автореферат диссертации по энергетике, 05.14.05, диссертация на тему:Экспериментальное исследование оптических свойств конденсированной фазы продуктов сгорания металлизированных топлив и их влияние на теплообмен излучением

Казанский ордена Трудового Красного Знамени химико-технологический институт

х.^.Гы'гг ДСП .......и_¡Ж*-

На правах рукописи

Для служебного пользования

Экз. М И

ПЯТИН АНДРЕЙ АЛЕКСАНДРОВИЧ

УДК 536.3

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ОПТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ КОНДЕНСИРОВАННОЙ ФАЗЫ ПРОДУКТОВ СГОРАНИЯ МЕТАЛЛИЗИРОВАННЫХ ТОПЛИВ И ИХ ВЛИЯНИЕ НА ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ

Специальность 05.14.05 — Теоретические основы теплотехники

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой стелепа кандидата технических наук

/гт

. Г Казань 1992

Работа выполнена в Кировском политехническом институте.

Научный руководитель — Научный консультант — Официальные оппоненты —

Ведущая организация —

доктор технических наук, профессор К. Б. Панфилович

канаидат технических наук, доцент Л. Т. Гребенщиков

доктор технических наук, профессор Г. Ю. Даутов,

доктор технических наук, профессор В. И. Са1адеев

НПО ГИПО, институт оптико-физических исследований.

Защита состоимся - ЯНт/лК_19923 года в 4 Г

часов на заседании специализированного совета Д 063. 37. 02 в Казанском ордена Трудового Красного Знамени химико-технологическом институте по адресу: 420015, г. Казань, ул. К. Маркса, 68, зал заседаний Ученого совета.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Казанского ордена Трудового Красного Знамени химико-технологического института

Автореферат разослан У&садрЯ_1992 г.

Ученый секретарь специализированного совета кандидат технических наук

Г. Ветошкяна

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РЛБОШ

Актуальность теми♦ В настоящее время для повшсния опорге-хических характеристик твет"шх ракетных топлив в их состав вводят диспергированные металлы, чацз все-о алсмгашй. Находящиеся в продуктах сгорания хоплив кондсясировашше частиц», окислов значительно увеличивают интенсивность теплового излучения и вклад радиационной составляющей в теплообмене расчет радиационных характер стик двухфазной срсдн продуктов сгорания с использованием для частиц данных по «шгеесшш постоянным ( показателям преломления в поглощения ) чистой копокрце-галлическоЯ окиси алщинкя приводит а аеяаррекпшц* по

сравнению с экспериментом, результатам. Несоответсхвао ?:огтю объяснить отличием оптических свойств реальных часх::ц 03, обладаю®« сложным химическим составом ( прииесяыз ) с структурой, от свойств монокристалла. ;

Имевшиеся данные по свойствам частиц реального конденсата, полученные реиенмеь обратной задачи переноса излучшпл в мо~ делышх средах, относятся в основном к гадкому фазового состоянию. датше ге по оптически« свойствам твердея фаса по-шгогочислошш и противоречивы. Для расчета теплообмена в соплах п излучение факелов необходимо знать оптические свойства твердого конденсата в спектральной интервале 0.5-6.0 шеа и , ари температурах 300-2300 К, вплоть до плавления.

Слохность состава и структура частиц не позволяет рассчитать их оптические свойства, и экспериментальные измерения юта являются единственным способом исследования коисхапт, тричеи истоды пряных измерений на образцах, вследствин боль-:ей их точности,более предаочтЕтелыш.Однако,оптические копс-гаитн,особенно показатель поглощения реального полупрозрачяо-*о конденсата имеют значения, где пироко- применяема методы грякых высокотекпе--атурянх измерений имеет. яизкув точность, 1Ибо неприменимы.

работа проводил£..ь в соответствии с п. 1-1.5 "Исследование пгическнх свойств твердых мазвриалов при высоких темлераху-ах" Координационного плава 1КР АН СССР на 1986-1990 гг по .оаплекспоЯ проблеме т.9 "Теплофизика я хепл'оэпьггетига".

Цель •аботы. Задачами исследования являлись: I.Определение наиболее точной цетодики измерения оптических свойств конденсата в спектральном интервале 0.5-6.0 юш и при температурах 300-2300 К. 2.Приготовление представительных образцов и оценка влияния подготовки на результаты. Э.Разработка экспериментальной установки. ^.Езиерепке оптических постоянных конденсата и оценка погревноети результатов.

