автореферат диссертации по радиотехнике и связи, 05.12.20, диссертация на тему:Исследование возбуждений и модуляции электромагнитных волн сантиметрового и оптического диапазонов в прямоугольных диэлектрических волноводах

Одесский электротехнический институт связи им. А. С. Попова

Для опужобного тгепьоования

Экз.--№-___

На правах рукописи

КУНАХ НАТАЛИЯ ИГОРЕВНА

ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ И МОДУЛЯЦИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН САНТИМЕТРОВОГО И ОПТИЧЕСКОГО ДИАПАЗОНОВ В ПРЯМОУГОЛЬНЫХ

ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ВОЛНОВОДАХ

»

05.12.20 - Оптические системы локации, связи и обработки информации

05.12.07 - Антенны и СВЧ - устройства

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук

Одесса - 1991

Работа выполнена в Киевском филиале Одесского электротехнического института связи им. A.C. Попова

Научный руководитель - доктор физико-математических наук, профессор Г.Е. Чайка ( ОЭИС им.А.С.Попова), лауреат государственной премии УССР

Официальные оппоненты:

-Доктор физико-математических наук Шайкевич И.А. ( Киевский госуниверситет им. Т.Г. Шевченко

-Кандидат технических наук, доцент H.H.-Одинцов ( 0HIC им. A.C. Попова'

Ведущая организация указана в решении специализированного . совета

Защита состоится "iß' 199I г. на засадании

специализированного совета в Одесском электротехническом' институте связи им. А.Сt Попова

Адрес: 270021, Одессу, ул. Чедюскишгев, I С диссертацией можно ознакомиться-а библиотеке института ■

Автореферат разослан " " bOOtXd :S9I г.

J Учений секретарь

специализированного совета К 118,05.02 к.т.н. /V—В.И. Корнейчук

ОБЩДЯ ХАРАКГЕРИСП ¡KA РАБОУЧ

А к т у а л ь н о с т Ь те м ы.Возтастагоив потр'.бностк щества п средствах передачи,приема и обраб-зггн ипфорлаин7: яр»-!ли к ясклвчительно высота: темпам развития тегпшкя связи на jGpxRKCoKJR частотах и частотах оптического- диапазона.Отоцу юсобствовал прогресс в области развития полупроводниковой тсх-яогии,радиофизики и электроники сворквиоошис частот.3 настс-iea время основой создания, систем связи на СШ.и в интегральной пгике стали новые поколения приборов и ^'строГ;ств на твердом те- ' i, выполняющие функции фильтрации,генерирования и усиления копаний, стабилизации частоты,формирования и обработки сигналов.

Важность и сложность про блея, решаемья системами связи (СО, мводит к необходимости разработки и применения устройств СВЧ . интегральной оптики с высокими,а зачастую и предельно аозыо.и-од параметрами.Ценность отиг диапазонов для СС определяется езде всего его широкополостностью,следовательно,больной пнТор-щионноП емкостью.Широкополостность диапазона СОЧ позволяет принять помехоустойчивые частотную и фазовую модуля!ига,при которой гавенъ сигнала на выходе приемника в определенных пределах из лисит от уровня входного сигнала,изменяющегося вследствпп за-фаний.Эти виды модуляции позволяот осуществлять сысокояачест-• тиуп телефонную связь,вести трансляцию программ телевидения, предавать с большой скоростью без потерь достоверности и'.;фров;то [формацию в сетях связи.

