автореферат диссертации по информатике, вычислительной технике и управлению, 05.13.18, диссертация на тему:Эффекты наведенной магнитной анизотропии ферримагнитных материалов и их физико-математические модели

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. ЭФФЕКТЫ ПАМЯТИ НАВЕДЁННОЙ МАГНИТНОЙ

АНИЗОТРОПИИ ФЕРРИМАГНЕТИКОВ

1.1. Объект исследований

1.2. Аппаратура и методика измерения частных петель гистерезиса намагниченности.

1.3. Эффекты магнитной памяти НМА 1-го и 2-го родов

1.4. Температурная память НМА.

1.5. Зависимость параметров перетяжек на СДПГ от давления.

1.6. Влияние давления на температурную память НМА.

1.7. Выводы.

ГЛАВА 2. ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЭФФЕКТОВ 42 НАВЕДЕННОЙ МАГНИТНОЙ АНИЗОТРОПИИИ И ВЛИЯНИЯ НА НЕЁ МЕХАНИЧЕСКОГО ДАВЛЕНИЯ

2.1. Основы физико-математической модели НМА.

2.2. Расчет перетянутых петель гистерезиса.

2.3. Моделирование перетянутых петель гистерезиса и оценка параметров модели.

2.4. Большие скачки Баркгаузена в ферримагнитных материалах.

2.5. Моделирование влияния давления на параметры перетяжки.

2.6. Моделирование влияния температуры на параметры перетяжки.

2.7. Выводы.

ГЛАВА 3 МОДЕЛИРОВАНИЕ НАВЕДЕНИЙ МАГНИТНОЙ

АНИЗОТРОПИИ НА ДИАГРАММЕ ПРЕЙЗАХА

3.1. Диаграмма Прейзаха и основные принципы моделирования на ней НМА.

3.2. Обобщенная диаграмма Прейзаха ферримагнитных образцов, обладающих НМА различных видов.

3.3. Отображение на диаграмме Прейзаха влияния на НМА давления.

3.4. Отображение на диаграмме Прейзаха влияния на НМА температуры ее создания.

3.5. Выводы.

ГЛАВА 4 АППАРАТНО-ПРОГРАММНЫЙ КОМПЛЕКС ДЛЯ

ИЗУЧЕНИЯ ЭФФЕКТОВ НМА

4.1. Аппаратный комплекс для исследования НМА.

4.2. Программная поддержка комплекса и экспериментов

4.3. Методика подготовки образца для исследований и измерение сигналов.

4.4. Интерпретация результатов.

4.5. Выводы.

Среди различных разделов геофизики, существует раздел, называемый палеомагнетизмом. В палеомагнетизме изучают историю магнитного поля Земли по естественной (природной) остаточной намагниченности горных пород. По своим основам палеомагнетизм относится к физическим дисциплинам, а точнее к ферримагнетизму. Горные породы получают и сохраняют намагниченность постольку, поскольку практически каждая порода содержит в своем составе некоторое количество - пусть самое минимальное - зерен различных ферримагнетиков. Наибольшее распространение в породах имеют магнетит и титаномагнетиты.

Одними из основных предпосылок применения палеомагнитных методов для решения ряда геофизических задач служат следующие положения:

1. Ферримагнетики, содержащиеся в породах, при своем формировании намагничиваются по направлению того локального земного поля, которое существовало на Земле в эпоху образования этих пород.

2. Полученная породой в процессе формирования остаточная намагниченность является консервативным параметром и может сохраняться в течение миллионов лет, позволяя определять склонение, наклонение и напряженность магнитного поля в эпоху образования породы.

В частности, с помощью методов палеомагнетизма было установлено:

1. Геомагнитное поле изменяется с течением времени. Эти изменения охватывают геологические эры и связаны с перемещением геомагнитных полюсов.

2. На фоне медленных направленных изменений геомагнитного поля через определенные промежутки времени (разные для разных эпох - от полумиллиона до десятков миллионов лет) происходят инверсии магнитного поля Земли. Магнитные полюса при этом меняются местами. Меняются местами именно магнитные полюса, но не географические.

3. Данные палеомагнетизма показали, что земной магнетизм связан с вращением Земли и определили тем самым выбор гипотезы о механизме возникновения геомагнитного поля и развитие теории гидромагнитного динамо.

4. Исследования палеомагнетизма подтвердили теорию дрейфа континентов и позволили реконструировать контуры древних праматериков.

Палеомагнитные методы в первую очередь включают в себя методы определения напряженности (палеонапряженности) и направления древнего магнитного поля Земли (Ндр). Большинство из этих методов подразумевает нагрев и охлаждение образцов горных пород в магнитном поле лаборатории и сравнение природной и лабораторной намагниченностей образцов. При этом каждому методу присущи как достоинства, так и недостатки. Естественно, что ведутся разработки новых способов определения Ндр. Для этого исследуются физические свойства пород и синтетических ферримагнетиков, ведется поиск новых эффектов магнитной памяти. Это служит дополнительным стимулятором для исследования в области магнетизма горных пород как экспериментальных, так и теоретических. В силу многообразия физических свойств пород на них иногда обнаруживаются новые явления, не известные в физике ферримагнетиков и технике ферритов.

