автореферат диссертации по энергетике, 05.14.04, диссертация на тему:Особенности теплотехнических характеристик пластинчатых теплообменников из композиционных материалов на основе углеродных волокон

ЭГ8 ОД

О .л•

ГВСКОВСХАН ГОСУДЛРСТВЯЛШТ ТЕКСТИЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ

шэди л.и.коодпшл

» ■ на пр.иях рукописи

ГШШВЛ ЕВГЕНИЯ ЮРЬЕВНА

УДК 66.045.1-41:536

ОСОБЕННОСТИ ТЕВЛОГЕХНИЧШЭДХ ХАРЛ1ПГЕРИСТИК ПЛАСТШЧАТЬК ТЕПЛОШЕВДИКОЗ ¡13 К0МП03ИЦИ0ШШ МАТЕРИАЛОВ НА ОСНОВЕ УГЛЕРОДНЫХ ВОЛОКОН

Специальность : 0.5.14.04 - Прсмыилеяная

теплоэнергетика

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой стелет» кандидс^а технических наук

МОСКВА 1304

РаОоо'а выполнена а Московской государственной токстшьной агса^-чк:! ¡тени А.Н. .Косыгина.

Научны"! руководитель

до;пор технических наук , профессор

СлИциакьше опноненть

док-гор 5-£хчяческич каук , профессор

доктор гехмгческих иву к , г./,,;;;

А.С.Охотен

С.И.Аладьев Л. И.Гудим

Ведущая организация ,

Институт энергетических исследований

Российской Академии наук , г. Москва

зтаится

3адата состоится " '^йОС__1954 г. в

'часов, на еаседвгаи специализированного совета К С53. "5.08 в Московской государственной 'хевстильной академии имени А.Н. Косыгина но адресу : 117918 , .Москва , М. Калухскав ул.' , д. X.

С диссертацией можно ознакомится в- библиотеке академии. Автореферат раэойАса, " (?" ¿,¿-¿/¿1%-___1934 г.

Ученый секретарь специагивироазачого совета кандидат технических наук , доцеиг

Ематан Л. 51.

- С! -

Ооа^ш харакгерютика работы. Агпухкнозть прсблзнн. В настоящее время наиболее крупным потребителем тепловой еиергга я России яаля'эгси промчи■ леяйосто. В ней гогр€>3ляек>з Солее &Л производимы:; згергоре-сурсок , причем коэффициент их поливного йспольгглаздя не превосходит ЭОХ. Поэтому одной из важнейших проблем промнз-ленной энергетики является энергосбережение, Солычой ••■ф|ю!:т может бить получен за счет сов-эршонствоззния дейотяуюцкх технологий , прежде пепго внедрения з производство новых высокоэффективных ^ллоиопользующ-лх и теплолередающрх аппаратов , а также использования, вторичных энергоресурсов.

Реализация данного направления связана с целым рядом технических проблей , в первую очередь с проблемой выбора оптимальных конструкций тешгообменных аппаратов для конкретных производственных условий. В особенности это относится к системам утилизации тепла в промышленности. ¡Например , промышленные стоки часто загрязнены химическими и механическим.; примесями , имеют якйнИй температурный.потенциал■ Поэтог.<у теплообменники теплоутилизационных систем должны быть стойкими к воздействию агрессивных сред , легко разбираться для чистки внутренних поверхностей и обладать высоты коэффициентом теплопередачи. -

Всэм этим требованиям в. наибозыгей стезени удовлетворяет пластинчатые теплообменники. Для изготовления пластин применяют дорогостоящие металлы , используются также антикоррозионные покрытия. Перспективны для пластик компознциочннр материалы на основе углеродных волокон (УВ) , так как они обладают хорошими тепловыми характеристикам!.

Пластины из композиционных материалов, легче металлических , не уступают им г* прочности и долговечности. Современные технологии позволяют изготавливать пластины сложной формы , в результате теплоноситель искуствекно турбулизируется при сравнительно малых затратах энергии. Таким образом , при использовании композиционных материалов могу г быть созданы компактные шзогдяффэктивкне пластинчатые теплообменники. / . Но расчет тагах теплообменников затруднителен из-за отсутствия надежном информации о теллоепвичеекку. свойств?* композиционных материалов , в'тем числе, углештастико».. Их' езойо-

- • - 4 -

тва можно накадить расчетным путем если были бы известны характеристики самих углеродных волокон и , прежде всего , их коэффициент теплопроводности. '

Цель работы. Учитмвал изложенное , целью данной работи является расчет тепловых характеристик многоцелевых пластинчатая теплообменников иа композиционных материалов ла основе ,УВ , басшущийся на исследовании теплопроводности и механизма переноса тепла в У8 и разработке универсальной физически обоснованной модели процессов переноса в веществе.

