автореферат диссертации по химической технологии, 05.17.06, диссертация на тему:Диссипативные процессы релаксационной природы в термопластах на примере ПММА

ВВЕДЕНИЕ. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ.

ГЛАВА 1. ДИССИПАТИВНЫЕ ПРОЦЕССЫ И СПЕКТРЫ

ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ.

1.1. Подходы к определению внутреннего трения в системах различного агрегатного состояния.

1.2. Природа и механизмы внутреннего трения как различные формы диссипации.

1.3. Отличительные черты релаксационного внутреннего трения в полимерах

1.4. Модельные представления вязкоупругих свойств полимеров.

1.5. Аналитическое описание диссипативных явлений при релаксационных процессах.

1.6. Связь диссипативных характеристики вязкоупругих свойств стеклообразующих систем.

1.7. Спектры внутреннего трения и локальные диссипативные явления.

Изучение локальных диссипативных процессов в стеклообразующих системах в широком интервале температур и широком диапазоне частот является одним из фундаментальных разделов современной науки о конденсированном некристаллическом состоянии вещества. Одним из методов изучения локальных диссипативных процессов в стеклообразующих системах является метод внутреннего трения, в частности метод внутреннего трения релаксационной природы или релаксационная спектрометрия.

Релаксационная спектрометрия рассматривает все локальные диссипативные процессы в исследуемых системах с структурной микроскопической позиции строения данной системы. Этот метод является структурным методом, сочетающим все данные о структуре исследуемых систем, в отличие от традиционных структурных методов, не отвечающих на вопрос о молекулярной подвижности структурных элементов, о кинетике различных локальных процессов в системе и соответственно о связи локальных диссипативных процессов с определенными структурно-кинетическими единицами системы. Релаксационная спектрометрия, как метод исследования локальных диссипативных явлений в системах, базируется на представлениях дискретного строения исследуемых систем или материалов, т.е. на представлениях совокупности входящих в данную стеклообразующую систему, определенных структурно-кинетических подсистем. Поэтому, получаемые спектры внутреннего трения отражают проявление различных форм молекулярного движения структурных элементов в различных подсистемах. Это, в свою очередь, позволяет проводить экспериментальное исследование и теоретическое моделирование локальных диссипативных процессов непосредственно связанных с различными формами кинетической подвижности структурных элементов различных подсистем, которые в совокупности образуют исследуемую систему.

Классическими объектами исследований методами внутреннего трения до последнего времени являлись металлы и их сплавы, а также органические стеклообразующие системы и полимерные стекла. Аппарат релаксационной спектрометрии при описании физико-механических характеристик органических полимерных систем разработан до уровня построения дискретных и непрерывных спектров времен релаксации.

Рассмотрение спектров потерь или диссипативных спектров внутреннего трения, наряду с рассмотрением дискретных и непрерывных спектров времен релаксации позволяет установить атомно-молекулярную природу локальных диссипативных процессов в стеклообразующих системах и прогнозировать ход релаксационных процессов в различных условиях: температура, давление, частота внешних силовых полевых воздействий, скорость нагревания -охлаждения и т.д. Каждый из диссипативных, в частности релаксационных, процессов в стеклообразующей системе вносит определенный вклад в общий процесс релаксации данной системы. В общем случае, как это было установлено в работах профессора Бартенева Г.М. с сотрудниками, число всех релаксационных процессов, наблюдаемых в исследуемой стеклообразующей системе, зависит от структурных элементов, входящих в эту систему, от морфологии системы и от динамической реакции кинетических элементов каждой структурной подсистемы, совокупность которых и образует данную систему. Числу локальных диссипативных процессов в исследуемой системе любого химического строения и фазового состояния (кристаллического или аморфного) должно соответствовать определенное число пиков потерь 1§5тах- на спектре - Г(Т), которые накладываются на фон внутреннего трения.