В 1975 г. сотрудниками Научно - Исследовательского Института Физики Санкт-Петербургского государственного университета (НИИФ С.-ПбГУ) В.А. Шашкановым и В.В. Металловой была опубликована статья [74], в которой описан новый способ определения напряженности Ндр. В основу этого метода было положено открытое авторами явление, наблюдавшееся на многих горных породах. Как известно, величины идеальной (Irj) и идеальной парциальной (1ф1) намагниченностей при создании их в некотором переменном магнитном поле (h) прямо пропорциональны величине постоянного намагничивающего поля (Н) (при малых напряженностях Н). Идеальная (или, как говорят в технических науках, безгистерезисная ) намагниченность создается следующим образом: на образец магнетика действует постоянное магнитное поле (как правило от долей эрстеда до нескольких эрстед) и одновременно образец подвергается воздействию переменного магнитного поля, амплитуда которого меняется от некоторого значения (от первых сотен или тысяч эрстед) до нуля. Если начальная амплитуда h равна или превышает поле насыщения (Hs) данного ферримагнетика, то говорят о полной идеальной намагниченности. Если же амплитуда переменного поля меньше Hs, то в образце возникает парциальная Irpi. Свойство линейности функций Iri = f(H) и Irpi = f(H) выполняется во всех горных породах и синтетических ферримагнетиках, независимо от вида ферримагнетика в интервале постоянных магнитных полей начиная с нуля и кончая полями, по крайней мере в несколько раз превышающими геомагнитное. Во многих термонамагниченных породах, как показали В.А. Шашканов и В.В. Металлова, происходит нарушение линейности зависимостей 1П = f(H) и Irpi = f(H). Причём нарушения линейности этих функций наблюдаются в области полей Н, близких по величине полю, в котором происходило термонамагничивание (полю Нт). Этот эффект назван "эффектом нелинейности = f(H)". В работе [75] была выдвинута гипотеза о том, что эффект нелинейности обусловлен теми же причинами, что приводят к появлению перетянутых частных петель гистерезиса намагниченности ферримагнетиков (перминвар- эффект [42]). Перминвар-эффект вызывается диффузионной стабилизацией некоторой части доменных границ ферримагнетика и возникновением вследствие этого "гигантских" потенциальных барьеров на пути движения границ, т.е. возникновением так называемой наведённой магнитной анизотропии (НМА) [42].

Как известно, различные виды намагниченностей могут быть промоделированы с помощью диаграммы Прейзаха [5]. С точки зрения диаграммы Прейзаха эффект нелинейности Irpi = f(H) термонамагниченной горной породы проинтерпретирован в [75] как результат перераспределения плотности неелевских циклов. Местоположение области диаграммы, в которой произошло это перераспределение, однозначно связано с напряжённостью Нт магнитного поля, действовавшего при термонамагничивании. Рассматривая причины перестройки циклов, авторы работы [76] высказали предположение, что в породах с многодоменными частицами ферримагнетиков при термонамагничивании эти перестройки обусловлены диффузионной стабилизацией доменных границ. Подобная стабилизация приводит к изменению плотности циклов на диаграмме и отображается в виде предполагаемой области. Макроскопически эта стабилизация должна проявиться в соответствующем изменении вида кривых 1Ф1 = f(H), а также в появлении перетяжек на частных петлях гистерезиса намагниченности образца.

Перетянутые петли гистерезиса впервые наблюдались Эльмином (1928 г.) на сплавах никеля и кобальта; на ферритах состава РезхСох04 их наблюдали Като и Такеи (1933 г.). Теоретическое обоснование перминвар- эффекта появилось в пятидесятых годах в работах Нееля (1954), Танигучи (1954, 1955)и др. [42]. На горных породах первым наблюдал перетянутые петли гистерезиса Радхакришнамурти (1969 г.) [105]. Затем перетянутые петли наблюдались на магнетите, титаномагнетитах, марганец- цинковых ферритах и т.п. Большой вклад в рассмотрение вопросов диффузионной стабилизации внес Ю.Д. Тропин [65, 66]. В частности он наблюдал перетянутые петли гистерезиса на монокристаллах магнетита при низких температурах [66]. Перетянутая в районе нулевого магнитного поля частная петля гистерезиса указывает на понижение начальной магнитной восприимчивости (дезаккомодацию 2СН). По вопросам так или иначе связанных с дезаккомодации магнитной восприимчивости или проницаемости опубликовано так много теоретических и экспериментальных работ, что даже их простое перечисление не представляется возможным. В конце диссертации приведены ссылки лишь на некоторые из них [10, 11, 32, 40, 42, 62, 63, 64, 67, 71, 79, 80, 87, 88, 89, 100, 104].

