ Тог ^ - ТОТ ^ ^ ТЦ7 ^

которое язлязтся "вычисляемым" при малых . При Z>20 необходимо использовать асимптотическое представление

№ = С03(г) [- * -¿2344---в.€14§€-»06 +

. (11)

2'

, 1.7443541 <М09 €.<;в8101А1»1011 , "! ,

Ли ■ —

^ £ а»

9.б354??-ю7 . з.згс?вов'-!010 . 1 . ---+ VIб-:— * т

В итоге, численное дифференцирование свободно« аворгзи ксгользуэтся только для получения знэч9ни2 пят£цг5еи и кзохорной теплоемкости.

Апробация разработанное методики описания териодинамстес-киз свойств в газовой и жидкой дифкичвежих областях прозэдэнз на примере аргоиз. Б ракках соотзоаения (э) получено

а0 - Э.41 А; 0,-0; в0 - 142.425 К; б1 - 0.00155265 К"1;

При зтем плотность жижа и газообразной фаз описывается с погрезностьо не выпэ 0.2 - 0.3%, изохорзая теплоемкость в хздкости до 10Я, что на провыв погреаности опытаых дгяых в диапазон температур от 85 до 140 К.. Получено также, что более сло:гный характер зависимостей для <5(7) и £(Т), чем (з), может обеспечить мэньшга погрешности описания. Полученные значения

зффзкгкзных диамотров (5) согласуется с дзнкыхи рэнтгвко-грзфическэго исслсиовэнкя «такого и газообразного аргона ^.таги к^.ттическоа точк:: разновосия [кидкость-пар (¡¿1ко.1а,1 ?.,19ь7).

Трртья глзич диссертации посвящена

следованию

гермодгаакических свойств озснсбегспзсных хлэдягонтоь кгз и КЗ? метанового ряда. Из н::х молекулы кз? обладают большим детальным момзнток. Еыдолонкэ пзрзкзтров потвяшзлз Леннзрда-Цжокса ДрОБСДС-НО только В рамкзх ЗаВИСИУ.остоя (З).СООТБОТСТВу-опи© коэффициенты этих зависимостей представлены в табл. •).

Тсль*;о дгя имеются зкспоргггоптзльныэ данные га изо-

«гяоя теплеекхоста на линии яаоыаапног яяетюста, для кзг таим информации 5вт. Погрешность з описаю«! изохорноя тепло-змкости К23 составила величину до 15Й в докритическоа облает/ грмдарзтур. Плотность К23 на линии насыщения газа и жидкости эшсыэзется с погрешностью до ±1.755, в однофазной газовоз збласта менее т. Чаинка по термодинамическим свойствам кзг кенее многочисленны. Кмвкисдася данные по плотности газовой и зддет« фз? огмегазоте/ с погресностъга до ±25?. Характер юглзсованнссти расчетн:л и эксп&римвнтальних вэлэтпн :.'Л-ссстзируотея нз сг.;с. 1, 2.

1

3 ^ 1

• 1

1 /°'Г 1 *

* 1

3 /1 л I •

з • ;

■1 1 Ь ° *> г 1 1*1

! .

3 и 1 1

М

¿00 Т. к

-оо

¿со . к

400

Ркс.1. Сравнение расчетных (сплошная линия) и экспериментально полученных энччениа второго виркзльного коэффициента

к;2 р^тличыкуи авторами О - Г^ПЪаи^ ,е! иД . (• 352); о - СНап оЬ а1. (1333);

О - е» (1993).

о

>ис.2. Сравнение расчетных и зкешрике^альных значении плотности газовоз и жидкой фаз для Н32 ф - JAЯ (1994).

э

В целом, надо сделать вывод о той, что для К32 в особенности, нужно использовать более сложные зависимости, вместо О), если проследовать даль болею точного описания экспериментальных данных.

В четвертой главе представлены результаты анализа термодинамических свойств озонобвзопасных хладагентов К116, К125, В1Э4а й152а, прздетавляших собоа ряд фторированных этавов. Полученные зависимости (з) для этих хладагентов предстьвлэны в табл. 1.

Плотности гладзгентэ Я» 6 описывается с тагрепностьв до ±1.5 - 256 в газозоа и жидкод фазах.