Несмотря на имеющиеся работы по исследованиям спектров внутреннего трения в стеклообразных и стеклообразующих системах, большинство из них касалось изучения только а-процесса релаксации, наблюдаемого в области температур структурного стеклования и выше. Это вызвано тем, что в стеклообразных системах все релаксационные переходы, расположенные при температурах ниже температуры структурного стеклования (Т<Т§) не наблюдались ранее вследствие отсутствия интереса к тонкой структуре исследуемых систем. Эти исследования ограничивались рассмотрением стеклообразующей системы только с позиций теории сплошной среды. Кроме того, это определялось также относительной ограниченностью этих исследований, что было обусловлено незначительными интервалами температур и частот, а также постоянством скоростей нагревания-охлаждения системы. •

Для того, чтобы оценить вклад каждого локального диссипативного процесса в общую картину зон неупругости исследуемой системы, необходимо проследить динамику поведения каждого из пиков потерь 1§8;.тах на спектре - Я(Т) независимо от природы или механизма подвижности кинетических элементов, вызвавших появление этого диссипативного процесса, что возможно лишь при исследованиях в широком интервале температур и частот внешних силовых полевых воздействий. Именно температурно-частотная ограниченность предыдущих работ, за исключением серии работ Г.М. Бартенева и В.А. Ломовского, не позволила выявить и идентифицировать многие локальные диссипативные процессы релаксационного характера.

Спектры времен релаксации, как дискретные, так и непрерывные являются необходимой составной частью исследования общей картины диссипативных процессов в исследуемых системах. Каждый релаксационный процесс для определенных термодинамических условий, имеет определенное наивероятное или дискретное время релаксации ^ и непрерывное распределение времен релаксации р; около этого дискретного времени. Это, в свою очередь, позволяет определить температурно-частотную область, в которой та или иная структурно-кинетическая единица, подвижность которой проявляется на спектре 1§5 - имеет возможность диссипировать часть энергии внешнего силового полевого воздействия, выводящего всю систему из состояния равновесия. Эта область локальной диссипации, т.е. потери части энергии внешнего воздействия в определенных температурно-частотных интервалах, характерна только для одной из структурно-кинетических подсистем, входящей в систему. Учитывая, что система, в общем случае, может состоять из многих структурно-кинетических подсистем, и на спектре - А[Т) может присутствовать не один пик потерь, поэтому области локальных диссипативных процессов для каждой из подсистем могут не совпадать, что и приводит к появлению температурно-частотных зон локальной неупругости всей системы.

Поэтому актуальной задачей синтеза новых материалов, в частности аморфных стеклообразных, является экспериментальное выявление зон локальной неупругости по температурно-частотным областям проявления локальных диссипативных процессов, анализ и моделирование механизмов этих явлений и прогнозирование поведения исследуемых систем в различных температурных и частотных полях внешних воздействий. Совокупность релаксационных переходов в полимере оказывает решающее влияние на комплекс его вязкоупругих свойств. Общеизвестно, что в отличие от хрупкого полимера (Тхр=90°С), ПММА обладает гораздо большей стойкостью к удару и большой деформируемостью, именно благодаря специфики релаксационного спектра изученного комплекса релаксационных переходов и сопоставлению его со способностью ПММА к ориентационной вытяжке и посвящена эта работа.

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ

Исследование диссипативных процессов релаксационной природы в термопластах на примере полиметилметакрилата ПММА и ряда простых стеклообразователей, таких как г-В2Оз и g-SЮ2 позволяет сделать следующие выводы:

1. Усложнение спектра tg5=f(T) связанное с появлением пика потерь и возрастающего фона свидетельствует о том, что весь спектр (пик плюс фон) уже не может быть описан феноменологической моделью Максвелла. В этом случае пик потерь может быть описан моделью стандартного линейного тела, а возрастающий фон - моделью Максвелла. Такое описание до последнего времени не получало развития, вследствие рассмотрения релаксационных процессов в твердых телах только с позиции теории упругого континуума. В рамках такого описания были предприняты попытки описания полного спектра (пик плюс фон) при помощи одной феноменологической модели, в частности модели Алфрея-Кобеко. В этом случае, система рассматривается как единая, состоящая из одной агрегатной подсистемы с позиции теории сплошного тела. Однако, и в этом случае, ситуация резко усложняется если на спектре tg5=f(T) наблюдается не один, а несколько пиков потерь, расположенных при температурах Т<Ткр или Т<^. В этом случае, описать весь спектр tg5=f(T) при помощи какой либо одной модели не удается.