Перетянутая в нулевом магнитном поле частная петля гистерезиса приведена на рис. 1а. Как показали эксперименты [16], в результате термонамагничивания образца ферримагнетика в магнитном поле Нт (т. е. в результате его охлаждения от некоторой температуры в поле Нт) перетяжка на частной петле магнитного гистерезиса может наблюдаться в районе магнитных полей, близких по напряжённости полю термообработки. Схематично подобная петля гистерезиса показана на рис. 16. Физические процессы, вызывающие появление перетяжки, несущей информацию о поле термообработки, во многом подобны процессам, приводящим к обычной перетяжке в нулевом поле.

Исследования показали [13, 21] также, что после термонамагничивания горной породы в постоянном магнитном поле возможно возникновение асимметричных петель гистерезиса не обладающих перетяжкой. Схематично подобная петля показана на рис. 1в.

Магнитная структура ферримагнетика, сложившаяся в результате его термообработки в магнитном поле, может обеспечить сохранность информации о температуре обработки. Если образец был нагрет до некоторой температуры Тх, меньшей, чем температура Кюри (Тс) его ферримагнитной компоненты, а затем охлаждён в магнитном поле до комнатной температуры (Тк), то его частная петля гистерезиса может быть либо чисто асимметричной (без перетяжек), либо асимметричной перетянутой. При последующем нагреве перетяжка и асимметрия сохраняются только до температуры Тх и исчезают при более высоких температурах (рис.1 штриховые линии).

Как уже говорилось, перетянутые петли гистерезиса вызваны возникновением в ферримагнетике так называемой наведённой магнитной анизотропии. Асимметричные же петли гистерезиса связаны с остаточной намагниченностью [20]. Температурная память обоих эффектов обусловлена диффузионной стабилизацией доменных границ. Кроме того, оба эффекта анизотропны, наиболее ярко они наблюдаются при измерении петель гистерезиса вдоль направления создавшего их поля. В работе [22] показана тесная связь между этими эффектами. Там же показано, что термин "наведённая магнитная анизотропия" (НМЛ) применим и к состоянию ферримагнетика, вызывающему появление асимметричных петель гистерезиса. Этот термин (НМА) относится к определённому магнитному порядку, созданному в горной породе или искусственном ферримагнетике в результате термомагнитной обработки, т.е. НМА связана с созданием в ферримагнетике при термомагнитной обработке

Рис.1. Перетянутые в нулевом магнитном поле (а), поле термообработки (б) и асимметричные (в) частные петли магнитного гистерезиса. Сплошной линией показаны петли при температуре Т<Тх, пунктиром - при Т>ТХ, где Тх -температура термообработки. Эффекты бив показаны схематически, реальные эффекты на один-два порядка меньше. неоднородного пространственного распределения и заполнения магнитных фаз -магнитной текстуры.

Однако многие проблемы, связанные с возникновением и проявлением наведённой магнитной анизотропии в горных породах и ферримагнетиках, остаются нерешёнными. Так, например, в настоящее время нет физико-математической модели НМА, учитывающей влияние на нее давления. . Не ясны также многие аспекты влияния на эффекты НМА давления. Да и сами новые эффекты магнитной памяти исследованы далеко не до конца.

Цель данной работы состояла в следующем:

1. Провести теоретически и экспериментальные исследования эффектов магнитной памяти НМА горных пород и ферримагнитных материалов и влияния на них механического давления.

2. Построить физико-математическую модель влияния давления на НМА горных пород и ферримагнитных материалов.

3. Разработать принципы компьютерного анализа НМА.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Физико-математическая модель влияния механического давления на НМА.

2. Принцип построения моделей влияния давления и температуры на эффекты наведенной магнитной анизотропии с помощью диаграммы Прейзаха.

3. Компьютерный программно-аппаратный комплекс для анализа НМА горных пород и ферримагнетиков.

4. Новый эффект, который заключается в том, что с ростом давления НМА фиксирует не температуру своего создания, а все более низкую температуру.

Основные результаты диссертации докладывались на Всероссийских семинарах по геомагнетизму (геофизическая обсерватория "Борок" Объединенного Института Физики Земли РАН, 1997, 1999), на семинаре Санкт

Петербургского государственного университета (СПбГУ), каф. физики Земли 1997, на международной конференции "Problems of Geocosmos" (Санкт-Петербургский университет, 1996), на научной конференции студентов, аспирантов и молодых ученых "Современные проблемы естествознания" (Ярославль, ЯрГУ, 1997), на семинарах Института геофизики Словацкой Академии Наук (Братислава, Словакия, 1999).

Автор благодарит B.C. Вечфинского за руководство работой, А.Н. Ершова за помощь в проведении экспериментов, В. А. Цельмовича (геофизическая обсерватория "Борок" ОИФЗ РАН) за предоставление образцов пород и синтетических ферримагнетиков и их анализ на электронно-зондовом микроанализаторе "Camebax", а также А.К. Крикова и Б.Б. Малкова за помощь в наладке аппаратуры.