Научная новизна, впервые при пряша измерениях пропускания очень гонких образцов получены экспериценталы' а данные по показателю поглощения твердого реального конденсата в широкой диапазоне значений длин волн и температур. Впервые установлено влияние на результат возникавшего ftpit полировке поверхностного слоя и отработана методика определения показателя поглощения основного вещества образцов. По К' зано, что поглощение в поверхностной слое обусловлено его трециноватость».

Практическая ценность. Результаты работы были использованы в Институте физики АН Болорусия при расчетах радиационного" теплообмена в соплах и теплового излучения факелов РДТТ»а методика изаерения радиационных свойств была использована в металлургии для определения излучателышх свойств отхигаеиой латунной ленты.

Автор завивает; I.Результаты экспериментального исследования показателя поглощения конденсированной фазы продуктов сгорания алшинизированного рдтг. методику определения показателя поглоиеиия конденсата с учетом влияния поверхностного слоя образцов.

Апробация работы, результата работ докладывались на У11 Всесосзной конференции по радиационному тсплообиепу (Ташкент, 19п1)»ка уш научно-технической коиференции"теплофизика технологических процессов" (рцбинск,1992), на научной сеикнарз в Институте физ ш АН Белорусь (иинсх,1990),на иаучио-тохничео-коИ конференции "Повшеяве эффективности работы энергосистем"

(Киров,1990). ■ _____________

Публикации. По тене дяссортации опубликовано шесть работ, Структура и объем работы, работа состоит из введения, трех глав,заключения,списка литературы из и4 наименований и при-логешш из 26 таблиц.работа изложена на 142 странных иашино-

писного текста, содержит ц3 рисунка, из них 9 фотографий» и 7 таблиц. Прилагаются акты о внедрении.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность тепы исследования,формулируются цели работ и приводятся основные полозения, выносимые на защиту.

В первой главе описано современное состояние,исследований радиационного теплообмена в дисперсных средах продуктов сгорания, кратко даны современные представления о радиационных ь оптических свойствах вещества,проведен обзор результатов экспериментальных исследований оптических свойств окиси алюминия в различных состояниях.

При наличии развитой теории и множества методов численного расчета радиационного теплообмена необходимые данные по оптический свойствам частиц противоречивы и отрывочны. Если для монокристаллаЛёгОг- лейкосапфира показатель поглощения в области полупрозрачное!!! 0.5-6.0 ш имеет значения ■/О ,то даже незначительные примеси, иисю'диеся в частицах конденсата могут существенно, на'порядки изменить показатель поглощения. Известные данные относятся в основной к леякосапфиру и данные из прямых измерений ¡¡а образцах язляптсл наиболее точным:!,однако, выбор метода измерений и технология подготовки корректных образцов реального конденсата является слогноЛ задачей.

Во второй главе дан обзор методов измерения оптических постоянных,описаны экспериментальные установки пропускания,приведены методики измерений,градуировок установок,приготовления образцов и приведены данные по поропку конденсата и образцам.

Обзор методов показал, что методы излучения неприменима при условиях низких температур, из методов отразения наиболее удобен метод Битти-козна, не гребутций слозно реализуемого в ик-области спектра компенсатора набего фаз,а методы пропускания, вел едет вии их простоты,широко используют для исследования лишь прозрачных диэлектриков (б т.ч. окислов),

установка зллипсометрии отразения по Бигти-Козну была создана на базе гониометра Г5, лазерного излучателя, поляризатора,приемника 0АП-5Н и блока нагрева образца (1000 К).

Установки пропускания создавались на Сазе среднетеипера-яурной (1200 К) двухканальной герметизированной (аргон) камеры нагрева,устанавливаемой в спектрофотометры* СФ-Р6 (о."»-1.? ,мкм, одиокавальиая схема с модуляцией) и ИКС-29 (2.5-8.3 икм, двухканальиая схема,четыре комбинированных измерения,рис.т).