2. Сопоставление спектров внутреннего трения с соответствующими температурными зависимостями вязкости lgr|-f(T) рассматриваемых модельных систем показывает, что наблюдаемые пики потерь на них находятся при температурах Т«^; и значениях вязкости, гораздо больших, чем принятых за то значение, при котором стеклообразующая система переходит из высокоэластического или вязкотекучего метастабильного структурно-жидкого состояния в неравновесное "замороженное" состояние, т.е. в твердое упругое состояние. При этих температурах значение вязкости г| стеклообразующей системы как вязкоупругой жидкости экспериментально не определено. Таким образом, для описания диссипативных явлений в области проявления криогенных и низкотемпературных мелкомасштабных локальных диссипативных процессов релаксации, использование (как параметра для этих процессов) вязкости г] всей стеклообразующей системы как сплошной среды не представляется возможным.

3. Спектры внутреннего трения модельных полимерных неорганических стеклообразных систем и органических термопластов показывают, что в этих системах могут наблюдаться диссипативные явления как релаксационной, так и не релаксационной флуктуационной природы.

4. Исследование спектров внутреннего трения различных по степени связанности структурного каркаса стеклообразующих систем показало, что каждый из обнаруженных на спектре tg5=f(T) диссипативный пик потерь tg5InaI имеет свои физико-механические характеристики. Эти характеристики отличаются по значениям энергии активации 111 релаксационного перехода на спектре и величиной предэкспоненциального коэффициента Вь Это свидетельствует о том, что каждый пик потерь на спектре tg6=f(T) есть проявление диссипативного процесса локальной подвижности различных структурно-кинетических единиц, образующих различные структурные подсистемы.

5. Показано, что в отличие от "чисел Деборы ,с помощью которых, в первом приближении, возможно описывать процессы структурной релаксации в стеклообразующих системах, частотно-временное соотношение Деборы О является строго фиксированной инвариантной и универсальной величиной, применение которой возможно ко всем процессам механической релаксации как в расплаве или высокоэластическом состоянии, так и стекле. Частотно-временное соотношение Деборы показывает, что дискретный спектр времен релаксации всей системы, как спектр из совокупности наиболее вероятных времен релаксации каждой структурной подсистемы входящей в систему, не может быть реализован в виде линейчатого спектра на зависимости Е(т)-Г(т).

6. Установлено, что если система состоит из одной структурной подсистемы, то на спектре tg5-f(T) для этой системы будет наблюдаться возрастающий (при повышении температуры) фон внутреннего трения. Данный фон внутреннего трения аналитически может быть описан дифференциальным уравнением модели Максвелла. Физико-механические и физико-химические характеристики (вязкость, упругость, энтальпия и т.д.) системы полностью определяются этими же характеристиками единственной структурной подсистемы. Переход системы из одного конденсированного агрегатного состояния в другое полностью определяется кинетической подвижностью элементов данной структурной подсистемы, которая поэтому и называется агрегатной подсистемой. Вязкость Т1 и упругостьС системы, рассматриваемой с позиций сплошного тела в данном случае, совпадают соответственно с диссипативным К и силовым К параметрами агрегатной структурной подсистемы.

