автореферат диссертации по радиотехнике и связи, 05.12.20, диссертация на тему:Исследование возбуждения и модуляции электромагнитных волн сантиметрового и оптического диапазонов в прямоугольных диэлектрических волноводах



Одесский электротехнический институт связи им. А. С. Попова

Зкэт—№

На правах рукописи

КУНАХ НАТАЛИЯ ИГОРЕВНА

ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ И МОДУЛЯЦИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН САНТИМЕТРОВОГО А ОПТИЧЕСКОГО ДИАПАЗОНОВ В ПРЯМОУГОЛЬНЫХ

ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВОЛНОВОДАХ

«

05.12.20 - Оптические системы локации, связи и обработки информации

05.12.07 - Антенны и СВЧ - устройства

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук

Одесса - 19 91

Работа выполнена в Киевском филиале Одесского электротехнического института связи им. A.C. Попова

Научный руководитель - доктор физико-математических наук, профессор Г.Е. Чайка { ОЭИС im.А.С.Попова), лауреат государственной премии УССР

Официальные оппоненты:

-Доктор физико-математических наук Шайкевич И.А. ( Киевский госуниверситет им. Т.Г. Шевченко

-Кандидат технических.наук, доцент H.H. Одинцов ( ОЗИС им. A.C. Попова'

Ведущая организация указана в решении специализированного . совета

Защита состоится "9" 1991 г. на заседании

специализированного соЕета в Одесском электротехническом институте связи им, A.C. Попова

Адрес: 270021, Одессу, ул. Челюскинцев, I С диссертацией ыожно ознакомиться а библиотеке института-

Автореферат разослан " /3 ." ^tyс-99* г.

УчеыД секретарь

специализированного совета

К HS.05.02 к.т.н. В.И. Коркейч/к

5ПТ:. •

СНЦЛЯ ХАГЖГЕРШПШ. РАБОТЫ дел I

згггулй Дуальность т е и Ы.Возрастающий потребности цества d средствах передачи, приема и обработки информации при-ли к исключительно высоты темпам развития техники связи на ерхвисоких частотах и частотах оптического диапазона.Ото:/.у особствовал прогресс з области развития полупроводниковой тех-логии, радиофизики и электроники сверхвысоких частот.3 пасторе время основой создания,, систем связи на СВЧ и в интегральной гике стали новые поколения приборов и -^строПетв на твердом те- ' ,выполняющие функции фильтрации, генерирования и усиления ко-5аний, стабилизации частоты,формирования и обработки сигналов.

Важность и сложность проблем,решаемых системами связи (CGI, 1В0ДИТ к необходимости разработки и применения устройств СВЧ датегральной оптики'с высокими,а зачастую и предельно позно.т-ш параметрами.Ценность этих диапазонов для Г,С определяется жде всего его широкополостностью,следовательно,больиоЛ гп'опционной емкостью.Широкополостность диапазона СВЧ позволяет ттои-¡ять помехоустойчивые частотнуч и фазовую модуляцию,при которой >венъ сигнала на выходе приемника в определение пределах по шеит от уровня входного сигнала,изменяющегося вследствпн за-¡аний.Этн бидн модуляции позволяют осуществлять впсококачсст-ную телефонную связь, вести трансляцию про грата тслевщешт, едавать с большой скоростью без потерь достоверности m;TpoR;yj ормацию в сетях связи. '

Вследствие соизмеримости длшы волны с габаритннми размерами аратуры представление радиосхем как электрических репей с• со-доточенн.ояг параметрами становилось неправомчрн'зл и ^озмшела бходимоть рассмотрения их как систем <- рчепределенн'лми парг,-рами.Дальнейшей продвижение в область ексоких частот привело з,витиа твердотельной плектронпки СьЧ.Открптпо .тМ'екта Ганна и

• последующее освоение технология получения арсенида галлия пр! ли к создали» нових сугубо твердотельных приборов СВЧ.Использс ние полупроводниковых приборов в качестве активных элементов д возбуждения волноводов привело к необходимости исследования оо роцшаш.ческих характеристик стериня в диэлектрическом волнов< где ¿"¡роблепа согласования имлчдансов активного элемента и лип; передачи особенно актуальна ввиду значительного отличия отих : л;мш|.Поэтому наличие эффективной методики расчета импеданса стертая с использованием ЭВМ упрощает вопрос о подборе активы элемента для достижения согласованности их параметров.