Высокотемпературная (2300 К) установка пропускания состояла,согласно рис.2,из ЙК-излучателя (лампы), камеры индукционного нагрева в атмосфере аргона графитовой втулки с образцом, и блока приева-мойохроиатизации с кассетами узкополосных, от-резащях фильтров и оптико-акустического приемника 0АП-5М.Модуляция потока исключала регистрации теплового излучения образца и втулки,Измерения по однокакалыюй схеме предполагали предварительное измерение интенсивности падающего (Оез образца) излучения, проверку температурной стабильности сигнала и изыеревие спектра интенсивности прошедшего "ерез образец излучения при различных температурах нагрева.температурная градуировка зерцопара осуаествлялась по данным образцового пиро-

рисл Средпатемпературкая установка пропускания 1-глобар|2,10,13,14-зеркала}3-опорный пучок;4-пучок образца;, 5-кацера$б-к»ветиое огделение;7-стекла?8-нагреватель;9-обра-звЦ511-модулягор}12-монохроиатор!15-болометр}16-клнн517-перо.

■качка;5-иэлучающее тело|б-трансфорттор}7-рггулятор) 0,11» 1,26-фяворитовые стекла|9,32-зеркала|Г0-гшрокегр$12-образец} >,30-окна}15-.графитовая втулка^Хб-иршл^П-иицуктор} ПЗ-гв-фатор$19,20-терцопара ВР5/20$21-1врисстат;гг-воли11атр} 23-качка{2'»-папуск аргона|25-Диафрагцн»28-фяльтри$29-приемпик; -эадвизска}ЭЗ-иодулятор;35-злектрон!ш!! блок ослабления.

метра ЛОП-72визируемого на модель АЧТ на месте образца. Стабильность температуры излучателя контролировалась ЛОП-72.

Исследование отобранных из факела частиц конденсата показало иаксиму« весового распределения по размерам на 9.5 икм при предельных размерах 20 мкы. Из порошка прессованием со смещением поверхностного слоя частиц были изготовлены образцы с гладкой поверхность»,рентгенографическое исследование которых показало.наличие различных модификацийМг 03 (основа«/ -фаза) при сложной химической составе^44" 91 -1.2

1.8 другие элементы {№^,Сг^Мп^^е) - б Плотность частиц равнялась 3960 кг/иЗ, что близко к плотности монокристалла.Била разработана нетодика правления пороика в закрытой индуктивно нагреваемом тигле, прячем порошок развевался во внутренней макано из листового молибдена,который затеи отделялся ох застывпего расплава. Из плавленного порошка к из проб конденсата, осевпего на етенках сопла, были изготовлены полированные плоскопароллелыше пластинка толшшой 43-80 ыки. Иикрофотографаи пластинок из проб,взятых после критического сечения сопла,показывают дисперсную структуру с размером гранул до 16 икы, а из проб взятых до сечения,доыеннуо структуру о палыми гранулами до б икы .в работе исследовалось девять образцов, пз них один из плавленного порошка (60 икм), два из проб до сечония (ВО,81 «км) и аесхь из проб после (43,62,62, 66,76,78 шш). Более толстые образця были практически непрозрачный» н поэтому не исследовались.

В третьей главе даны результаты среднетемпературных (предварительных) и высокотемпературных измерения,описана методика учета слияния поверхностного слоя образцов,расчета погрешностей, сравнительный анализ с известными данными и оценка влияния полученных данных на корректность расчета теплообмена.

Измерения по шэтоду Битгн-Коона на прессованнах образцах конденсата ц чистой окиси,пластинках левкосопфира и конденсата,по дашша рпс.Э,показали скачкообразное изменение оптических свойств у прессованных образцов на 6С0 - 700 К, оогясняе-иоо яообраткцш разрушением поверхности при нагреве на воздухе. исследования на пластинках показали совпадение показателя преломления конденсата » пределах погреснестк измерения с по-кавателеи преломления лгяхреап^ира и нгпп'чптсч-ть мгтоггв

Pita*3 Далриэ прадварихе^ышх cpsÄHOXsimepatypmnc исследований эллипсотраа • oïpareînur и .споетрофогопехрли проггусглдЕЯобразцоз конденсата.

отрахег-д.для определения показателя поглощения конденсата.

Среднетемперахуряке иэцеренкя пропускания пластинок кон денсата на СФ*-2б и 1ШС-29 (рис.З) определили область значен»; в дисперсию яоказагеля поглощения, и позволила утвердиться < цетодее измреШ к подготовки образцов.