Научилл нсяпгаша. В ходе работы впервые получены экспериментальные данныз ло теплопроводности УВ в температурном интервале 300-460 К. Такке впервые разработана принципиально новач релаксационная модель , описывающая свойства переноса и их температурные зависимости в твердой , жидкой и газообразной фазах Еедгства.

Практическая данность исследований состоит н том , что в диссертации предложена , конструкция пластинчатого теплообменника ив композиционных ¡материалов на основэ УВ ; разработана методика определения тепло- а электропроводности тонких электропроводящих волокон и создана экспериментальная установка ; дана методика расчета теплотехнических характеристик, учитыЕаюиая температурные зависимости коэффициентов переноса различных веществ.

Апрой-здая райоти : Ссноекн« результаты диссертации докладывались на научных конференциях профессорско-преподавательского состарь М ТА им. Л.Н. Косыгина в 1990 - 1992 годах ; на II межотраслевой на> чно- технической конференции "Углеродные и другие жаростойкие , электропроводные ьояокиа , компо-виционн^е материалы и их прЕыеяавае в народном хозяйстве" (г. Мытищ) б 1990 году ; на П диском международном форуме по теплю- к маосообмеиу ь 1Э92 гогу.

ЯуОэвдаацш. До вопросам , связанным с диссертацией , опубликовано 3 печатные работы.

Структура и объем диссехшнрш. Диссертационная работа 'состоит «з введен;!,! , з'рех глав .выводов , приложения , списка исшльзуемри 'литературы ¡63 наименовании отечественных и гарубежвих авторов),. Она иакоера" на 149" страницах текста , ьклочйя £6 рисунков и Ей таблицы.

Г 5

Содсрттле рвбоги.

Первая 1'лава посвящена виюяертденташюму кссяедоваяиь

У8. Рассмотрены типы УВ. Отмечена , что в эавис/.мссти о? режима'тзрмообрабогки волокна подразделяются на »чарбониаирован-ные (отжиг при 1000 - 1500 °С).и гряфиткзпровйшше (от.хи^ при 2500 - £800 °С). . Эти два типа полстен регко отдл ¿жтся друг от друга по структуре и физическим характеристикам. Кроне того , свойства УВ зависят от типа исходного сырья , наличия в нем примесей , загрязнения поверхности волокна. Наиболее подробно исследованы механические свойства УР , а такте их удельное электросопротивление', которое с увеличением температуры резко снижается. Теплопроводность УВ изучена лишь в зоне низких температур (до 300 К). С ростом температуры теплопроводность волокон увеличивается и достигает своего макси-. мума при температуре приблизительно 160 К , после чего сна уменьшается.'Необходимо добавить , что о увеличением температуры предварительного откига волгами увеличивается их теплопроводность и снижается удзльное,электросопротивление.

Для экспериментального определения тешгофизичеекпх свойств УВ была разработана новая'методика , так как методы , описанные в литературе ., сложны и непригодны для испои-зова- ' ния при температурах выше 300 К. На ряс. 1 показана принципиальная схема рабочего .участка. .............

Г"

Щ_м

И

L.

-си—с£?

HVW

Г б

Рис.1. Принципиальная'схема рабочего участка.

Исследуемый образец 1 закреплен мезду двумя мзссивнши токоподводзми 2 , которые одновременно служат тепловыми стоками. Для устранения пстерь тепла, за счет конвекции все измерения проводятся в вакууме. Пусть•То - некоторая температура рабочего участка , которая подцеряисаетоя с высокой точностью нагревателем печи 3. При мятч значениям тока . пропускаемого через образец , не вызывающего его раксгрев измерим atiisr-ро<золрот:«ьл^нив ьолохна Р(?о>). Повторив.намерений при других

темлератур&х печи , находим температурный коэффициент сопротивления аолскна

Н(Т) - К(То) ¿1? /IV '

. " . К(Тв) (Т-Та) " гг(То)М • Одновременно определяем удельное электросопротивление вшокяа р , вная его длину Ь и радиус г. Далее увеличиваем электрический ток через обрааец , что вызывает его нагрев. Средня» температура образца вовраотает пропорционально изменению ого электросопротивления

I - Го~ ДТ - ---- ■ ■■ -- . (2)

Шо) Ой

Распространение тепла в волокнах при наличии внутреннего

тепловыделении описывается уравнением .