Аналогичная ситуация сложилась в интегральной оптике.Испо зование того ке арсенида галлш, сочетающего хорошие оптически свойства с уникальны.! быстродействием,позволяем ставить вопро о создании приборов ¡штегральной оптики на основе этого матер л а, аналогичных приборам СВЧ.

Цель работы и задачи исследован и ¡¡.Целью диссертационной работы является разработка и реа* аацпя на ЭН.1 объективной методики расчета параметров диэлектр ческих волноводов СВЧ и оптического диапазона,нагрукешах акч ним элементом - диодо.. Ганна,с"примзненпеы предложенной метод ки,разработка модулятора,управляемого КВЧ излучением на осно] новых (¡изическж принципов.

Задачами исследований,проведенных для достижения указали! цели являются:

-Аналитический расчет диэлектрически ■ волноводов СВЧ и о

■ чаского диапазона,на основании развитого математического апп

■ та, и реализация его на ЗШ;

- -Разработка эффективной методики расчета схемм дшлектри ческого волновода (ДШ .нагруженного СНЧ излучакщнм элементом зикдвчсаэгдоЯся в построении .'ункшш Г{ча(а,о иоаовдш которой р

г

.шаетсп волновое сопротивление ДВ;

- Исследованием помощью предлол:енной методики,пмпсдансов дер-гей ДВ и частично заполненное волноводов;

- Разработка алгоритма расчета эквивалентной схегм держателя

- элемента;

- Представить расчет и конструкция оптического годуллтора, ' элемента интегральной схемы,управляемого приложенной СВЧ на-ением.

й'еюр и с с л е д о в а. и и п^. В диссертационной рименены методы математической физики,олектродштмики и гео-ической оптики,способствующие построении системы собствешпгх ций,конструированию на их основе функции Грша разгчтпем тсо--воз;дуиений и использспашио схемотехническая решений для по^т-ия эквивалентная схем диэлектрически): волноеодов СВЧ п опти-:ого диапазонов.Использование вычислительной техники позволило ¡ести всесторонний анализ характеристик ДВ со стерянгм. Научная н о в и з н а. В диссертационной работе по-!Н рдд новых научных результатов,заключающихся в развитии гп-1Тического аппарата для точного расчета волноводоз СВЧ и оптп-сого диапазона со.слохнмми граничной условиями;разработкой ¡го принципа создания ттегрально-бптического модулятора,ушш-гаго приложенным СВЧ напряжением,

Практическая ценность результатов работа тачается в создании анилитичэскгг; методов расчета '.-нтеграи-н'"*: л миллиметрового диапазона;создания принципиально нового тп;п. дяятора для интегральной оптики.Разработанная методика и пр->-ЛШКО ИССЛОЦОЗаНХЛ иогут* бить ИСПОЛЬЭОВЯНЫ при ПОЛУЧ'ЛПИ Р"--•юс вариантов пассивжзс волно'водньх/Тильтрг>яем';итов,а разрабогаии электрически нерест-раиваеше элепентк на основе . авляемнх напряжением элементов,устанопяонн'х на' дерг.отст.

Результат:! диссертационной работы нашли практическое внедрение в ввдо передачи программы в шетитуте физики АН УССР, что подтверждена актом о внедрении.

Использованы в учебном процессе при чтении курсов "Дополни-, тельные главы математической физики" КЗ ОЗПС.при чтении курса "Спе'циалынле функции при решешш задач электродинамики","Техническая электродинамика".