7. Сформулирован принцип неэквивалентности диссипативных параметров различных релаксационных процессов в одной системе, что приводит к принципу релаксационной независимости времен релаксации этих процессов. На базе этого принципа постулировано одно из основных положений теории релаксационной квазинезависимости процессов: - времена релаксации т любых релаксационных процессов, независимо от того находится ли исследуемая система в жидком, высокоэластическом или твердом вязкоупругом состоянии представляется в виде соотношения диссипативного и упругого компонент данного ¡-того процесса.

8. Исследована ориентационная вытяжка листов ПММА при температурах 20-180°. Неразрывная деформация (Хтах)меняется по кривым максимум которых соответствует положению высокотемпературного максимума на температурной шкале. Повышенная степень ориентации при этом обуславливает снижение температуры хрупкости и увеличивает стойкость к удару.

1.1. Дерягин Б.В. Что такое трение. Изд-во АН СССР. 1952. 244с.

2. Политехнический словарь. Изд-во Сов. Энциклопедия. М. 1980.

3. Криштал М.А., Головин С.А. Внутреннее трение и структура металлов. Металлургия. 1976. 376 с.

4. Ультразвук. Маленькая энциклопедия. Изд-во Сов. Энциклопедия. М. 1979.

5. Постников B.C. Внутреннее трение в металлах. М. Металлургия. 1974.351с.

6. Ломовской В.А. Феноменологическое описание спектров внутреннего трения стеклообразующих и стеклообразных систем. //Неорганические материалы 1999. Т.35, №9, С.1125-1134.

7. Кренер Э. Общая континуальная теория дислокаций и собственные напряжения. ИЛ. 1965.361с.

8. Брукс Г.В. В сб. "Примеси и дефекты" Под ред. Б.Н. Финкелынтейна. Металлургиздат, 1960. С.9.

9. Кривоглаз М.А. //ФММ . 1960. Т. 10. С.497

10. Кривоглаз М.А. //ФММ . 1961. Т.12. С.338

11. Свергуненко Л.А. //Известия вузов. Физика. 1962. №4. С.46

12. Свергуненко Л.А. // ФТТ. 1963. Т.5. С.2052

13. Ломовской В.А. Аналитические возможности метода внутреннего трения. Сб. докладов ИФХ РАН. 2000.

14. Шермергор Т.Д. Механическая релаксация в твердых телах. В сб. трудов IV Всесоюзной научной конференции "Релаксационные явления в твердых телах " под ред. Постникова B.C. Металлургия. М. 1968 С.31-43.

15. Криштал М.А., Пигузов Ю.В., Головин С.А. Внутреннее трение в металлах и сплавах. М. Металлургия. 1964. 245 с.

16. Бартенев Г.М. Структура и релаксационные свойства эластомеров. М. Химия. 1979. 288 с.

17. Кулезнёв В.Н., Шешнев В.А. Химия и физика полимеров. М. Высшая школа. 1988.312 с.

18. Бартенев Г.М., Лаврентьев Трение и износ полимеров. Л. Химия. 1972. 240с.

19. Weber W. Uber die specifische Warme fester Korper, insbesondere der Metalle. // Annalen der Physik und Chemie. 1830. Zweite Serie. Bd.20. S.177-213.

20. Weber W. Ueber die Elasticitat der Seidenfaden. // Annalen der Physik und Chemie. 1835. Zweite Serie. Bd.34. S.247-257.

21. Weber W. . Ueber die Elasticitat fester Korper. // Annalen der Physik und Chemie. 1841. Zweite Serie. Bd.54. S.l-18.

22. Kolrausch F. . Ueber die elastische Nachwirkung bei der Torsion. // Annales der Physik und Chemie (Poggendorf). 1863. Zweite Serie. Bd. 119. S.337-368.

23. Coulomb Ch. Recherches theorigues et experimentales sur la forcé de torsion et sur . T'elasticite des fils de metal. Histore de P'Academie Royale des Sciences. Paris. 1784.1. P.229-269.