Вследствие соизмеримости длины волны с габар)ггт;.ш размера?": шаратуры представление радиосхем как электрических цепей с-со-)едоточенн-.:Ш параметрами становилось неправомерным и возникли ¡обходимоть рассмотрения ;гх как систем с распределенной пара-¡трами.Дальнейшее продвижение в область высоких частот привело «З.ВИТПЮ твердотельной .электроники СВЧ.Открытие эффекта Ганна .ч

• iюследующее освоение технологии получения арсенцда галлия при ян к созданию новых сугубо твердотельных приборов СВЧ.Использс ниа полупроводниковых приборов в качестве активных элементов с воабузденил волноводов присело к'необходимости исследования ол

в диэлектрическом волновс .гдз йроблет согласосанил импадансов активного элемента н лип; передачи особенно актуальна вводу значительного отличия этих т личин.Поэтому наличие эффективной методики расчета импеданса стерхпя с использованном ЭВМ упрощает вопрос о подборе активно элемента для достижения согласованности их. параметров.

Аналогичная ситуация сложилась в интегральной оптике.Ilcnoji .зовшше того же арсенвда галлия,сочетающего хорошие оптические свойства с 'уникальнш быстродействием,позволяв ставить вопрос о создании приборов штегральной оптики на основе этого матер! ла,аналогичных приборам СВЧ.

Ц е л ь . ;р а б о т ы и задачи и с с л е д о в а -н и ti.Целью диссертационной работы является разработка и реши зация ¡¡а ЭВМ аффективной методики расчета парш.ктров диэлектр; ческих волноводов СВЧ и оптического диапазона,нагруженных акт! шил элементом - диодо.. Гшша,с --применением предложенной метод! 'кн, разработка модулятора,управляемого 1ШЧ излучением на основе новых физически принципов.

Задачами исследований,проведанных для достижения указанно! цели являются:

-Аналитический расчет диэлектрических-волноводов СВЧ и от ческого диапазона,на основании развитого математического аппар

• та, и реализация его на ЗЕМ;

• -Разработка эффективной методики расчета схемы диэлектрического волновода (ДВ) .нагруженного СВЧ излучающим''.элементом, закличадаоГ.ся в построении фикции Грина,с помощь» которой рас

г

ывается волновое сопротивление ДВ;

- Исследованпо,с помощью предложенной методики,имподонсоэ дер-лей ДВ и частично залолнетонлс волноводов;

- Разработка алгоритма расчета эквивалентной cxei.ni дешагеля

- элемента;

- Представить расчет н конструкцию оптического тцуяатора, ■ олемента интегральной схемы,управляемого приложена:^ СВЧ нагнием. '

Методы последов а. и и В диссертационной paie-фименены методы математической физики,электродинамики,и гео-жческой оптики,способствующие построения систем;,; собствеитх сцмй, конструированию на их основе функции Грша разгчтием тео~ воз/лущений и использованию схемотехнически решений для по'-т-тя эквивалентных схем диэлектрических волноводов СВЧ и опти-,::ого диапазонов.Использование вычислительной техники позволило вести всесторонний анализ характеристик ДБ со стершем. Научная н о в и з и а. В диссертационной работе поен рад новых научных результатов,заключающееся в развитии va-атического аппарата для точного расчета волноводов СВЧ и ог.ти-кого -диапазона со .слакнши граничными условюв;н; разработкой ого принципа создания интеграяьно-бптического модулятора,управ-мого приложенным СВЧ напряженном, Практическая ценность результатов работы . яочается в создании аналитически?: методов расчета 1штеграпыг.ж !М миллиметрового даапазонэ;создшшл принципиально нового тип* (улятора для интегральной. оптики.Разработанная методика и про-сенные иселёдозенйд ногу? бить нспольяованм при получении «1зс вариантов пассивннх волноводнь<х.';'плътрг>?:гл гупсм'.;птае,а тач-разработаны электрически перестраиваемые -гтепенгм на основе эавляемих напряжением элементов, установлен;!?,*: к с це|патело.

Результат:; диссертационной работы наши практическое внедрение в надо передачи программу; в институте физики All УССР,что подтверждено актом о вредрзнии.

Использованы в учебном процессе при чтешш курсов "Дополни-, тельные главы математической физики" КФ 03IIC, при чтении курса . "Специальные функции при репсшзд задач электродинамики" /'Техническая электродинамика". " .