Апробация результатов работы. Основные положения и результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались' на I Всесоюзной конференции по физическим основам твердотельной электроники г.Ленинград, 1989 г.; X Всесоюзном семинаре "Решение внутренних краевых задач электродинамики" г.Куйбышев,1990 г.; Всесоюзном семинаре^"Математическое моделирование физических процессов в антенно-фццерных трактах"; Научно-технических конференциях профессорско-преподавательского состава и научных: сотрудников ОЭЙС, г.Киев, 1988 - 1990 гг.

П у б л и к а ц и п. По результатам проведенных исследований опубликовано 8 печатных работ,подана заявка на предполагаемое- . изобретение, на которую'получено положительное решение.

Структура работы. Диссертационная работа состоит из введения,четырех разделов,заключения,списка литературы и приложения.Работа содержит , в том числе //С с. текс-

та, 25~с. рисунков, <Р с. приложения, библиографии из '/^наименований на $ с. • . -

ОСПОЕНПЕ ПОЛО;:-В1ИЯ,ВШОС1Ш!'НА змру

1. Построение функции Грлна для прямоугольного - частично заполненного волношза и диэлектрического волновода.

2. Расчет диэлектрического полногоца, вспо,;, ;;:цаепого актпшпи иле^ 4

!нтом и построение эквивалентной схема этого устройства. Обоснование принципиально нового типа интегрально-оптического цулятора,управляемого приложенным СВЧ напряжением.

С0ДЕРНАШ1Е РАБОТЫ.

Во введении обосновывается актуальность тоет диссср-.ции, сформулирована научная задача,определены метода исслсдопа-:я,приведены основные научкпе результаты диссертации,дана сз ■аткая характеристика. 4

В первом разделе рассмотрены общие принципа ектроыагнитной теории диэлектрических волноводов и распростра-юаихся в них- мод.На основании уравнений Максвелла привелнш лновне уравнения для планарных волноводов и приводится анолнп личил супествуидих мод в. металлическом волноводе от мод диоптрического волдооодд.Методом геометрической оптики приведен оцесс распространения волн в планарньх волноводах на примере спространения одного из сгетэвнх лучей.Б результате решения ектроцпнамическоП задачи були получены дисперсионные уравнения, я нахождения решения отих уравнений был использован гра'Ьичес-й метод решения нелинейных уравнений.Для отражения диснерсион--¡с свойств ДВ представлен график -/(«-") ,на котором показаны и .перзые волноводные моды.

Распространение- волн по планзриш. ДБ оптического диапазона сет свою особенность, которая 'и приводится в в аде режння слзкт-динамической задачи, с заданными граничили! условиями. • Вопросу об основ-пс-: прлшипах возбуждения волповодоз уделено, малое внимание з разделе,так как он является актузльнш для рс-::ия диссертационной задачи.Приведеишгй »¿атематииескии аппарат метел основополагающим. при создан:::; методики расчета возбуж--:ия волновода активна; элсментом.,Определр,гь точное ряснрадг-итс-

ние сторонних источников в линиях передачи очень сложно,ибо необходимо учитывать влияния многих факторов:конструкцию возбуждающего устройства, фор;.у волновода,место положения возбу-дцающегс устройства в линии и др. Поэтов,критерием правильности выбранног на основании имевшегося опыта закона распределения токов,зарядоь ил;1, 'полей в сторонних источниках является совпадение результате анализа с экспериментальными даннши.Основываясь на этом криг'ери был выбран метод,являющийся наиболее эффективным для решения 'поставленной задачи. ■ • •. ■

Второй раздел посвящен собственным значениям и собственным функциям диэлектрического волновода. .