24. Maxwell C. Scientific Papers. Cambridge. 1890. V.II. P.623.

25. Poynting J.H., Thomson J.J. A Text Book of Physics-Properties of Matter. London. 1907. P.57.

26. Auerbach-Hort Handbuch der physikalischen und technischen Physic. Leipzig. 1931. Bd.IV. N.l. S.521.

27. Реология. Теория и приложения. Под ред. Ф.Эйриха. ИЛ. М. 1962 824 с.

28. Ломовской В. А. Квазинезависимость диссипативных процессов в стеклообразующих системах. // Физика и химия стекла. 2000. Т.26.№2.с. 161-176

29. KamotoT. Nature 1955. V.175. Р.948

30. Masón W.P., Bommel H.E. // J. Acoust. Soc. 1956. V.28. P.930

31. Бартенев Г.М., Ломовской В.А. Релаксационные переходы в стеклообразном В203 и их молекулярные механизмы // Неорган, матер. 1995. Т.31. №3. С.404-410.

32. Ломовской В.А. Особенности a-процесса релаксации в стеклообразном В203 //

33. Неорган, матер. 1995. Т.31. №3. С.291-300.

34. Ломовской В.А., Бартенев Г.М. Влияние типа щелочного катиона на релаксационные свойства щелочноборатных стекол // Неорган, матер. 1992. Т.28. №7. С. 1449-1460.

35. Мазурин О.В. Стеклование. Л.: Наука. 1986. 158 с.

36. Немилов С.В. Вязкость боратных стеклообразующих расплавов: особенности тетраэдра В04 как кинетической единицы // Физика и химия стекла 1997. Е.23.1. С.3-42.

37. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория упругости. М.: Наука. 1987. 247 с.

38. Ноздрев В.Ф., Федоргаценко H.B. Молекулярная акустика. М.: Высшая школа. 1974. 288 с.

39. Кристенсен Р. Введение в теорию вязкоупругости. М.: Мир. 1974. 338 с.

40. Андреев И.В., Балашов Ю.С., Иванов Н.В. Высокотемпературное внутреннее трение некоторых стабилизированных оксидных стекол // Физ. и хим. стекла 1981. Т.7. №3. С.371-376.

41. Зинер С. Упругость и неупругость металлов. Сб. "Упругость и неупругость металлов" под ред. С.В. ВонсовскогоМ. ИЛ. 1954. С.9-168.

42. Бартенев Г.М., Зеленев Ю.В. Физика и механика полимеров. М. Вясшая школа. 1983. 391 с.

43. Сандитов Д.С., Бартенев Г.М. Физические свойства неупорядоченных структур. Новосибирск. Наука. 1982. 256 с.

44. Ке-Тин -суй Опытное доказательство вязкого поведения границ зерен в металлах. Сб. "Упругость и неупругость металлов" под ред. С.В. ВонсовскогоМ. ИЛ. 1954. С. 198-222.

45. Ломовской В.А. Структурные подсистемы и явления механической релаксации в неорганических стеклах. // Неорганические материалы. 1999, Т.35, №3, С.382-384.1. Глава 2.

46. Modelung Е. Die Matematischen Hilfsmittel des Physikers. Berlin. Gittengen.

47. Heidelberg. Spring-Verlag. 1957. 618s.

48. Пейн Г. Физика колебаний и волн.М.Мир. 1979.389с.

49. Ломовской В.А. Методики и устройства для исследования вязкоупругих характеристик стеклянных волокон в динамических режимах. Воронеж, 1985. 35с. Рукопись представлена Вор. Политехи, инт-м. Деп. В ВИНИТИ 26 авг. 1985. № 5687-85.

50. Ломовской В.А. Структурные подсистемы и явления механической релаксации в неорганических стеклах. // Неорганические материалы. 1999, Т.35, №3, С.382-384.