4.5. Выводы

По результатам главы 4 можно сделать следующие выводы:

1. Так как эффекты памяти НМА малы, то для их изучения требуется аппаратура высокой точности измерения.

2. Время изменения магнитного состояния, связанного с эффектами НМА мало (1.10 мкс), что предъявляет жёсткие требования к быстродействию измеряющей аппаратуры, кроме того точность измерения и длительность цикла измерения взаимосвязаны.

3. Для автоматизации исследований и возможности моделирования эффектов НМА разработан комплекс в котором объединено управление различными внешними воздействиями (магнитные поля, температура, время) - факторами эксперимента.

4. Разработаны требования к программному обеспечению, позволяющему проводить спектральный анализ сигнала эффектов НМА, а так же моделировать эффекты памяти НМА.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В результате изучения вопросов, связанных с эффектами памяти наведенной магнитной анизотропии, можно сделать следующие выводы.

В настоящее время известны два основных типа НМА, несущей информацию об условиях в которых она была создана (т.е. о магнитном поле и температуре). Магнитная память первого рода обуславливается информационными перетяжками на частных петлях гистерезиса намагниченности и эффектом нелинейности I,pj = f(H). Магнитная память второго рода связана с асимметрией частных петель гистерезиса и изменением наклона функции Irpi = f(H) при напряженно-стях подмагничивающего поля больших напряженности Нт. При этом, наведенная магнитная анизотропия, вызывающая эффекты МП-1 и МП-2, является однонаправленной анизотропией. Ее свойства наиболее четко проявляются в фер-римагнетике в направлении, создавшего ее магнитного поля. Эффекты памяти НМА слабы и для их изучения требуется разработка специальных методов и аппаратуры.

Кроме того, следует особо выделить то, что механическое давление, действующее на образец с ферримагнетиком при создании в нем НМА, в сильной степени влияет на все эффекты магнитной памяти.

Исследования выявили новый эффект, который заключается в том, что с ростом Рх магнитная структура ферримагнетика фиксирует не температуру Тх, а все более низкую температуру.

В данной работе также:

1. Изложена физико-математическая модель эффектов влияния давления и температуры на параметры перетяжки на скомпенсированной дифференциальной петле гистерезиса.

На основе этой модели рассчитаны функции As = f(PK), Ah = f(Px), AS = f(Px), As = (Tx).

2. Дан принцип построения моделей влияния давления и температуры на эффекты наведенной магнитной анизотропии с помощью диаграммы Прейзаха. Показано, что диаграмму Прейзаха можно использовать не только для моделирования эффектов НМА, но также и для аналитического описания влияния на НМА давления и температуры.

3. Разработан компьютерный аппаратно-программный комплекс для анализа эффектов магнитной памяти НМА горных пород и ферримагнитных материалов.

1. Аналоговые и цифровые интегральные микросхемы.: Справ, пособие / С.В. Якубовский, Н.А. Барканов, Л.И. Ниссельсон и др..; Под ред. С.В. Якубовского. - 2-е изд., и доп. - М.: «Радио и Связь», 1985. 432 с. с ил.

2. Афанасьев Ю.В. Феррозонды. Л.:Энергия, 1969. 165 с.

3. Ахизина С.П. Бистабильные магнитные элементы из сплава викаллой: технологический, физический и прикладной аспекты исследования. Автореф. дисс. на соиск. уч. ст. канд. физ.- мат. наук. Ижевск. 1997. 24 с.

4. Белоконь В.И., Кочегура В.В., Шолпо Л.Е. Методы палеомагнитных исследований горных пород. Л.:Недра, 1973. 248 с.

5. Белоконь В.И. Влияние диффузионной анизотропии на термоостаточную намагниченность и магнитные характеристики горных пород//Изв.Ан СССР. Физика Земли. 1979. N8. С. 96-99.

6. Большаков А.С., Щербакова В.В. Термомагнитный критерий определения доменной структуры ферромагнетиков//Изв.АН СССР. Физика Земли. 1979. N2. С. 38-47.

7. Большаков А.С., Виноградов Ю.К. Обратимая магнитная воспри имчивость термонамагниченного магнетита. Докл. АН СССР. Т. 296. N4. С. 816-819.

8. Большаков А.С., Солодовников Г.М. Напряженность геомагнит ного поля в последние 400 миллионов лет//Докл.АН СССР. 1981. Т.260. N6. С. 13401343.

9. Большаков В.А. Физические основы прикладных вопросов магнитной вязкости горных пород. Автореф. дисс. на соиск. уч. ст. канд. физ.-мат. наук. М.:МГУ, 1975.22 с.

10. Большаков В.А. О природе дезаккомодации магнитной восприимчивости горных пород//Докл. АН СССР. 1988. Т.299. N5. С. 1091- 1094.