Фундаментальный вклад в метод собственных векторных функций .в теории нерегулярных электродинамических систем заложен, трудами Г.В.Кисунько. В работах В.В.Никольского метод собственных функций использован в применении я: полым системам с анизотропными средами.Рассмотрены резонаторы,волноводы,а также некоторые вол-ново, цше трансфорыаторы.Задачи сводятся-к бесконечным системам уравнений.Приводятся общие выводы относительно числовых методов расчета с помощью ЭВМ Лак как в принципе форма математического а: парата позволяет-учесть геометрические особенности волноводньк устройств,метод собственных функций является одним из распрост-■ раненных методов решения задач электродинамики во всем частотном диапазоне.При использовании этого метода подбирается система координат такая,что граничные поверхности совпадали с координат-нши.В вгбршшой системе координат'отыскивается решения однородного уравнения Гельмгольца,которые при определенных условиях Образуют полные ортогональные системы функций,по которым решение неоднородного уравнения может быть разложено в ряд.

Диэлектрические волноводы относятся к наиболее перспективны.: линиям передачи оп-шчзского я миллиметрового диапазона длин волн, о

настоящее время основной задачей является1 создание элементной юы устройств на ДВ. Б связи с этим возникает проблема исследс-шия различт.х нерзгулярностей в ДВ,элементов возбуждения.

Решение задач о возбуждении ДВ ?ÍO?KHO COSCTit к глэт одам.разрабо-цшш в теории закрытие волноводов и основании на разложении >ля в ряд rio системе собственных функций волновода, или с ксполь->ванием фикции Грииа.В обоих случаях необходимо знание системы (бствешшх функций ДВ.

Собственные с'ункции металлического волновода отличгптсл о? »бственньх функций ДВ наличием вытекающих мод ( пелр-зроишл"! тентр ),так как ДВ является открытии» системами и его спектр■ 1ряду с дискретной частью содержит' непрерывную.

Собственные функции для пленарного волновода заимствовали ) работы В.В.ШеЕченко.Ири этом эти собствоннш (¡-утопит яредстав-1ют собой полную систему воли,которая учитывает не только поверх->стные волны,но и поле излучения.

При рассмотрении волн прямоугольного волновода принималось по п-шание приближение Мар;сатили,ка основании которого поле d ".угол )вьк частях не учитывалось. С помощью этого приближения удалооь «делить функции а. ■ и ^ , лежащие в плоскости поперечного се-зния волновода.

.Частично заполненные голноводн приобрели большэ распроетразнив в технике СВЧ в связи с разработкой и внедрением вксокзка-зственн:-К диэлектриков и сГерритог.Лспользование лт:к материалов волноводах позволило но только применить основное характерис-лки последних, во и создать ряд устройств нового типа. Теория м а счет частично заполнена; х волноводов обладают значительной 5аностью к¿.íc в отно-енип типа заполняздего волновод материала, як и в отношени:: типа устройства, :%п-ог.;у оложтрод :падичоская адача расчета частично заполненное волноводов актуалып п пр:>-

менешш ic существующим и вновь разрабатываемым устройствам.Расче таких волноводов встречает значительные трудности из-за структура поля,которую невормолэш учесть вычислительными методами для оперативных инженерных расчетов,что приводит к необходимости обращаться к приближении,i методам вычисления, одним из которых являемся метод собственных функций.Для' этого вводится система ап проксимирутощих функций в виде системы продольных волн ( LE и С.М) обобиенного изотропного слоистого волновода.Выбор в качестве аппроксимирующей системы продольных волн,нашедших пока' ограниченно применение,продиктован естественностью этих волн в отношении слоистого волновода и .значительными математическими' удобствами.

В третьем разделе строится функция Грина для волнового уравнения '_» „ _

-, - . v* v<EykoJj (-/):

где El и J - векторы электрического шля и тока, а

„Iloî

временная зависимость дается множителем С

Функция Грина позволяет определить компоненты электромагнитного поля при произвольном .возбуждении,хотя на этом их полезност: не ограничивайся. С ik помощью особенно просто формируются векто] , une граничные задачи электродинамики,которые сводятся к интегральным и кнтегродифференциальнш уравнениям.