Апробация.результатов работы. Основние положения п результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались' на I Всесоюзной конференции по физическим основам твердотельной электроники г.Лешшград, Т989 г.; X Всесоюзном семинаре "Решение внутренних краевых 'задач ¡электродинамики" г.Куйбышев,1990 г.; Всесоюзном семинаре^'Матсматическое моделирование физических процессов в антенно-фидершк трактах"; Научно-технических конференциях профессорско-преподавательского . состава п научных сотрудников ОЭИС, г.Киев, 1968 - 1990 гг. . .

П у б л и к а ц и и. По результатам проведенных исследовании 'опубликовано 8 печатных работ,подана заявка на предполагаемое-. изобретение, на которую получено положительное решение. •

Структура работы. Диссертационная работа состоит из введения,четырех разделов,заключения,списка литературы и приложения.Работа содержит 1SZ с. , в том числе НО с. текста, 25 с. рисунков, $ с. приложения, библиографии из 10$ наименований на 9 с. ■ .

• • - ОСНОВНЫЕ ПОЖЖШЛ,ВШОСИ1М5'НА ЗАЩИТУ , I. Построение функции Грина для прямоугольного • частично заполненного волновода и диэлектрического волновода. 2. Расчет диэлектрического волнопоца, возбз ждасмого активным оЛе-4

знтом и построение эквивалентной схемы этого устройства. .Обоснование принципиально нового типа интегрально-китлесхого эдулятора,управляемого приложенным СВЧ напряжением.

С0ДЕРШП1Е РАБОТЫ. Во введении обосновывается актуальность тому диссор-щии, сформулирована научная задача,определены метода ксследояа-1я,приведены основные научные результаты диссертации,дана ее заткая характеристика. ; я

В первом разделе рассмотрены общие принципы гектромагнитной теории диэлектрических волноводов и распростра-¡щихся в них мод.На основании уравнений максвелла приведены 1ЛНОВке уравнения для пленарных волноводов п приводится анализ личил суцествушвгх мод в. металлической волноводе от мод диоптрического волновода.Методом геометрической оптики приведен юцесс распространения волн в планарннх волноводах на примере .спространення одного из световмх лучей.В результате решения ектродинамичэской задачи б::лн получены дисперсионные уравнении, я нахождения решения этих равнений был использован графичес-й метод реаения нелинейные уравнений. Дтя отражения дисперсно»-, х свойств ДВ представлен' график /{и.') ,на котором показаны и .первне волноводние моды.

Распространение- волн по планарным ДВ оптического диапазона сет свои .особенность, которая-'*! приводится в виде ре лещи слзкт-динамической задачи, с задамн-м:! граличн'гп! условиями.

Вопросу об основных принципах возбуждения' волноводов уделено, малое внимание в разделе,так как он является актуалып.м для ре-кия диссертационной' зпдачп.'Приведенный математический аппарат метел основополагающим/при создан;::: методики расчета созбук-н:ия волновода активны;.; элементом..Определить точное распредели-

ние стороншсс источников в линиях передачи очень сложно,ибо необходимо учитывать влияния многих факторов ¡конструкцию возбуждающего устройства,фор1.у волновода,место положения возбуздающего устройства, в линии и др.Поэтому,критерием правильности выбранног на основании имеющегося опыта закона распределения токов,зарядов ила'полей в сторонних источниках является совпадение результате анализа с экспериментальными данными.Основываясь на этом критери был выбран метод, являющийся наиболее эффективным для решения 'поставленной задачи.