11. Вечфинский B.C. Наведенная магнитная анизотропия термона магниченных горных пород и определение палеонапряженности. Дисс. на соискание уч. ст. кандидата физ.-мат. наук. М.: ИФЗ АН СССР, 1983. 147 с.

12. Вечфинский B.C., Мострюков А.О., Мурагин А.Ф., Шашканов В.А. Особенности магнитной текстуры термонамагниченных горных пород как основа определения палеонапряженности // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1983. N1. С. 59-68.

13. Вечфинский B.C., Щербаков В.П., Виноградов Ю.К. Исследование эффектов наведенной анизотропии в термонамагниченных образцах // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1983. N5. С. 123-128.

14. Вечфинский B.C., Виноградов Ю.К., Мострюков А.О. Использование перминвар-эффекта термонамагниченных пород при определении палеона-пряженности//Изв. АН СССР. Физика Земли. 1984. N3. С. 63-69.

15. Вечфинский B.C. Использование частных петель магнитного гистерезиса для определения доменной структуры ферримагнетиков горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1987. N6. С. 100-105.

16. Вечфинский B.C. Магнитотекстурная память горных пород. Дисс. на соискание уч.ст. доктора физ.-мат. наук. С.-П.б.: СбПГУ, 1992 . 213 с.

17. Вечфинский B.C., Филин С.И. Исследование наведенной магнитной анизотропии многодоменных титаномагнетитов по высшим гармоникам частных петель магнитного гистерезиса. В кн.: Тонкая структура геомагнитного поля. М.: ИФЗ АН СССР, 1986. С. 136-144.

18. Вечфинский B.C., Цельмович В.А. Температурная память наведенной магнитной анизотропии и структура титаномагнетитовых зерен горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1992. N2. С. 111-120,

19. Вечфинский B.C., Щербаков В.П., Виноградов Ю.К. Изучение частных петель гистерезиса намагниченности горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1986. N2. С. 66-72.

20. Вечфинский B.C., Филин С.И. Термостабилизация наведенной магнитной анизотропии и магнитная память много доменных титаномагнетитов // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1987. N10. С. 65-70.

21. Вечфинский B.C., Мострюков А.О. Отображение на диаграмме Прейзаха анизотропных свойств многодоменных титаномагнетитов // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1990. N11. С. 102-103.

22. Вечфинский B.C., Филин С.И. Возможность определения температуры нагрева горных пород методом высших гармоник // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1990. N12. С. 97-100.

23. Вечфинский B.C. Влияние теплового режима на наведенную магнитную анизотропию горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1990. N3. С. 88-93.

24. Вечфинский B.C., Ершов А.Н., Ларионов Д.А. Эффекты магнитной памяти наведенной магнитной анизотропии ферримагнетиков. В кн.: Сб. трудов международной школы-семинара "Эффект Баркгаузена и аналогичные физические явления". Ижевск. ИЖТУ, 1995. С. 30-35.

25. Вечфинский B.C., Ершов А.Н., Ларионов Д.А. Магнитная память наведенной магнитной анизотропии ферримагнетиков. В сб. тезисов конференции "Актуальные проблемы естественных и гуманитарных наук". Ярославль, 1995. С. 30-33

26. Вечфинский B.C., Вайда П. Определение напряженности поля термонамагничивания методом идеальных намагничиваний // Изв. РАН. Физика Земли. 1998. N10. С.61-66.

27. Вечфинский B.C., Ершов А.Н., Юмагулов М.Г. Физико-математическая модель перетянутых петель гистерезиса магнетитсодержащих пород // Изв. РАН. Физика Земли. 1999. N 5. С. 83-88.

28. Власко-Власов В.К., Дедух JI.M., Никитенко К.Н. Доменная структура монокристаллов иттриевого феррограната// ЖЭТФ. 1976. Т.71. Вып.6(12). С. 2291-2303.

29. Вонсовский С.В. Магнетизм. М.:Наука, 1971. 1032 с.

30. Гапеев А.К., Цельмович В.А. Стадии окисления титаномагнетитовых зерен в изверженных породах. Деп. ВИНИТИ. N1331-1389.

31. Ершов А.Н., Вечфинский B.C., Ларионов Д.А., Бубнов А.А., Цельмович В.А. Влияние давления на наведенную магнитную анизотропию горных пород // Изв. РАН. Физика Земли. 1999. N 4. С. 75-80.

32. Иванова Т.И., Рудяк В.М. Процессы перестройки доменной структуры и эффект Баркгаузена в кристаллах при разных температурах // Изв. АН СССР. сер.Физическая. 1981. Т.45. N9. С. 1626-1630.

33. Иванов В.А., Хабурзания И.А., Шолпо Л.Е. Использование диаграммы Прейзаха для диагностики одно- и многодоменных зерен в образцах горных пород //Изв. АН СССР. Физика Земли. 1981. N1. С. 55-65.

34. Иванов В.А., Шолпо Л.Е. Количественный критерий одно- и многодоменного состояния ферромагнитных минералов горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1982. N8. С. 84-90.