Контрольные высокотемпературные (190и К) измерения коэффициента поглокошя d /см-I/ образца лейкосапфира толщиной 0.82 си показали еходакосгь,в пределах погрешности известных и полученных дашшх на длинноволновой крае 4-5.5 с . полосы полу-прозрачности-^^ ,чхо подтверждает известное условие оптимальной гочностк метода пропускания dd« I и метрологическу! надежность высокотемпературной установки.

,Измерения пропускания полупрозрачных образцов требуют учета многократности отражений в слое, сдк?"о, при коэффициентах отражения Г" б $ & однократного про пусканиям б характерных для образцов реального конденсата, известная формула Мак-Нагона преобразуется с: чТ

г&ф» (15

в набяодаеиий показатель яогяокеняя определялся«

ае ^ ( 2 )

где;

/д. if+x* Jtl-i f (?)

Измерения показали устойодвув тенденций роста наблюдаемого показателя поглоиеиия образцов с уменьшением их толщины, увеличение наблюдаемого показателя поглощения у более тонких образцов жжно объяснить возрастанием доли более поглотавшего п^аерхносигаго сдоя в обсек поглощении, так как его толщина, всдедствии единой технологии обработки,у всех образцов одинакова» дяя раг 'ета показателя поглощения основного взсества образца ге9 в погдоазшш в поверхностном слое толщиной dn была разрайозана тодвка,ооишш& идеи которой .отражена на ркс.4. Баблвда.еша показатель поглощения образна при олознои распределении поглощения по его толщше определяется формулой»

■ С ч )

Кондессю

»• данные жспсринг?гта

е пог/ншнсстгни о-я1ршги апппц/санир^ю-Щей ¡ипсрйолы.

г-иозк

Л « 4,0**н

«.-, Фе, а х

м

АО

со

I»

юо

аз

НО ¿мгм

$0 J, пт

Рпс.«» Цоделъ поверхностных слоев, иетодкка учета их влияния и с^ктр относительного поглощения в поверхности'образцов по сравнении со спавкхрои относительного расселим.

нлв . 4« ;•

- « а?в ( 5 )

а

гдедэфс)- распределение дополнительного поглощения по глубине поверхностного слоя. Вид вырааеняя (5) определяет ..гиперболический характер (фуййш'ГЕайвдаеиога цоглоцепад от толиины образца лезавксицо от распределения поглощения по слов. распределение погдовдешш в сдое неизвестно и экспериментально _ слоено определяеио, поэтом?;Тбвга." врг^НьТтупанХ лГшГ модель со срзда;ш поглоцеклец ла?„ЕО слои к следовательно:

+ 8 . ( б )

Я______--------

ЗааечатслБшш свойсгвоа уратоеиий (5*-б)двдястоя возавшшЬсть ■ всзяшого показателя согдоц.ел;:.1 от рас редодеш:я поглощения в поверхностной слосг чзо вйгшмется вхождение« в (5-6) в глчзетво аддлквяай г-снсгапта, агллятичесгл не связанной с понегтпх;: »^-»гсрпоукгН поглощение в сдое» ¡шея для кгздой дяшш вогшз п геглермура дашше.по наОладаекоАг/ показатели -шяхогезаг рааяогодетпшх образцов,показатель поглоцо-Ек« сонони ебразза е?„ К кокставта определялись регрес-

сношдх авадаоя ' (иа. од сздиоаыеш каадраЕоэ) как" константы еппроксижрув^зИ -гкпорйоги* Данная . ишогообраоиовал 'ТЕ'тодт^.

• учета (усадчгг^ия); й&дясзз поверхпоетаого слоя возникла при кссдедовашщ лрпусдает счспх, топких полупрозрачных образцов п является новой, таг. 1:2.1: в известных двухобразцовнх исходах

• пара обра^аэвЬ^М^уйхм до Ийшншя отражений.

-,. Коасхаята й^с^Пйгжх^ ■ про«сведение« двух неизвестных величин и ае. пощад:« яай?» среднее поглощение Да?, и юдсдаиу с/п поверхроаткаго-слад» Ш.фпзичоскйХ основ технологии обработка ОЕтячасстг д^адай кзгесмо, что глубина нарушенного тре-вднповатого с.тол, вадззгавдзго при полировке» составляет 3-5 щгсота йороховатостй, и для-кссладоваданх образцов, кнещих 12 класс обработан «овЬрхноетц и иероховатость^ о.г шит, глубина нарушенного слоя составляет 0.6-1.0 ыкц.Прп'полировке трещины поверхностного слоя заволкяются продуктами разрувеник образца и кз различия . показателей поглощения конденсата и абразявов (алиаз). цохко предположить близость температур?-'* функций показателя поглоценкя основа образца и поверхностного слоя.