с1гДГ 8ебТ0э 1 "р - ^

-.—ч— -г—- ш + —и-*-—- (3;

сЬг г?, 1ГгП

где АТ-Т-То - избыточная температура ,

в - степпнъ чернота волокна ,

б - постоянная Стефана-Больцмана ,

г - радиус волокна ,

X - коэффициент теплопроводности ,

] - сила то;« ,

р ' удельное электрическое сопротивление во-

. локна .

Эю дифференциальное уравнение решалось при следующих

граничны^ уодоягах : <

ДТ-0 при х-0 И

с1йТ Ь

-— - О при х- - . ах г

Полумии его решение вичисляеи среднеинтегральну» по длине волокна величину Д!

о

где и -

8£бТ03

РА

однозначно связанную с теплофизкческими свойствами волокна.

Для намерения козф£ицк&нта термо-э.д.с. УВ один из токо-

подводов раОочего участка ига«? войоногателышй когрератэл 5 (рчо. 1), с немощью термопар 4 иеиоряптся температур« в местах контакта волокна с токоподзодои , одновременно регистрируется значения термо-э.д.с.

Коэффициент термо-э.д.с. волокна . • Е

« - «си ~ -;

дг

(8)

где

«Си - коэффициент термо-э.д.с.. мэди , ДТ - перепад температур на волокне , Е - измеренное вначение термо-а.д.с, • Для практической реализации описанной шпе методики была создана экспериментальная установка. На рис. 2 пс;:а-зана принципиальная схема данной установки , она включи? 'следущие элементы :

- вакуумную камеру (2) с системой откачки ;

- печь (3) с источником питания ее нагревателя (1) ;

- рабочей участок (4);

- компаратор напряжений или цифровой вольтметр (б) ;

- вакууметр (6). « ВИТ д Н "

А' схеме

измерения

сопротивления

к системе огпгацги

.5

Рис.Й. Принципиальная схема экспериментальной установки.

Рабочий участок устанавливался в центральной', зоне нагревателя печи 3. Образцы закреплялись на токоподводах. с ломои^ю оловянного припоя. Электросопротивление волокон измерялось методом вольтметра-амперметра на постоянно1м токе.'

С целью проверки работоспособности предложенной методики игмерзаля теплофиэических свойств углеродных волокон были проведены эксперименты на медной проволоке диаметром 56 мкм. Результаты измерения теплопроводности медной проволоки при комнатной температуре отличались от справочных данных не' более чем на 21. В экспериментах по исследованию свойств УВ использовались образцы подученные из графитовых тканей : ДСТГ , "Урал" Т-22 , ТГН-2М диаметром 7,5 -8,? мкм. Исследовании проводились в интервале температур 500 - 400 К , образцы нагревались на 3 - 18 град, относительно температуры токо-подводов. &начения теплопроводности и степени черноты вычисляли из уравнения (4)! Опыты были проведены с волокнами разной длины. На рис. 3 , 4 приведены температурные зависимости теплопроводности и удельного электросопротивления УВ.

Рип.С\ Теплопроводность УВ : 1 - ДСТГ , 2 - "7рал"Ч-22 ,

3 - ТГН-2М.

ОМ-*

iO

•O—fHJo' 0 1

-s

40

300

350

- Z* ■

Рис.4, Удельное электрическое сопротивление УВ : , 1 - ДСТГ, г -,."Урэл"'-Т-22 , 3 - ТГН-2М.

Видно , что удельное злектросопротивлэ^ие слабо уменьшается с температурой , а теплопроводность растет , . что монет быть объяснено добавочным переносом тепла в волокне, электромагнитным излучении!. , Оценочные расчеты тгкой фотонной теплопроводности показали , что для славших пористых структур , какими являются УВ ,ее доля может достигать ,60Х. Степень черноты УВ при 300 - 4.GQ К по нашим Данным составляет 0,47 -0,55. Анализ norредкостей измерений показал., что ояибка определения удельного электросопротивления УВ из превышает 57. , а их теплопроводности - 202.