35. Киренский Л.В., Дрокин А.И., Лаптей Д.А. Температурный магнитный гистерезис ферромагнетиков и ферритов. Новосибирск: СО АН СССР, 1965. 160 с.

36. Компьютеры, модели, вычислительный эксперимент.: Введ. в информатику с позиций мат. моделирования.:Сб. стат./АН СССР; [Ред. кол.: Макаров И.М. (пред.) и др.; Предисл. А.А. Самарского]. М.: «Наука», 1988. 169 с. с ил.

37. Крупичка С. Физика ферритов и родственных им магнитных окислов. М.:Мир, 1976. Т.1. 353 с. Т.2. 504 с.

38. Кудрявцев Л.Д. Математический анализ. Т.1. Изд.2, переработанное. Учебник для вузов. М.: «Высшая школа», 1973. 614 с. с ил.

39. Кудрявцев Л.Д. Математический анализ. Т.2. Изд.2, переработанное. Учебник для вузов. М.: «Высшая школа», 1973. 470 с. с ил.

40. Лесник А.Г. Наведенная магнитная анизотропия. Киев. 1976. 163 с.

41. Магнитные свойства металлов и сплавов. /Под ред.Вонсовского С.В./. М.:Иностранная литер, 1961. 446 с.

42. Магнитостратиграфия и геодинамика. /Под ред. Храмова А.Н./. М.:Радио и связь, 1981. 119 с.

43. Марков Г.П. Явление температурной магнитной памяти в много доменном магнетите. В кн.: Тез. докл. 3 Всесоюзн. съезда по геомагнетизму. Киев. 1986. С. 149-150.

44. Марков Г.П. Термомагнитный эффект "памяти" в горных породах // Докл. АН СССР. 1986. T.289.N1. С. 65-67.

45. Марков Г.П., Виноградов Ю.К. Некоторые особенности термомагнитных кривых многодоменного магнетита. В кн.: Тонкая структура геомагнитного поля. М.-.ИФЗ АН СССР. 1986. С. 129-135.

46. Металлова В.В., Шашканов В.А. Результаты определения палеонапряженно-сти геомагнитного поля на обожженном контакте методом ступенчатого пе-ремагничивания // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1978. N2. С. 110-113.

47. Мячев А.А. и др. Интерфейсы систем обработки данных.: Справочник / А.А. Мячев, В.Н. Степанов, В.К. Щербо; Под ред. А.А. Мячева. М.: «Радио и Связь», 1989. 415 с. с ил.

48. Нагата Т. Магнетизм горных пород. М.:Мир, 1965. 374 с.

49. Нейбауэр А. Моя первая программа на C/C++. Пер. с англ.- СПб.: «Питер», 1996. 368 с. с ил.

50. Несис Е.И. Методы математической физики. Учебное пособие для студентов физ-мат. фак. пед. ин-тов. М.: «Просвещение», 1977, 199 с. с ил.

51. Нефёдов А.В. и др. Зарубежные интегральные микросхемы для промышленной электронной аппаратуры: Справочник /Нефёдов А.В., Савченко A.M., Феоктистов Ю.В.; Под. ред. Широкова Ю.Ф. М.: «Энергоатомиздат», 1989. 288 с. с ил.

52. Новиков Ю.В., Калашников О.А., Гуляев С.Э. Разработка устройств сопряжения для персонального компьютера типа IBM PC. Под общей редакцией Новикова Ю.В. Практ. пособие. М.: «ЭКОМ», 1997. 224 с. с ил.

53. Печерский Д.М. Петромагнетизм и палеомагнетизм. М.: Наука, 1985. 127 с.

54. Рудяк В.М. Эффект Баркгаузена// УФН. 1970. Т.101. Вып.З. С. 429-462.

55. Румшинский JI.3. Математическая обработка результатов эксперимента. Справочное руководство. -М.: «Наука», 1971. 192 с. с ил.

56. Сергиенко Е.С. Напряженность древнего геомагнитного поля во время инверсий и в эпохи стабильной полярности фанерозоя. Автореферат дисс. на соискание уч. ст. канд. физ.- мат. наук. С.- Петербург. СбПГУ. 1997. 25 с.

57. Сковородкин Ю.П., Безуглая JI.C., Гендлер Т.С., Тихонов JI.B. Дезаккомода-ция магнитной восприимчивости в природных магнетитах // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1973. N8. С. 65-71.

58. Сковородкин Ю.П., Тихонов JI.B., Безуглая JI.C. Исследования вязкой намагниченности на монокристаллах природных магнетитов // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1975. N5. С. 56-61.

59. Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и практическое применение. М.:Мир, 1987. 419 с.

60. Тропин Ю.Д. Диффузионное магнитное последействие: Препринт. Красноярск: ИФ СО АН СССР. 1975. 78 с.