51. Ломовской В.А. Квазинезависимость диссипативных процессов в стеклообразующих системах. // Физика и химия стекла. 2000. Т.26.№2.с. 161-176

52. Бартенев Г.М., Ломовской В.А., Овчинников Ю.Е., Карандашова Н.Ю., Тулинова В.В. //Высокомолекулярные соед. А., 1993, Т.35, №3, С.87-94.

53. A.c. 1779627. Устройство для определения релаксационных характеристик материалов/ ИФХ РАН Москва; авт. изобрет. Ломовской В.А., Бартенев Г.М., Синицына Г.М./ Опубл. в БИ 1992, №44.

54. Сорокин Е.С. К теории внутреннего трения при колебаниях упругих систем. М., Госиздат по строительству, архитектуре и строительным материалам. 1960. 132 с.

55. Тимошенко С. П. Сопротивление материалов. Пер. Федорова В.Н. с 3-го амер. Изд. Т. 1-2. М., Физматгиз. 1965.

56. A.c. 1315871. Устройство для определения динамического модуля сдвига тонких стеклянных волокон /Вор. ОКТБ ФЕРРИТ; авт. изобрет. В.А. Ломовской, И.В. Андреев, Ю.С. Балашов / Опубл. в БИ 1987, №31.

57. De Bast J., Gilard P. Reologie du verre sous contrainte daus 1 intervalle de transformation// C.R. Rech. Trav. Centr. Sei. Ind. Belge du verre. 1969. V.36. 192 p.

58. Математическая энциклопедия. Гл. ред. И.М. Виноградов. М.,: Сов. Энциклопедия. 1979.1. Глава 3.

59. Бартенев Г.М., Ломовской В.А., Овчинников Ю.Е., Карандашова Н.Ю., Тулинова В.В. Релаксационные процессы в полиметилметакрилате высокой молекулярной массы и их структурное происхождение. // Высокомолекулярные соед. А., 1993, Т.35, №10, С. 1659-1667.

60. Перепечко И.И. Акустические методы исследования полимеров. М. Химия. 1973.271с.

61. Бартенев Г.М., Ломовской В.А., Ломовская Н.Ю. Влияние термодеструкции на стеклование и спектры времен релаксации полиметилметакрилата. // Высокомолекулярные соед. А. 1994. Т.36, №9, С. 1529-1534.

62. Каргин В.А., Слонимский Г.Л. Краткие очерки по физикохимии полимеров. М.: Химия, 1967. 213 с.

63. Yoshida H., Kobayashi Ya. // Polymer Eng and Sei. 1983. V.23. N16. P.907-909.

64. Yoshida H., Kobayashi Ya. // Polymer Journal 1982. V.14. N11. P.925-926.

65. Ломовской В.А. //Высокомолек. Соед., сер.А. Т.40. №10. С. 1618-1624.

66. Ueberaiter К., Naghizadch J. // Kolloid-Z. Und Z. Fur Polymere. 1972. B.250. S.927.

67. Захаров C.K., Медведева Л.И., Арбузова И.А., Кувшинский Е.В. // Высокомолек. Соед. 1965. Т.7. №9. С. 1554.

68. Бартенев Г.М., Бартенева А.Г. Релаксационные свойства полимеров. М.: Химия. 1992. 382 с.

69. Тагер А.А., Суворова А.И., Голдырев JI.H., Есафов В.И., Топина Л.П. // Высокомолек. Соед. 1962. Т.4. №6. С.809.

70. Бартенев Г.М., Френкель С.Я. Физика полимеров. Л.: Химия. 1990.385с.

71. Пашсов С.П. Равновесие фаз в системе полимер-растворитель. М.: Химия. 1981. 272 с.

72. Семенов А.Н., Хохлов А.Г. //Высокомолек. Соед. Сер.А. !986. Т.28. №1. С.125-146.

73. Гросберг А.Ю., Жестков А.В. //Высокомолек. Соед. Сер.А. !986. Т.28. №1. С.86-91.