Второй раздел посвящен собственны,1 значениям и собственнш функциям диэлектрического волновода. ■

Фундаментальный вклад в метод собственных векторных функций . в теории нерегулярных электродинамических систем заложен, трудами Г.В.Киеунько. В.работах В.В.Никольского метод собственных функций использован в применении у польм системам с анизотропными 'средами.Рассмотрены резонаторы,волноводы,а также некоторые вол-ноеодныэ трансформаторы.Задачи сводятся- к бесконечным системам уравнений.Приводятся общие.выводы относительно числовых методов расчета с помощью ЭВМ.Так как в принципе форма математического а парата позволяет -учесть' геометрические особенности волноводных устройств,метод собственных функций является однш из распрост-' раненных методов решения задач электродинамики во всем частотном диапазоне.При использования этого метода подбирается система координат такая,что 'граничные поверхности совпадали с координатными. В выбранной системе координат■отыскиваются решения однородного уравнения Гельмгольца,которые при определенных условиях Образуют пряные ортогональные системы функций,по которым решение неоднородного уравнения может быть разложено в ряд.

Ди^лектршсские волноводы относятся к наиболее перспективным линиям передачи оптического и миллиметрового'диапазона длин волн, о

настоящее время основной задачей является5создание элементной' мы устройств на ДВ. В связи с этим возникает проблема пееледо-шия различнее нерегудярностей в ДВ,элементов возбуждения.

Репение задач о возбуждении ДВ можно свести к методам,разработкам в теории закрытые волноводов и основанным на разложении ия в ряд rio системе собственных функций волновода, ¡luí о гсполь->ванием функций Грина.В обоих случаях необходимо знание сибтемы ¡бствеиш« функций ДВ.

Собственные функции металлического волновода отличаются от эбственга« функций ДВ наличием вытекагаик мод ( непрерывна}'! гектр ),так как ДВ являются открытши системами и его спектр 1рдду. с дискретной частью содержит'непрермйную.

Собственные функции для пленарного волновода заимствовали ) работы В.В.Шевченко.При. этом зти собственнмо функции предстак-шт собой полную систему волн,которая у»ш-тнвает не только • поверенные волны,но и поле излучения.

При рассмотрении волн прямоугольного волновода принималось по »шание- приближение Ыаркатили.на основании которого полз в "угол эвых частях не учитывалось. С помощью этого приближения удалось азделить функции X ■ и у. , лежащие в плоскости поперечного се-гния-волновода.

'.Частично заполненные волноводы приобрели большое распрог:?ра-эние в технике СВЧ в связи с разработкой и внедрением цг.сокока-зстаеншхе диэлектриков и Ферритов.Использование этих' катер«алов волноводах позволило не . только применить основние'характерно-:иш последних, но и создать ряд устройств нового типа. Теория и аечет частично'заполненных волноводов обладают-значительной 5аностыэ кем в отношении тягл заполняадэго волновод материала,. шс и в отноасш::-: типа устройства.. ПАгп-ому плектр^птиичаская адача расчета частично' заполнен!!:?? волноводов актуальна п при' , V

менения к существующим и вновь разрабатываемым устройствам.Расче таких волноводов встречает значительные трудности из-за структуры поля, которую невормо/лю учесть вычислительными методами для оперативных инженерных расчетов,что приводит к необходимости об-

ращаться ктгрблиненныы методам Бтисления.одтгсгтсгтэтгорих являемся метод собственных функций.Для этого вводится система ан проксимирующих функций в виде системы продольных волн ( ЬЕ и ¿М) обобщенного изотропного слоистого волновода.Выбор в качестве аппроксимирующей системы продольных волн,нашедших пока' ограниченно! применение,продиктован естественностью этих волн в отношении слоистого волновода и .значительными математически!.™ удобствами.