61. Тропин Ю.Д., Лепишев А.А., Павлов Ф.И., Рябинкин Л.Н. Перетянутые петли гистерезиса на монокристалле магнетита ниже температуры фазового превращения // ФТТ. 1971. Т.13. С. 1472-1473.

62. Трухин В.И. Введение в магнетизм горных пород. М.:Изд-во МГУ, 1973. 275 с.

63. Трухин В.И. Экспериментальное исследование вязкой намагниченно-сти//Изв. АН СССР. Физика Земли. 1966. N5. С. 105-111.

64. Уинер Р. Язык Турбо СИ. Пер. с англ.- М.: «Мир», 1991. 384 с. с ил.

65. Уэрт Ч., Томсон Р. Физика твердого тела. М.: Наука. 1969. 356 с.

66. Физические свойства горных пород и полезных ископаемых Под ред. Дортман Н.Б. М.:Недра, 1984. 455 с.

67. Цифровые и аналоговые интегральные микросхемы.: Справочник / С.В. Якубовский и др.. М.: «Радио и Связь», 1990. 495 с. с ил.

68. Шарафутдинов В.М. Реконструкция палеотемпературных полей экзокон-тактовых зон интрузий. Автореф. дисс. на соиск. уч. ст. канд. геол.-мин. наук. Хабаровск. 1988. 25 с.

69. Шашканов В.А., Металлова В.В., Смирнов В.В. Определение напряженности древнего магнитного поля Земли методом ступенчатого перемагничи-вания переменным магнитным полем//Изв.АН СССР. Физика Земли. 1975. N11. С. 79-90.

70. Шашканов В.А., Металлова В.В. Безнагревные методы определения напряженности древнего геомагнитного поля. Л.:Изд-во ЛГУ, 1982. 144 с.

71. Шашканов В.А., Стабровский К.А., Федотова М.А., Щербаков В.П. О физических предпосылках метода ступенчатого перемагничивания для определения палеонапряженности//Изв. АН СССР. Физика Земли. 1979. N7. С. 65-72.

72. Шашканов В.А. Магнитная текстура горных пород и их палеомагнитная информативность. Автореф. дисс. на соиск. уч. ст. док. физ.-мат. наук. Л. 1985. 26 с.

73. Шашканов В.А. Металлова В.В. Нарушение закона Телье для парциальных термоостаточных намагниченностей//Изв. АН СССР. Физика Земли. 1972. N3. С. 80-83.

74. Шашканов В.А., Металлова В.В., Стабровский К.А. Дезаккомодация термогенетических состояний. Вопросы геофизики: уч. записки ЛГУ. Сер. фи-зич. игеологич. науки. 1980. N404. Вып.28. С. 149-155.

75. Шашканов В.А., Мурагин А.Ф., Новоселов А.И. Природа и механизм мета-стабильности магнитных состояний горных пород // Изв. АН СССР. Физика Земли. 1986. N1. С. 78-86.

76. Шашканов В.А., Металлова В.В. Об одном виде намагниченности горных по-род//Изв. АН СССР. Физика Земли. 1970. N9. С. 102-106.

77. Шикин А.В., Боресков А.В. Компьютерная графика. Динамика, реалистические изображения. М.: «Диалог-МИФИ», 1996. 288 с. с ил.

78. Шило В.Л. Популярные цифровые микросхемы.: Справочник. 2-е изд., испр. - М.: «Радио и Связь», 1989. 350 с. с ил.

79. Щербаков В.П. Физические аспекты образования некоторых видов остаточной намагниченности горных пород. Автореф. дисс. на соиск. уч. ст. докт. физ.-мат. наук. М. 1985. 47 с.

80. Щербаков В.П., Щербакова В.В. О магнитостатическом взаимодействии в системе однодоменных зерен//Изв. АН СССР. Физика Земли. 1975. N9. С. 101-104.

81. Шильников А.В., Бурханов А.И. Новые эффекты диэлектрической памяти в прозрачной сегнетокерамике ЦТСЛ// Журн. технич. физики. Т.58. В5. 1988. С. 972-974.

82. Шолпо Г.П. Дезаккомодация магнитной восприимчивости и стабилизация остаточной намагниченности горных пород// Изв. АН СССР. Физика Земли. 1966. N3. С. 97-99.

83. Шолпо JI.E., Иванов В.А., Борисова Г.П. Метастабильность доменной структуры магнетита: 1. Препринт N25 (851). ИЗМИР АН СССР. М. 1989. 23 с.

84. Шолпо JI.E., Иванов В.А., Борисова Г.П. Метастабильность доменной структуры магнетита:2. Препринт N26 (852). ИЗМИР АН СССР. М. 1989. 23 с.

85. Шолпо JI.E., Иванов В.А., Борисова Г.П. Некоторые закономерности термонамагничивания многодоменных зерен: Препринт N6 (891). ИЗМИР АН СССР.М. 1990. 15 с.

86. Шолпо JI.E., Иванов В.А., Борисова Г.Л. Термомагнитные эффекты перестройки доменной структуры// Изв. АН СССР. Физика Земли. 1991. N7. С. 119-128.