74. Boyer R.F. The Relation of Transition Temperatures to Chemical Structure in High Polymers. Rubber Chem. Technol. 1963. V.36. P.1303.

75. Бартенев Г.М., Зеленев Ю.В. Физика и механика полимеров М.: Высшая школа. 1982. 391 с.

76. Д.В. Ван Кревелен. Свойства и химическое строение полимеров. М.: Химия. 1976. 415 с.

77. Eyring Н. The Theory of Rate Processes. McGraw-Hill. New-York. 1941.

78. Ферри Д.Ж. Вязкоупругие свойства полимеров. М. ИЛ. 1963.535с.

79. Fox T.G., Fiory P.J. // J. Amer. Chem. Soc. 1948. V.70. P.2384

80. Fox T.G., FloryP.J. //J. Appl. Phys. 1950. V.21. P.581

81. Fox T.G., Flory P.J. //J. Polymer Sci. 1954. У,14. P.315

82. Bueche F. // J. Chem. Phys. 1952. V.20. P. 1959

83. Bueche F. // J. Chem. Phys. 1954. V.22. P.603

84. Bueche F. // J. Chem. Phys. 1956. V.24. P.599

85. Бартенев Г.М. Структура и релаксационные свойства эластомеров М. Химия. 1979.288с.

86. Уиттекер Э., Робинсон Г. Математическая обработка результатов наблюдений. Л.;М.:ГТЩ 1933.1. Глава 4.

87. Ломовской В.А., Бартенев Г.М. Влияние типа щелочного иона на релаксационные свойства бинарных щелочноборатных стекол. // Неорганические материалы. 1992, Т.28, №7. С. 1449-1460.

88. Бартенев Г.М., Ломовской В. А. Релаксационные переходы в стеклообразном В2О3 иих молекулярные механизмы. Неорганические материалы. 1995. Т.31., №3, С.404-• :410. ' •

89. Ломовской В.А. Особенности а-процесса релаксации в стеклообразном В203 //

90. Неорган, матер. 1995. Т.31. №3. С.291-300.

91. Ке-Тин -суй Опытное доказательство вязкого поведения границ зерен в металлах.

92. Сб. "Упругость и неупругость металлов" под ред. C.B. ВонсовскогоМ. ИЛ. 1954. С. 198-222.

93. Ломовской В. А. Квазинезависимость диссипативных процессов в стеклообразующих системах. // Физика и химия стекла. 2000. Т.26. №2. С. 161-176

94. Мазурин О.В. Стеклование. Л.: Наука. 1986. 158 с.

95. Немилов С.В. Вязкость боратных стеклообразующих расплавов: особенности • тетраэдра В04 как кинетической единицы // Физика и химия стекла 1997. Е.23.1. С.3-42.

96. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория упругости. М.: Наука. 1987. 247 с.

97. Ноздрев В.Ф., Федорищенко Н.В. Молекулярная акустика. М.: Высшая школа.1974. 288 с.

98. Реология. Сб. под ред. Ф.Эйриха. Инлит. М.:ИЛ. 1962. 824 с.

99. Ломовской В.А. Феноменологическое описание спектров внутреннего трения стеклообразующих и стеклообразных систем //Неорганические материалы. 1999. Т.35. №9. С. 1125-1137.

100. Ломовской В. А. Высокотемпературная механическая релаксация в стеклообразном ВзОз// Физика и химия стекла. 1987.т13.№6.с.899-903

101. Ломовской В.А., Петрухин А.А / Числа Деборы в релаксационных процессах // Материаловедение. 2001. №3, стр.3-10.

102. Ломовской В.А., Топоров Ю.П., Петрухин А.А / Влияние п облучения и электроискрового воздействия на ПММА// Полиматериалы - 2001. МИРЭА, М., 2001г., стр.151-154.

103. Боцанов С.С., Звегина P.A. Интегралы перекрывания и проблема эффективных зарядов. Новосибирск. Наука. 1966.386с.