Рдс.5 дисперсия ваблвдаеыых и истинного поглзпедеЗ поглощения образцоз конденсата.

Позтоод их отношение не должно зависеть от температуры.

На рис.^ представлена спектральная з1 люииость отьлвения ри различных температурах и разброс значений ст-новения р^ в температурной диапазо; , 300-1300 К находится в пределах погрешности методики. на то« гее рлс.ц дан спектр от-ноиения ^ /¡(а (фактора рассеянияк фактору поглощения при размере неоднородности о »8 шш. Спектр получен из зависимости факторов от параметра дифракции при комплексном пс аза-теле преломления м«Ш+10.гг,что прицерно соответствует свойствам поверхностного слоя. Цалсинуы рассеяния наблюдается при параметре дифракции § 2,2 или при дляле волны Л*1.1 ики, совпап^едей с иаксимумом на кривой относительного поглощения в поверхностном слое. Данной совпадение позволяет утверждать о той, что показатель поглоиения поверхностного слоя обусловлен рассеянием и является "кажудамся".

Немногочисленность всследовашшх фи внсиких теипературах образцов не позволяла независимо определять константы аппроксимирующей гиперболы методом яаимеиьпях квадратов и высокотемпературная (1500-2300 К) методика расчетом основывалась на вычисленных по яязкотеыяоратурпш данным для каждой длины волны среднеарифметический отпоае1шямД,.уравнеяие (б) в этом случае принимает вадг

и показатель порлоаения основного вецества образца конденсата находился по шшмальвоыу отклонению аппроксимирующая гипёрГ бола от экспериментальных точек толшшой зависимости.

На рис,5 показана дисперсия,а ка рис.6 температурныр функции яа&годоеицх а нстшшого показателей поглове !й образцов конденсата, данные по образцам 80 и 61 мкм из-за отличия значений и по образцу Ш икн пз-за линейной дисперсии его пока-аатгля погдоцевиа а расчетах не участвовали.

Оценка случайной погрешности высокотемпературных-"«мере к .1 исходила из случайного характера отбора проб со стенок сопла я определялась относительным отклонением ваблвдаеши показа-" теяой яогловеиня образцов от значений алпрохсшшруЕцей га-пгрсолк. При коэффициентах поглосенпл образцаз 300-7000 си-1 и тодэдвах С.004-О.ОСС см область значйния^я соответствовала

( 7 )

облаете оптимальной погрегшост метода пропускания.Системати-ческая погрепность оценивалась по градие.гам влияния н» форму ян. (2) по осыш составляющим (спектральная и температурная градуировки, нестабильность исючт. а,измерение толвдшы,изменение преломления,линейность приемникгцотсчет показаний фоновое излучение).результирующая погрешность вычислялась по каждому значении показателя поглощения и составлял. 6-16 причем рост погрешности при высоких температурах обхясн. лея 'уменьшением количества образцов.

Сравнительный анализ ка рис .7 полученных и известных данных по показатели поглодения реального конденсата показывает хоропее совпадение дисперсии и уровня значений,несмотря на то что в методиках [ 1,2] расчета во излучение среда существенно больпо источников погрепностей.Близость данных позволяет утверждать о 2-3*краткоц (не на порядки как у монокристалла) скачке показателя поглощения при плавлении,и об изменении температурного градиента прл плавлении в 40-50 раз.Измеренный показатель поглощения реального твердого конденсата в 3-4 порядка превосходит показатель поглоцения монокристалла Ой и слабо зависит от температуры (H-iZO)- 4Q~7 /К.

Полученные данике когно со среднеарифметический отклонением $ аппроксимировать экспоненциально-степенной функцией.

(Ъ,Т) 1Ö3U <ÖST10B6) (8)

В таблице представлено спектрально-температурное поле значений показателя поглощения конденсата и абсолютные погреиности каждого значения.