В третьем разделе строится функция Грина для волнового уравнения '_, _ , _ . . '

V* (■)):

где Е1 п 3 - векторы электрического поля и тока,а

Чьос

временная зависимость дается множителем С

Функция Грина позволяет определить компоненты электромагнитного поля при произвольном возбуждении,хотя на этом их полезност] нз ограничиваегся.С их помощью особенно просто формируются вектор . ные граничные задачи электродинамики,которые сводятся к интегральным и интегродиффлзренциальним уравнениям. ■

Для решения многих задач,связанных с практическим расчетом . волноводов нужно иметь функц™ Грша,которая была построена .»;•• на основании системы 'и .приведенной в разделе I..Благодаря этой системы была построена функция Грина для ДВ прямоугольного, сечения на основании полной ортонормированной системы собственных функций.•

Прямоугольные ДВ без потерь теоретически исследовались' многим. авторами,в том числе Маркатпл^Гозллог.^Шсвченка и другими. В анализа Маркатили поля с синусоидальным распределением в серд-В

цевине волновода сшиваются с экспоненциально спадающими полями в окрукагащей среде,при этом рассматривалась дискретная часть спектра.В работе Гоэлла радиальные изменения продольных составляющих электрического и магнитного полей мод внутри волновэдиой сердцевины представляются суммой функций Бесселя,а вне волноводной сердцевины - суммой модифицированных функций Бесселя.В работе Шевченко введена система собственных функций двумерного ДЗ и указан путь решения задач о возбуждении ДВ,основанный на применении методов возбуждения закрытых волноводов.

В диссертационной работе использован другой подход:приближенно построена функция Грина для прямоугольного волнозода ( ДВ) и с ее помощью рассчитан импеданс стержня по. методике Эйзенгарта и Кана,развитой для металлического волновода, т.е, Приводится теоретическое реиение общей задачи нахождения сосредоточенного импеданса относительно зажимов СВЧ элемента.На рис. I показан типичный вид анализируемого стержневого держателя. ■ •

РисЛ

Ограничение этого метода накладываются лишь на размеры стержня и зазора.Однако это не. сугаё? пределы пршенлмости результатов анализа,поскольку размеры диода,обычно используемые на практике,, находятся в указанных интервалах.

Приведенный анализ основал на использовании метода наведенных ЭДП'.Для удобства анализ разбивается на ряд этапов. На первом этапе тензорная функция Грина представлена в виде раз-локииия по еистеш собственных функций прямоугольного еолновот.':.

Б силу ориентации стеркня параллельно оси вектор результирующего поля необходима считать состоящим тоже из одной ^ -составляющей,следовательно,расчет функции-*.Грина производится

Л Л

только для у ^ -составляющей:

С>(г,ге)^^С(пгс) (2)

41а-вто^г4-этапе-внражаем-плоч|нооть-тока Э( г) -че ро з -е о б ст венные-

ортогональные функции,аналогично используемым ъ разложении функции Грина.

Третий .*?тап зсклвчается в нахождении выражения для напряженности электрического поля б любой точке рассматриваемой области на основании уравнения

-* р - -* Е(г)'--ш/ío S £ (r,r.) 3(r) dv (Ъ)

па четвертом этапе вводим выражение для олектрического поля в месте полупроводникового диода.На основании теоремы взаимности Лоренца,приведенной в разделе ^устанавливается непосредственная связь поля питания антенны с полем Е(?),фигурирующем на третьем ■лтапе.Рассмотрим элементарный источник тока 3(1) в точке Т,принадлежащей заданной области,который создаст_поле с напряженностью

в точке 2,п,наоборот,-элемент т<3ка 3[2) ..расположенный п точке 2,который создает поле с напряженностью Ей) в точке I. Тогда имеем: г-

На пятом гтапз рассматриваем поле £(<) как источник,расположенный г> т.1,а поле Е(2) -как значение лоля в т.2.Тогда,сопоставляя соответствующие члены разложения,придем к системе с бесконечным числом уравнений. •

Используя тот факт,что сумма.одной из частейСправой или левой'1 бесконечной системы уравнений представляет собой полную мощность, развиваемую на закичах .антенны,.чайдсг.: т ¡.даенне для входного' импеданса антенны в виде суммы. импедансщтх диенов, ХО

1-й (

¿-/г 1—4 ^тп)

л?

Здесь 2тп- га

-о \2

сс

Ж

Ш/

коэффициент связи стерк-

^^ галпеданс парной связи, ня и эазорз.