N Во второя глава рассмотрены современные модели теплопроводности и вязкости. В частности для описания механизма теплопроводности caMmai распространенными шделями являются молекулярная , электронная,, фононная , а такко модели добавочной теплопроводности., Имеющиеся модели теплопроводности и вязкости имеют ряд недостатков : они труби , работают в узком диапазоне гара^ятров и для ограниченного круга веществ ; недостаточно обоснованы физически , тач кал в основном эмпиричны. Поэтому зетала проблема разработки новей универсальной модели. Для этого был проанализирован обширный энсперимен-

, талькый материал по теплопроводности и шзкостк большого ряда веществ. '

В работе рассмотрены данные по теплопроводности щелочных ' металлов и других проводящих материалов (Нд ,Си , Ар , Аи , Ве , М^ , йп , Сс1 , А1 , 5п , РЬ , В1), полупроводников , : Ge.Se, Те) и непроводящих материалов (N2. Ог ,НгО , воздух) в широком интервале температур. Дадаые по вязкости приведены для щелочных металлов и ртути , а также азота , кислорода , воды и воздуха. Проанализировав экспериментальные вависимости теплопроводности и вязкости от температура был сделан вывод об их однотипности для различных веществ. Зто в некоторой степени предопределяет возможность построения универсальной модели переноса.

В основу нашего подхода к решению поставленной задачи были полодены зависимости Максвелла для коэффициентов теплопроводности и динамической вязкости идеального газа

А - ^ сру2^ , . • . (6)

1

^ - д Р^ХО , ' (7)

где с теплоемкость, р - плотность,

V - средняя скорость распространения частиц, £о - среднее время переноса энергии.

Использование этих зависимостей для реальных веществ невозможно из-за сложности расчетов значений скорости V и времени т0. Для определения их значений в зависимости от температуры рассмотрим механизмы переноса в реальных телах. Любое тело рассматривается как набор атомов , обладающих в общем случае колебательным вращательным и поступательным видами движения и электронной оболочкой. В качестве единой модели строения тел была выбрана модель первой координационной сферы. При приложении к телу градиента температур тепло поглощается всем набором частиц и поглоданная ими анергии распространяется ь г<иде 'пакета волн. Принимаем , что скорость такого пакета роли равна скорости звука ,. то есть пакет тепловой

волны состоит из набора волн с частотами электронов , фононов и перемещается как одна волна. Принимаем татаке следующий механизм рассеяния волн , определяющий значения теплопроводности и вязкости. При Г < Тщдх (Ттах - температура .соответствующая максимальному значению теплопроводности) пакет тепловой волны испытывает рассеяние только на границах образца. При Тшах < Т < 9 (В - температура Дебая) преобладает рассеяние на дефектах. При Г > 0 превалирует внутрипакегное рассеяние всех мод колебаний пакета тепловой волны. В аморфных телах и .жидкостях к последнему виду рассеяния добавляется рассеяние на беспорядке координационных сфер. В газах основной вид рассеяния - столкновение пакета тепловой волны с атомами (ассоциациями атомов) газа. Во всех случаях необходимо учитывать внутрипакетноэ рассеяние. В нашей- модели учет всех видов рассеяния производится величиной времени релаксации (времени , которое проходит меиду двумя столкновениями частиц). Среднее гремя релаксации пакета тепловой волна при рассеянии на тепловых колебаний предлагается записывать в виде

11/кТ

- -п»—- , (8)

охр (-1-) - 1

где "Л - к/г:: ,

¡1 - постоянная Планка , . к - постоянная Больцмана

Т* " характеристическая температура (для твердых тел Т* - Тщах . Для аморфных тел Т* - Тпл ,

для жидкостей и гавов Т* - Ткип)-

Переход от идеального газа' к реальным телам мы предлагаем производить с помощью поправки х к времени в'формуле (8).

Тогда среднее время релаксации т - т0>{, " Для процессов переноса тепла теплопроводностью обозначим х - п. По своему сшслу величина п является версятностыэ отклонения времени релаксации носителей тепловой энергии в реатьком теле от вре» мени релаксации в идеальном газе. Для процессов внутреннего трения , определяющих коэффициенты гягкостп, обозначим х - гп.

Такш обрзгсм , ' в рамках насей модели предлагаются уни-

версаяьные формулы для твердых , жидких- и' газообразных веществ , описывающие температурные зависимости коэффициента теплопроводности в виде '

1 ■ о

* - § срУвв^

"Г)/кТ

т

ехр(__ ) _ !