Плотности нзещенвоз ходкости К125 описаны с погрешностью до го.ей, кзохорная теплоемкость в кидком состоянии с погрешностью до ±10й, второй вириальныа коэффициент с погрошностью до 4зб, однако по нему имеется всего три измерения. Недостаточность данных по термодинамическим свойствам Р.* 25 обусловила необходимость табуляции этих свойств ' в газовой области. Эта результаты представлены в приложении к диссертационной работе.

Хладагент В134а является, из всех рассмотренных, наиболее исследованным экспериментально. Поэтому сравнение расчетных и экспериментальных данных по этому хладагенту является наиболее показательным. Второй и^ре-па В1фиальные коэффициенты мз<а согласуется с эксяэрикентадьЕыки данными на уровне их шгрев-костеа. Сггклсноеия го плотности-в однофззног гззовоа ■ области составляет величины до го.1?, возростзядо -о.дц в окзлекрити-чеезеоа области темшратур. Отклонения по плотности «асыщзнноа яедкости но превышает погрешности опытных данных в основном температурном диапазоне, возрастая до +2* при приближении к крстическоа точке. На рис.3,4 представлено сраввениэ расчетных ■ и экспериментальных данных по скорости звука и изохорвоа теплоемкости.

• Рис. з. Откгоненвэ расчетных данных то скорости звука в одво-С&звог газовоа области от их экспериментальных данных различных авторов

> - 0.08 МПа; -О - 2.0 ЫПа; • - 0.12 МПа; в - 5.0 МПа; м - 0.50 МПа. г. к

С*.

¡¿о.....а®

■¿г

Ко

«

>

а0.1в ■

&12

3

3

0.0«

250

Рис. 4. Отклонения расчетных дэн-ЕЫХ по изохорноа теплоемкости насыщенной жидкости от кг зкега-рихентальных значения О - ?^апаЬе (1993).

Л5<3 «О

Табл.

Значения коэффициенте^ зазисимостэа (3) для паранетреэ потенциала иекмодэкудярного вззимодэаствия .Яеннарда-Дконса

Хладагент

• 1П3 я-"1 Диапазон ' температуры

Н23 | 3-73770 | 4.26330

532 | 3.44992 | 6.11345

гтб I Л.72118 { 1.59352

П125 | 4.42264 I 3.23013

В134а| 4.73510 | 0-51826

Н152а! Л.33890 ) 2.21834

| 502.303

| 694.126

| 359-200

| 484.239

! 733.353

! »->90.752 .

2.5ОТ373 2.565473 1.526833 1.805063 2.437563 2.09553.5

200-290 225-345 190-285 225-330 240-360 250-380

J

¡тороа виригльньа коэффициент Ш52 сп грезышаюЕЭй погрешность опытных данных мдяоети описаны с погрешностью ±о.5$ -аэсвоа области с погр^пностью -Ч;"

пеан с погрешностью. не . Плотности насъщзнноа , плотности з однофазной

.... ВЫВОДЫ

Проведенные нами исследования, наряду с научными результатами, сформулированными во введении, позволяет сделать некоторые частные выводы:

I. Уравнения (4, а, 9} содержат вклада, обусловленные мвямолэ-кулярньга взаимодействием, из которых один зависит только от средней плотности флюида, э второй является структурнозави-сясим. При &т.-)М во всех перечисленных уравнениях структур-нозависящиа вклад является малым, что позволяет при выдадэ-нчи параметров потенциала шжмолзкулярного взаимодействия - эп не учпъ:^зть в начальных стадиях итерационного процесса.

г. Сопоставляя полученною результаты с данными других авторов ш описанию термодинамических свойств жвдкомвталличвского

- 12 -

состояния, следует сделать вывод о том, что теория возмущение Баркера-лэндерсона работоспособна, если потенциал кежчастичного взаимодействия наиболее близок к истинному.

3. Подученные здесь результаты указывают, что если уточнить зависимости (3) каким-либо теоретически обоснованным методом, то можно получить более точное описание термодинамических свойств хладагентов. На данном этапе проведанных исследования можно лиль утверждать,что описания О(Т), например, полиномами второй, третьей и более степеней не дает хорошего согласования своастз газовой и жидкои фаз на уровне вторых производных свободной энергии.

4. Достигаемые погрешности описани« "боясте в газовой области не превышают погрешности опытных данных при бесконечном вдборе различных пар зазисимостей типа (3).