Этим выражениям соответствует оквиавлентная схема ДВ,отличающаяся от эквивалентной схемы металлического волновода членами, соответствующими вытекающим модам (интегральные членн^ и тем, что собственные функции ДВ не являются, тригонометрическими функциями.На основании рассчитанного парного характеристического импеданса построена эквивалентная схема стержневого держателя в виде части полной цепи, содержащей только параллельно соединенные ситемы из идеальных трансформаторов,обеспечавающих связь между зазором стержня и качадым отдельным типом волны в волноводе без учета нагрузки. ' .

Составленная лквиавлентная схема для обобщенного держателя СВЧ элемента в волноводе дает.возможность учитывать все параметры держателя и нагрузочные условия,представляя возможность определить входной импеданс излучения держателя для расширенного диапазона. частот.Схйма,приведенная на рис. 2,вытекает из рассмотрения волноводного плеча стрелсневого держателя для волны типа Ец

Рис. г \

Элементы схемы определяются следующими-значениями:

: "■: ¡Хс Ш^*

(е)

и

Л

У^^г&П-ж-1-] , с., d и)

¿J ЛЦ&Ш)/

2c =а/йг ; M =

В четвертом разделе исследуется возможность управления скоростью распространения светового луча в направляв-ник волноводы»: структур«,нспользуешк в интегральной опт;-,ко.

.Модуляция светового луча внешним;; воздействиями обычно связа-.

v

на с влиянием otjk воздействий но показатель преломления света в канала,по которому распространяется световой луч. В полупроводниках, благодаря плазменному оффекту,показатель преломления имеет следующую зависимость от частоты

п*ПгЦ-Мш)ЧФ (9) .

где - показатель преломления кристаллической решетки, U>p -плазменная частота ¡¿^ГгС)^1, (// -плотность злектшнов,

to -диэлектрическая проницаемость, т* -эффективная мае-са электрона, (р -заряд' электрона )

Таким образом,свободные носители изменяют показатель преломления на величину . д cff-Jji2

Для (?аЯ$ Ц - типа при концентрации N = ГО см показатель преломления изменяется за счет плазменного эффекта на величину ДП,- - 0,02 по сравнении с показателем преломлена собственно .'Материала.Такой разности в показателях преломления вполне достаточно для формирования направляет*« слоев в полупроводниках,использующих неравномерное легирование образцов.

: Известны оптические модуляторы; основглные па использовании

различных физических принципов.Многие из них представляют планар-¡ую структуру,состояние из металлически: электродов,между которы-,ш развевается светопроводящий слой,с одной или с обеих сторон которого находятся слои с отличающимися показателями преломления. Ьменение величины электрического напряжения,прикладываемого к .¡еталлпческим электродам, обуславливает изменение напряженности электрического поля,направление вектора которого перпендикулярно плоскости светопроводящего слоя,что и обуславливает процесс оптической модуляции.

Оптический модулятор,функционирующий на основе аффвнх'а'Пок-? вельса,представляет собой пленарную структуру,содержащую металлические электроды,между которыми находится сформированный по гетероэпитакспальной технологии слой полупроводникового электролитического материала,нанесенного на подлокку.а оптическая моду- . яяция луча,вводимого под углем полного внутреннего отражения,осу-цествляется посредством изменения напряженности электрического поля. .

Недостатком вышеописанного способа модуляции является ограни-

.3

ченное Оыстродействие порядка Юс.'

Задаваясь целью повышения быстродействия оптического модулятора при сохранения монолитно-интегрального исполнения и механической прочности устройства в целом бил предложен новый принцип '.ю,дуляпни,основанный на плазменном эффекте.Представленная цель достигается тем,что в известном устройстве вместо обьемных контактов используется поверхностно-ориентированная р-1- П* структура, свойствами которой управляют с помощью КВЧ излучения.Таким образом,модуляция достигаете^ за счет изменения граничных условий 5а одной из сторон световода,что устраняет контактные явления ц обьемную релаксацию.