(9)

и коэффициента динамической вязкости в виде

И - д рУав'

Т5/кТ

ехрр22- ) - 1

(•10)

На основании , экспериментальных данных по Л и р. были рассчитаны значения пит для большого числа веществ. Расчеты значений п проведены для щелочных металлов (1л , На , К , НЬ, Сз) к других проводящих материалов (Нет .Си , Ад , Аи , Ве , М^ , 7,п , Сс1 , А1 Бп , РЬ , В1) , полупроводников (51 ,6е, Бе , Те) и непроводящих материалов (N2-, Ой , НгО , воздух). Значения ш вычислены для щелочных металлов , ртути , азота, кислорода , воды и воздуха. Значения п и ш являются функциями температуры и во . всех случаях изменяются в. пределах от 0 до 1. По вычисленным значениям п к ш были построены графики температурных зависимостей п и ш в относительных единицах.. После обработки этих зависимостей для каждого отдельно взятого материала были получены , уравнения ,'• ' отратаювде температурные зависимости величин п к т для всех рассматриваемых веществ. Аналогичные расчеты.параметра п были проведены и"для УВ с использованием наших экспериментальных данных по теплопроводности. ■ ' ■

Из вышеизложенного модно сделать вывод оработоспособности предложенной, релаксационной модели процессов переноса и ее физической обоснованности. ■ -'.'

В-третьей главе содержится краткая характеристика композиционных материалов на основе углеродных ьолокоц. Углепластикам свойственны высокие удельны? характеристики прочности и жесткости .. термостойкость , .-низкий температурный коэффициент лиг&йного расширения ,:' '.'высокая 'эррезиониая стойкость и, стой- -

кость к агрессивным средам. В качестве армирующк элементов применяются непрерывные волокна в виде нитей иди жгутов , ткани гладкого плетения и рулонные нетканые материалы из хаотически расположенных УВ. Для полимерной матрицы используются термсреактивные смолы (эпоксидные и ненасыщенные полиэфирные) , термопластичные смолы (найлон , поликарбонат и др.). Для формования листовых материалов , к которым относятся заготовки для пластинчатых теплообменников можно использовать традиционные методы , хорошо освоенные промышленностью.

Свойства углепластиков зависят от многих факторов : от свойств наполнителя и матрицы содержания наполнителя и структуры композиционного материала , условий формования , режимов термообработки и др. Ввиду больного многообразия сочетаний УВ и полимерных матриц тепдофизшеские свойства углепластиков разнообразны и определять их целесообразно расчетным путем , привлекая различные модели структуры композиционного материала. Всо многообразие композиционных по характеру структуры можно разделить на : материалы с хаотическим распределением волокон наполнителя в объеме (ваты , войлоки) и материалы с упорядоченным плоским распределением волокон (наполнитель - ткани или сетки).

В глазе рассмотрены методики расчета теплофизических свойств двух основных типов материалов. Для изготовления пластинчатых теплообменников рекомендуется использовать композит« с упорядоченной структурой , .так как они обладают высокой прочностью , обусловленной сгоообяостш наполнителя (в форма ткани или ceT.ni) ввдеряивать внатательккэ растягивающие нагруаки при иагык размерах поперечного сечения. Нага бшш рассчитаны значения теаяшровсяности п удельного- алектросол-ротивзения , > армированных зовокпгаи "Урал" 1-22 , .

ДОТГ и ТГН-Э.1 в дчаяазо! ЗГЗО - 400 К лри различных значениях о&ьемной кшцэзгграции матрица. Сравнивая данные , полученные в результате яашрго расчета и эгспериментальнче данные по Л и р углелластагаз , исжно сделать вывод о приемлемости методгки расчета теглсфнзическлх свойств композиционных материалов.

В работе тачае дано краткге описание тиасткнчаяни теплообменников. Основные конструктданче элементы, тедироб-менников - шгакповашке гофрирование.пластинн. Гсчрирогз-

кие пластин приводит к интенсификации турбулентного обмена , увеличению поверхности теплообмена да увеличению жесткости' конструкции. По способу размещения ядароски различает одно- и многоходовые теплообменники. Важным .¡преимуществом пластинчатых теплообменников является то у дао высокая турбулизацил потока между пластинами сводит к лглжмуму образование отложений. Если же необходима очистка , этот тип теплообменников легко может быть разобран , очищен и снова собран. Коэффициенты теплоотдачи и гидравлического сопротивления в пластинчатых теплообменниках могут быть^рассчитаны с помощью критериальных уравнений , конкретный вид которых соответствует 1ре-делейному типу теплообменника, -В качестве примера был произведен тепловой и ' гидравлический расчет пластинчатого одохо-дового теплообменника с пластинами .из углепластика для утилизации тепла горячих сброскых растворов крзеильно-отделочных фабрик с целью подогрева технологической воды , идущей на промь'Еку ткани. .