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИЯ ОПУБЖОВАй! В РАБОТАХ

1. Хамза Аль-Рухая, Квлезныа В.П., Сёвзенко В.П. Расчет фазовых равновесия в бинарных смесях озонобезопасных холодильных агентов / Теплофкзичсскио проблемы промыалэяпого производства, тезисы докладов мэздунзродаой топлофизичаскоз школы.- Тамбов, 1952. - с. 45.

2. Onistchenko 7.P., Zhelezny 7.Р., Нажаа A.R., Vladimirov В.?. ihermodynaaiio properties of the alternative refrigerants in the gas and liquid region. Common description /Preprint of the twelfth symposium on thermophyoioal properties, June 1994, Boulder, Colorado, CSA - 14 p.

Условные обозначения

Г - температура, Crr - изохорная теплоемкость,

V - мольный объем, - постоянная Больпмана,

Р - давление, ßj> - изотермическая сжимаемость,

р - плотность, R - межмолекулярное расстояние,

а - скорости звука, R - универсальная газовая nr.о гоянная, п - частичная плотность, Р - свободная энергия Гвльмгольца, В(Т) - второй вириадьныя коэффициент.

A H О 1 А Ц I

ХАгаЗА Аль ?>"зя. Ге>рмрд^ягм1чн1 влгстивоот! сзонгч^лечиих гололоагент!в. Д1сертац1я га здобуття ьченого ступвня канлидзтг техп'.чаих наук по спеШялъиостям: 05-14.С6 -Тссртт.г-т?! основи топлотта.Ци; С1.04."-; - 7еплоф1з;кз та колэгсудярдз ф1зжа. Одаськ» лоркэьнэ ЭКЭД0Ч1Я холоду, Одесз. 1995.

хояодоатенпв ягз, юг, япб, ^¡34*,

викоргстаняя з!р!а.".ьнсго р1внккия газового стану тэ тесрП вбурень Баркерз-Хэндарсока в статкстичн»й ф1ззд1 р1 данного стану речов'/ки. Биведзно розрахункоз1 сп1вв!дно:1ШЛя для в:льяоГ внвргП, 1зотерм1чкого стиекувакня р1дюм, що виражш! через структурной фактор, эагЛсть рад1алько1 фуккцП розпод1лу. Потенц1ал и1жлолекулярно1 взаемодП виЗраиий

г "спэр:<уоктальн>Е дэнх* з

зкслеркмавтальких гнэчедь густили, г.. •■"•■л:.". звуку, з!р5альнн^ коефШ!овт1в г. г •

генпзргтур.

Ключсв! слова: Озокабсзгачн1 2агодззгзит\ -алгспзост!, м!жколокулнрнз ьззсуод! г.. г.-ч. •

зтзну, п'.лъка енерг5я, слрухтуркйз фактор.

iiiiZA Al-Puhaya. IherKodynanioaA ï*roj*sj-i..nsi, ____

ieirigersnts. The dissertation to achieve the degree of s-wfwlidatt of Engineering Sciences on speoiality 05.14.05 -Thecrc 1 i.^aJ b)ikgrcir.t'. or 'Thermo technics; ni.04.14 -.fiieraophjrsics and Uoleoular riiysios. Odessa ,~tai>> iurx'.'-roy ieirigeration, Odessa, 1995.

ïheraoâjr.taaleaÀ properties of os*>r.«--r»«fV; »...■f'u-;-.'!""-'«-¡23, R?2, 3125, f.34a, R152a were calculated with th?

.elp o* virial equation ci »tafcfe (533) and Es-rfKir-Eenders^n

-- -

perturbation theory or liquid state. Formulae lor calculation of free energy, pressure, isothermal compressibility of liquid, which were expressed in terms of struotural faotor have been obtained. Potential iunotion of Lennard-Jones type with the temperature dependent parameters was used as a modfl oi the internioleoular interaction. On this grounds an errors in the description oi experimental data on density, heat capacity, velosity oi sound, virial coefficients were of the same values as the experimental cnes in the suboritical temperature rv-nge.

Key words: ozone-safe refrigerants, thermodynaaical properties, interaoleoular interaction, gas, liquid, equation of state, free energy, structural factor.

- ^