Конструкция предлагаемого устройства демонстрируется на рис.3

Оптический модулятор с 1ШЧ управлением состоит из СЕетопро-водящего диэлектрического волновода,включающего подложку I и све-топроводящий слой 2, поверхностно-ориентированной р-1-п структура 3,нанесенной на светопроводящий слой; металлических электродов 4,подведенных к р, п -слоям.

Устройство может служить в качестве одного из каскадов в интегральных оптических схемах,поскольку позволяет осуществить каскадирование без изменения материала и технологии базовой линии . передачи ( диэлектрического волновода \ ' . . *

В з а к л ю ч е н и' и сформулированы основные научные результаты и выводы по диссертационной работа.

Заключен не. Оснсгные результаты диссертационной работы заключаются в следующем: .

I. Построена функция Грина'для расчета распространения электромагнитной волны в прямоугольном ДВ и частично заполненном волноводе. ■ .

2; Разработана эффективная методика' расчета входного импеданса диэлектрического волновода,возбуждаемого диодом Ганна.Методика. 14

внедрена в институте Физики АН УССР,институте "Орион" и КФ ОЭИС

3.Построена эквивалентная схема для держателя СВЧ элемента в волноводе,,• которая дает возможность учитывать все параметры держателя и нагрузочные условия, представляя возможность определить входной импеданс .излучения держателя для расширенного диапазона частот,.

4.Предложен модулятор, основанный на новом физическом принципе, -основанном на плазменном эффекте.. Данный модулятор обладает повышенным быстродействием при сохранений монолитно-интегрального исполнения и механической прочности, устройства в целом.

По материалам диссертации опубликованы, следующие печатные работы:

1.Кунах Н.И.,Чайка Г.Е. Управление фазой светового луча -в систе- . мах металл-диэлектрик-полупроводник,//Тез.докл. I Всесоюзн. конференции по физическим основам твердотельной электроники,г.Ленинград, 25-29 сентября 1989 г. -Ленинград:Изд-во .ФТИ им. А.Ф.Иоффе, 1989. -С? 278 ■ '

2.Кунах Н.И., Чайка Г.Е.Расчет диэлектрических и частично заполненных волноводных устройств со стержневыми держателями.// Сб. научн. 'трудов ОЭИС, - 1989., -С.. 90 \

3.Кунах М.И.,Чайка Г.Е.Эквивалентная схема диэлектрического волновода, возбуждаемого диодом Ганна //Тез.докл. XI Всесоюзн.семинар "Решение внутренних краевых .задач электродинамики", Куйбышев," 21-26 сентября 1990 г. -Куйбышев:Изд-во КГШ, -1990 г. -С.Т2 ■

4.Кунах 11.11.Чайка Г.Е.Сопротивление диэлектрического волновода, • возбуждаемого полупроводниковым диодом,// Тез.докл. Всесоюзн. научн.-тех. семинара ''Математическое моделирование физических процессов 5 антенно-фидерш^ трактах", Саратов, 3-й октября 1950,--С. 52 '

5.Кунах H.H. Расчет держателя СВЧ -элемента в диэлектрическом волноводе.// Сб.Диэлектрики и полупроводники. - 1991 г.№ 39.*СЛ/.

6.Кунах И.П., Чайка Г.Е. Расчет полей и построение эквивалентной схемы для держателя СВЧ элемента в прямоугольном диэлектрическом волноводе. //¡Свентовая электроника. - 1991. Ii 41 .—¿Г.25Г V.Hynux НтИттЧайкагРтЕт^^еталлпчйскнй сткр-лонь в дииликтркчеекон волноводе // Радиотехника. - 122l.j/^H."CJf.

8. Решение о вгдач'е A.C. СССР ш заявке 4068614 an 25&нЬхр&-

УОП НПО гАитотранспорт*.Зак. 1931 , Т. 108