Для описания температурных .зависимостей -коэффициентов теплопроводности и вязкости теплоносителей 'Использовалась релаксационная модель переноса. Расчеты показывают , что предложенный пластинчатый теплообменник-утилизатор значительно легче и компактнее разного ему по тепловой (Мощности кожухот-рубного аппарата.

Заслуживает внимания такая особенность пластинчатых теплообменников ив углепластиков. :,.электросопротивление одной пластины, составляет 0,8 - 1,2 Ом. Это,позволяет использовать элеглроподогрев холодного, теплоносителя в случае прекращения подачи греющей среды в аппарат. Наибальиий интерес это обстоятельство представляет при разработке бытовой, техники для нагрева воды или Еоздуха ,- а также ъ системах теплоснабжения, на возобновляемых'источниках энергии .(особенно , использующих солнечную энергию)• • ; :

Общие вквпды^

. 1, Разработана методика . экспериментально!и определения . теплопроводности электропроводящих волокон при температур;« .вше .300 К, Создана эксперлмеятальиая установка для реагшеа- ' или вииснзгБЗянсй кетодшш. '

г. Впервые проьедеяы.'.измерения теплопроводности углерод-

- 15 - • •

иых волокон марок "Уран* Т-22 , ДСТГ , ТГН-2М в интервале температур SCO 400 К. Измерена также электропроводность этих волокон в указааяои температурном интервале. Оценена погрешность измерений.

3. Впервые разработана универсальная физически обоснованная модель для описания процессов переноса в веществах в областях твердого кидкого и газообразного состояний. В ее Основу положен расчет времени релаксации основных носителей ¡энергии з реальных телах. На основании экспериментальных данных по теплопроводности и вязкости рассчитаны параметры данной модели для широкого класса веществ,

4. С использованием экспериментальных данных , полученных в настоящей работе , рассчитаны коэффициенты теплопроводности и удельного электросопротивления гдмпоэицкопннх материалов на основе углерод.»:!« волокоц марок "Урал" Т-22 , ДСТГ , ТГН-2М при различных объемны* концентрациях полимерной матрицу. Обоснована возможность использования данньзх композиционных материалов ■ для изготовления пластинчатых теплообменников теплоутилизационных систем текстильной и химической промышленности. Рассчитаны основные тепловые характеристики пластинчатого одноходового теплообменника с пластиками из углепластика для утилизация нкзкопотеициалыгого тепла в отделочном производстве. ,■'."•• "

По вопросам связанным о диссертацией опубликованы следующие работы. . - , _

1. Схотин А.О.,Йиакйн Л.И.,Копытов С.Н.>,Иевякова Е.Ю. ЭкспэркмеятальйЫё исследование теплопроводности углеродных вслокш. Материал is 1} шкотраслевсй научно-технической конференции "Углеродные и другие дг:ростойкие , электропроводные волокна , vminosHip'.OirnUG материала и юс применение в народном хозяйстве". Ммлци , 1991 , Том I , Стр. 207- '

2. Охоти!) А. С. ,1 Л.М.,Й£анш А.П. „Галкин О.В.,Шевя-кова Е.Ю. О влйяиия Температурной зависимости коэффициентов пгрепоса на теплоотдачу пр*.! .«."..'('лпарном течения. Тезисы докладов 11 Мянского ырлдународяого форума во тепло- и массообме-ну. Мякск , 19S2. , стр. 81 •

3. Okbotin A.S., Ztaakin 1.1., ]vav/tik А.Р. arid

^ —

Shevyakova E.iu. Universal temperature dependences of ■ transport coefficients., Proceedings of the 10-th International Heat Transfer Conference , Brighton , England , 1994 , 4p.

ЛР li 020753 от 04.03.93

Подписало в печать 28.04.94. Сдано в производство 28.04.94 Формат бумаги 60 х 84/16 Бумага ШЮЕ. Усл.печ.л. 1,0 Уч.-изд.л. 1,0 Заказ 284 Тирах 85

Ротапринт МГТА,117419, Москва, Донская,26