„ценка влияния полученных данных на излучение про ктов сгорания топяив проводилась на базе результатов „¿теиатичес-кого иоделирования,полученянх Косолапозым I.A. (Н.Новгород),и она похазала,что показатель поглощения частиц'реального конденсата леяит в области максимального влияния на энергию из-

1 Клабуков 8.Я.,Гребенщиков Л.Т.и др.оптические константы окисч алшикия при температурах 2700-3X0 К.-В сб.:"Теяло-и массообиен в двигателях ЛА"— Казань.s'*'к.I9B3-- с.3'н39.

2 Faxv.p Л-il..Леваиеико Г-К.,Таигл!озкч в.в.Уточнение ини-

voa части комплексного показателя пг?доадснкя скиси

1Л1УК1!НЛ '/ ГЛС— 197?.- 3— С.5.Н-Г-Г.

[И

0 to 1,0 },B »0 P»c.7 сравнамдыша анализ язвестншс и полученных данных по показателе погзопааая конденсата. Дисперсна помойная з aoaspisocSHou сдое образцов.

АО Л.лг»

лучения и учет его значений обязателен при расчете радиационного теплообмена в соплах и камерах сгорания РДТТ.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1.разраб0тана и создана серия экспериментальных установок, реализующих различные метода измерений оптических свойств и отработаны различные методики подготовки представительных об-■раздов для них.

2«Проведеяо апробирование высокотемпературной установки на образце леЯкос$пфира,похазавиее сходимость в пределах погрешности полученных и известных данных.

'З.Впервне при пряшх измерениях пропускания на очень тонких образцах определен показатель поглощения твердой фазы реального конденсата в вирокоы диапазоне длин воли и температур. Установлено, что показатель поглощения конденсата на з-Ч порядка превосходит показатель поглощения лейкосапфира,находится в интервале 0.002-0.01 и монотонно возрастает в йК-области спектра 1-4 шш.

4.Установлена слабая, практически линейная температурная зависимость показателя поглощения,прячем с ростом хеиларатуры и длины водны температурный градиент плавко возрастает.

5.Экспериментально яодтвергдены известные данные о слабой зависимости показателя преломления от принес ей и установлено, чю показатель прелоилешш конденсата в пределах погрешности измерений совпадает с показателем преломления лейкосапфяра.

б.Впервне при изусреТшях пропускания очень тонких образцов обнаруаено влияний на наблюдаемое поглощение возникающего при •пслировЕо поверхностного слоя и разработана методика определения показателя поглощения основа образца конденсата.Показано,что погдо1ч-'ние а поверхностной слое обусловлено рассеянней на троцаиах и.чпок&заталь поглощения явлл стслГ^акукшся".

7.Оценка случайной и систематической по восьми составляв-щш погренностей измерений показала, что результирующая пог-реппость полученных значений показателя поглощения конденсата находится в интервале 6-16 Определена экспоненциально-степенная 'функция, с точносгы>1б.4 Jí аппроксимирующая полученные данные но показателе поглощения.

„ ..j».^,.*w^ ^ * ^^fiii/i raoлица

■ллсмииазированного TFT и его погрепностьдагвпо данный эксперимента.

Т'-УП/ЛЛ.полни ики 0.63 I.8I 2.04 2.49 3.09 3.50 4.00 4.50 5.02 5.40 6.10

*)0 К а?» 10^ лзг„ ю 1.66 0.13 4.66 0.29 5. 39 0. 39 6.65 0.53 7.43 0.62 8.26 0.68 8.92 0.75 9.20 0.83 9.4Ô 0.82 9.27 0.90 8.40 0.74

j 500 К ¡S2 jîîj 1.68 0.15 4.61 0.29 5.23 0.41 6.60 0.62 7.74 0.65 8.09 0.68 9.08 0.80 8.95 0.83 9.18 0.80 9.06 0.89 8.59 0.80

! -700 К i i a?. ТО'1, ¿^о КГ 1.52 0.12 4.14 0.25 4.72 0.31 6.40 0.49 7.13 0.57 7.73 0.62 8.75 0.69 8.65 0.70 8.65 0.67 8.75 0.75 8.62 0.71

400 к У. Ю'3 A So 10"' 1.55 0.12 3.93 0.24 4.57 0.29 6.28 0.45 7.24 0.57 7.77 0.62 8.43 0.65 8.62 0.66 8,47 0.61 8.51 0.68 8.56 0.64