Для решения многих задач, связанных с практическим! расчетом волноводов нужно иметь функции Грина, которая била построена > ■ на основании системы 'и Âl »приведенной в разделе I. Благодар) этой систем:: била построена функция Грина для ДВ прямоугольного, сечения на основании полной ортонормированной системы собственных функций. ■

Прямоугольные ДВ без потерь теоретически исследовались' многим. автора:.:!!,в том числе Маркатили.Гозллом,Шевченко и другими. В анализа Нвркатнди поля с синусоидальным распределением г серд-Й

цевине волновода " сшиваются" с экспоненциально спадающими полями в окружающей среде,при этом рассматриваюсь дискретная часть спектра.В работе Гоэлла радиальные изменения продольных составляющих электрического и магнитного поле!; мод внутри волноводнои сердцевины представляются суммой функций Бесселя,а вне волноводнои сердцевины - суммой модпЛицировантх функций Бесселя.В работе Шевченко введена система собственных Функций двумерного ДВ и указан путь решения задач о возбуждении ДВ,основанный на применении методов возбуждения закрытых волноводов.

В диссертационной работе использован другой подход:прибл1гаен-чо построена функция Грина для прямоугольного волновода ( ДВ) и с ее помощью рассчитан импеданс стертая по. методике Эйзенгарта и {ана,развитой для металлического волновода, т.е, приводится теоретическое решение общей задачи нахождения сосредоточенного эшеданса относительно зажшов СВЧ элемента.На рис. I показан ти-шчнкй вид анализируемого стержневого держателя.

Ограничение этого метода накладываются лишь на размеры стер:-ш и зазора.Однако это не. сулает пределы применимости результатов щализа,поскольку размерь1, диода,обычно используешз на практике,. 1аходятся в указанных интервалах.

Приведенный анализ основан на использовании метода наведенное ЗДО'.Для удобства анализ разбивается на ряд этапса. ¡а первом отапе тензорная функция Грина представлена в виде рсы-гонгашя по системе собственных функций прямоугольного волново-!»-..

В силу ориентации стержня параллельно оси Lj- вектор результирующего поля необходима считать состоящим тоже из одной -составляющей,следовательно,расчет функции--. Грина производится

Л Л

только для UU -составляющей:

о «7 Г ал /*

ВД-"^/ b(r,rc). (у

На втором этапе вира-хаем плотность тока 0(г) через собственные ортогональное функции, аналогично используем ai в разложении функции Грина. ' ■

Третий '?тап заключается в нахоздении В1!ражения дли иапряаеннос-тп электрического пЬля в любой точке рассматриваемой области на основании уравнения _ ^

Е(Г)=-¿LOJlio J Q(ПП) д(Г) dlf, ( 3) v

Ка четверти?.! этапе вводим выражение для электрического поля в месте полупроводникового диода,На основании теоремы; взаиЬ-юстп Лоренца,приведенной в разделе ^устанавливается непосредственная связи поля питания антенны с полем фигурирующем на третьем итгпе.Рассмотрим "лементарный источник тока в точке Т,принадлежащей заданной области,который создает _поле с напряженностью

E(2j в точке 2,и,наоборот,-элемент Tdica расположен!шй

в точке 2fкоторый создает поле с напряженностью в точке Г.

Тогда имеем: . ^ _ -

SE(<)JMclir=S Е(г)Э(г)с(к

lin пятом "тапз рассматриваем поле £{<) как источник,расположенный п т.1,а поле Е(2) -как значение поля в т.2.Тогда,сопоставляя соответствующие члены разложения,придем к системе с бесконечном числом уравнений. '

Используя тог йакт,что cyi.ii.ia одной из частей(праБой jaii-r левой^ бесконечной системы уравнений представляет собой полную мощность ,развиваифто на зал;»;ат .антенны,найдем р*. ¡.даенго для входного' импеданса антенны в виде суи.га нмпедглентл: членов. 10

т

'а №)

(а)

Здесь 2т- импеданс парной связи

ей коэффициент связи стерж-зд и зазора.