87. Яновский Б.М. Земной магнетизм. Л.:ЛГУ, 1978. 591 с.

88. Brown Elizabet McClelland. Paleomagnetic Estimates of Temperatures reached in contact metamorphism // Geology. 1981. V.9. P. 112-116.

89. Chou Y.T. Characteristics of Dislocation Stress Field Due to Elastic Anisot-ropy// J. Appl. Phys. 1963. V.34. N2. P. 429-433.

90. Caballero C.I.M. Effects of Laboratiry Heating on the Anisotropy of Low-Field Magnetic Susceptibility of Continental Sandstones From Southern Mexico// Spring Meeting. Geomagnetism, Paleomagnetism. 1991. P. 98.

91. Dunlop D.J. The Transdomain Revolution in Rock Magnetism Where Do We Go From Here? // Spring Meeting. Geomagnetism, Paleomagnetism. 1991. P. 97.

92. Dunlop D.J. Developments in Rock Magnetism // Repts Progr. Phys. 1990. V.53. N6. P. 707-792.

93. Flanders P.J. and Shtrikman S. Magnetic Method for the Determination of the Anisotropy Distribution in Ferromagnitic Powders // J. Phys. Japan. 1962. V.17. B-l.P. 673-675.

94. Heider F., Halgedahl S., Danlop D.J. Temperature Dependens of Magnetic Domains in Magnetite Cristals// Geophys. Reseah Letters. 1988. V.15. N5. P. 499502.

95. Kiity Saratiri and Yoshihiro Kino. A Note of the Magnetic Anisotropy of Fe304 // J. of Magnetism and Magnetic Materials. 1980. V.20. P. 87-90.

96. Kodama K.P. Inslination Shallowing and Magnetic Anisotropy// Spring Meeting. Geomagnetism, Paleomagnetism. 1991. P. 98.

97. Mc Fadden P.L. A Theoretical Investigation of the Effects of Individual Grain Anisotropy in Alternating Field Demagnetization // Geophys. J. R. aster. Soc. 1981. T.67. P. 35-51.

98. Metcalf M., Fuller M. Domain Observation of Titanomagnetites During Hysteresis at Elevated Temperatures and Thermal Cycling // Phys. Earth Plan. Inter. 1985. N46. P. 120-126.

99. Neel L. Same Theoretical Aspests of Rock Magnetism// Adv. Phys. 1955. V.4. N14. P. 99-136.

100. Paleogeophysics. Edited by Runcorn S.K. Academik Press London and New York. 1970. P. 223-234.

101. Paulus M., Simonet W. Effect of the Formation of Stabilized and Movable Walls on the Shape of Hysteresis Loops // Phys. Stat. Sol.(a). 1971. N7. P. 459-468.

102. Paulus M., Simonet W. Sur lorigin at les consequences de la coexistence des par-ois de domaines fixed et mobiles dans un cristal a anisotropie induite // Phys. Stat. Sol. 1967. N22. P. K87-K90.

103. Radhakrishnamurty C., Gand Sastri N.P. A Singl Domain Grain Model for the Low-Field Constricted Hysteresis Loops of Same Basaltic Rocks // Proceeding of the Indian Academy of Sciens. 1970. V. LXX11. Section A. N2. P. 94-102.

104. Shaskanov V.A., Metallova V.V. Determipation of Paleointensity from Sedimentary and Ingeneos Rocks by the Method of Alternating Field Remagnetization // Phys. Eath. Planet. Inter. 1977. N13. P. 369-372.

105. Vajda P. Vysetrenie moznosti urcenia paleointenzity metodou idealneho namag-netovavania. Diplomova praca. Univerzity komenskeho v Bratislave. 1990. 62 p.

106. Vajda P. Investigation of possibility to determine the palaeointensity of the thermoremanently magnetised synthetic magnetite by the method of anhysteretic magnetising//Studia geophysica et geodaetica. 1992. Vol. 36. P. 51-56.

107. Vechfinsky V.S., Ershov A.N., Tselmovich V.A. Influence magnetic fabric on magnetic memory igneous rocks. EGS. Annales Geophysicae. 1995. Part 1. Solid Earth & Natural Hazard. Supplement 1 to V. 13. P. 66.

108. Vechfinsky V.S., Ershov A.N., Larionov D.A. Influence pressure on indused magnetic anisotropy igneous rocks. EGS. Annales Geophysicae. 1996. Part 1. Solid Earth & Natural Hazard. Suppl. 1 to V. 14. P. 153.

109. Vechfinsky V.S., Ershov A.N., Larionov D.A. Dependence induced magnetic anisotropy of rocks on mechanical pressure. International Conference on "Por-blems of Geocosmos". 1996. St.- Petersburg. Abstracts. P. 130.

110. РОССШ^ЛЕ Г0СУДА7С- ' .-.U БМБЛДО'ГЙ№