иоо к г?„ T0-J а.~<е„ ю-' 1.61 0.12 4.35 0.26 4.99 0.33 6.72 0.50 7.62 0.61 7.66 0.60 8.68 0.66 9.09 0.70 9.21 0.67 9.02 0.73 9.42 0.70

[Зоя к : a?. то*? ю 1.63 0.13 4.55 0.27 4.56 0.2Ö 6.55 0.48 7.22 0.59 7. 77 0.60 8,45 0.68 8.70 0.70 8.95 0.68 9.23 0.76 9.10 0.70

1500 к a*, io'í лаг» io"J 1.66 0.13 4.50 0.27 5.08 0.34 6.79 0.48 7.66 0.62 8.II 0.69 9.07 0.75 9.35 0.83 9.45 0.81 9.53 0.83 9.58 0.77

I7C0 К га, io;j лг?» юJ 1.72 0.16 4.66 0.36 5.26 0.43 7.00 0.56 7.98 0.67 8.42 0.73 9.42 0.85 9.77 0.88 9.94 0.89 10.09 1.02 10.21 0.83

1900 К лгз. Ю*4 1.79 0.20 4.8 4 0.49 5.50 0.63 7.27 0.72 8.26 0.82 8.73 0.89 9.80 0.95 10.18 0.99 10.32 0.98 lu. 56 I.I4 10.73 1.04

2100 К га, io'í ай 10Г* 1.75 0.38 И .73 0.56 5.34 0.69 7.20 1.08 8.15 1.02 8.66 0.90 9.82 I.4I 10.31 2.01 10.50 Т.99 10.77 1.56 10.90 0.93

2300 К га. i<rí ¿a?, ю^ 1.66 0.35 4.85 0.40 5.50 0.69 7.45 0.90 8.45 1.00- 9.00 0.78 10.21 1.26 10.77 1.85 10,96 1.70 II. 17 1.57 11.40 0.62

УСЛОВИЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ

| АЧТ - абсолютно черное тело}я- длина волны мкм \Т- температура , К ? I* » V - отрааательная и пропускательиая способности} И ,82 - показатели преломления и поглощения; ¿1 - толщина образца.

X. ,Гребенщиков Л.ТмИвааовский U.A.,Пятин А.А.Методика исследования оптических характеристик веществ при высоких температурах // Тезисы докл. научно-технической конференции"По-иыаение эффективности работы энергосистем".-Киров,1990.-с.

2. Кудрявцев В.А.»Пятин A.A. Исследование интегральной иэ-лучательной способности и теплопроводности огнеупоров на основе каолинового и минерального волокна //Тезисы докл.научно-технической конференции "повышение эффективности работы энергосистем".- Киров,1990.- c.tö.

3. Гребенциков Л.Т.,Ивашевскнй М.А.,Кудрявцев В.А., Панфилович К.Б.,Пятин A.A. Экспериментальное исследование излуча-тельных характеристик конденсированной фазы продуктов сгорания // Тезиса докл. УИ Всесоюзной конференции по радиационному теплообмену.21-23 ок. 1991 г.- Ташкент, 199Ь- с.181-182.

валиулии А..Э.,Ведерников Б.Г.,Гребенщиков Л.Т.,Пятин А. использование пирометров излучения для измерения температуры поверхности металлической ленты при её прокатке и отяиге // Тезисы доо. УШ научно-технической конференции "теплофизика технологических процессов",РАТИ.- Рыбинск,1992.- с.31-32.

5. A.C. 291?28(СССР) / кировский политехнический институт: Л.Т.Гребенциков, Б.Я.Клабуков, М.А.Ивашевский, Е.А.Косолапов, А «А» Пятив, Д.И.Синицын.- Заявл.1.4.89.

6. Исследование оптических свойств материалов: Научно-технический отчет по теме "Сапфир"/Кировский политехнический ин-ституиРуководитель JI.T.Гребенциков,отв.исполнитель А.А.Пятин

Киров,19Б9.- Щ с.с ил.

Публикации по диссертационной работе

ЗаказЭ

Тираж 100 зкз

Офсетная лаборатория КХТИ им.С.М.Кирова 420015,Казан ь,К.Маркса,д.68