Этим выражениям соответствует оквиевлентнач схема ДВ,отливающаяся от пквиватентной схемы металлического волновода членами,соответствующими вытекающим модам (интегральные членн^ и тем, тао собственные функции ДВ не являются. тригонометрическими функциями,На основании рассчитанного парного характеристического импеданса построена эквивалентная схема стергяневого держателя в зиде части полной цепи, содержащей только параллельно соединенные зитеыы из идеальных трансформаторов,обеспечивающих связь меяду зазором стержня и каздым отдельным типом волны в волноводе без /чета нагрузки.

Составленная зквиавлентная схема для обобщенного держателя ЗВЧ элемента в волноводе цает возможность учитывать все параметры держателя и нагрузочные условия,представляя возможность опреде-гить входной импеданс излучения держателя для расширенного диапа-юна частот.Схгма,приведенная на рис. 2,вытекает из рассмотрения ¡олноводного плеча стрежневого держателя для волны типа

Рис.2 \

)лементы схемы определяются следующими значениями:

ri

В четвертом разделе исследуется возможность управления скоростью распространения светового луча и направлявшее волновод::«: структурах,используемте в интегральной оптике.

■Модуляция светового луча внешними воздействиями обычно связа-.

*

на с влияние!.: этих воздействий но показатель преломления света в канале,по которому распространяется световой луч. й полупроводниках , благодаря плазменному гуНекту,показатель преломления имеет слодукяцую зависимость от частоты

П*П5[1-(сйр/ш)']Ф, (9) .

где tlç - показатель преломления кристаллической решетки, Ù>p -плазменная частота lûр¡¿sftl*)^, ' H -плотность олоктмноз, to -диэлектрическая проницаемость, т.* -элективная мае-са электрона, -заряд электрона ^

Таким образом,свободнее носители изменяют показатель прзла:.;-лениА ¡ia величину д

Для {ja.fiS П - типа при концентрации N - ¡0 см показатель преломлсши изменяется за счет плазменного эффекта на величину 4П.- - 0,02 по сравнении с показателем проломлен :п собственно материала,Такой разности в показателях преломления вполне достаточно для сориированин направляет:« слоев в полупроводниках,использующих неравномерное легирование образцов.

' Известии оптические модулятор«, осиовешко на использовании

различных физических принципов .Многие из них представляют плшар-1ую структуру,состоящую из металлически: электродов,между которы-1И размещается светопроводящий слой,с одной или с обеих сторон которого находятся слои с отличающимися показателями преломления, ¡зыенение величины электрического напряжений,прикладываемого к 1еталлпческш электродам, обуславливает изменение напряженности 1лектрического поля,направление вектора которого перпендикулярно шоскости светопроводящего слоя,что и обуславливает процесс оп-■ической модуляции.

Оптический модулятор,функционирующий на основе аАфзнлв" Пок-* :ельса,представляет собой пленарную структуру,содержащую метал-;ические электроды,мекду которыми находится сформированный по ■етероэпитакеиачьной технологии слой полупроводникового электро-штического материала.нанесенного на подлокку,а оптическая моду- . ¡яция луча,вводимого под углом полного внутреннего отраления,осуществляется посредством изменения напряженности электрического юля.

Недостатком вышеописанного способа модуляции является ограни-¡енное быстродействие порядка 10 с.

Задаваясь целью повыиения быстродействия оптического моцуля-ора при сохранении монолитно-интегрального исполнения и механи-;еской прочности устройства в целом бил предложен новый принцип оцуляции,основанный на плазменном эффекте.Представленная цель остигается тем,что в известном устройстве вместо объемных кон-актов используется поверхностно-ориентированная р-1- п. струк-ура,свойствами которой управляв'? с помощью КВЧ из лучения. Таким бразом,но,дуляция достигается! за счет изменения граничных условий а одной из сторон световода,что устраняет контактные явления ц бьемную релаксацию.

Конструкция прилагаемого устройства демонстрируется на ркс.З

ГЗ

Рис3

Оптический модулятор с КВЧ управлением состоит из светопро-водятего диэлектрического волновода,включающего по.дложку I и све-топроводяций слой 2,поверхностно-ориентированной р-1-гъ структура 3,нанесенной на светопроводящий слой; металлических электродов 4,подведенных к р, п -слоям.

Устройство нояет служить в качестве одного из каскадов в интегральных оптических схемах,поскольку позволяет осуществить каскадирование без изменения материала и технологии базовой линии . передачи ( диэлектрического волновода ^. *

В з а ¿5 л ю ч е н и и сформулированы основные научные результаты и вкводы по диссертационной работе.

Заключение. Оснсгнш результаты диссертационной работы заключаются в следующем: .

1. Построена (функция Грина'для расчета распространения електро-магнитной волны в прямоугольном ДВ и частично заполненном волноводе. - .

2. Разработана эффективная методика расчета входного импеданса диэлектрического волновода,возбуждаемого диодом Гшша."етодикз 14

внедрена в институте Физики АН УССР,институте "Орион" и КФ ОЭИС

3.Построена эквивалентная схема для держателя СВЧ элемента в волноводе,,• которая дает возможность учитывать все параметры держателя и нагрузо^зше условия, представляя возможность определить входной импеданс излучения держателя для расширенного диапазона частот,.

4.Предложен модулятор, основанный на новом физическом принципе, -основанном на плазменном эффекте. Данный модулятор обладает повышенным быстродействием при сохранении монолитно-интегрального исполнения и механической прочности, устройства в цеяем.

По материалам диссертации опубликованы, следующие печатные работы: .

1.Кунах Н.И.,Чайка Г,Е. Управление фазой светового луча в систе- . мах металл-диэлектрик-полупроводник,//Тез.докл. I Всесогазн. конференции по физическим основа».! твердотельной электроники,г.Ленинград, 25-29 сентября 1989 г. -Ленинград:Изд-во .'ЗГИ им. А.ЪЛЫфе, 1989. -С. .278 '

2.Кунах Н.П., Чайка Г,Е.Расчет .диэлектрических и частично заполненных волноводнпх устройств со стержневыми держателями.// Сб. научн.'трудов ОЭИС, - 1909., -С. ■ .

3.Кунах II.IÍ.,Чайка Г.Е.Эквивалентная схема диэлектрического волновода, возбуждаемого диодом Ганна //Тез.дают. XI Всесоюзн.семинар "Решение внутренних краевых .задач электродинамики", Куйбышев, 21-26 сентября 1990 г. -Куйбишев:Пзд-т КГШ, -1990 г. -'С-2 •

4.Кунах Н.И.,Чайка Г.Е.Сопротивление диэлектрического волновода, возбуждаемого полупроводниковым днедом,// Тез .докл. Всесоюзн. Ннучн.-тех. семинара "Математическое моделирован;;« ¡¡ изичэских процессов в алтечшо-фвдершлх трактах", Саратов, 3-5 октябрл I9S0,--С.52 '

5.Кунах H.H. Расчет держателя СВЧ -элемента в диэлектрическом волноводе.// Сб.Диэлектрики и полупроводники. - 1991 39.-с,2

6.Кунах ИЛ!.» Чайка Т.Е. Расчет полей и построение эквивалентной схемы для держателя СВЧ оленента в прямоугольном диэлектрическом волноводе. //Квантовая электроника. - 193Г, Ii 4\.-С.Н

7.Купил II.П.,Чайка Г.Е. Металлический стергаэнь в диэлектрической волноводе // Радиотехника. - 1991. -С.39

'8. Решение о выдаче A.C. СССР по заявке 4063&44 ОТ 2$~.0/.9</-и

УОП НПО 'Автотранспорт*.3ак. 1931 ,Т.108.