автореферат диссертации по радиотехнике и связи, 05.12.07, диссертация на тему:Разработка и исследование устройства для создания СВЧ-разряда и возбуждения активной среды CO2-лазера

Введение.

Глава 1. Обзор литературы и постановка задач.

1.1 Краткие сведения о физических основах генерации

С02-лазеров.

1.2. Обзор конструкций С02-лазеров с СВЧ-возбуждением.

1.3. Исследование газоразрядной плазмы С02-лазера с электроразрядной секцией в виде желобкового волновода.

Выводы по главе 1.

Глава 2. Расчет кинетических параметров газоразрядной плазмы С02-лазера с СВЧ-возбуждением.

2.1. Анализ кинетического уравнения Больцмана в двучленном приближении.

2.2. Способы решения кинетического уравнения.

2.3. Результаты численного решения кинетического уравнения.

2.4. Использование полученных результатов.

Выводы по главе 2.

Глава 3. Модель распространения, развития и установления стационарных значений параметров СВЧ-разряда в желобковом волноводе.

3.1. Структура электромагнитного поля и энергетические соотношения в желобковом волноводе.

3.2. Механизм установления в плазме значений напряженности электрического поля и концентрации электронов в предположении постоянства газовой температуры.

3.3. Анализ развития ионизационно-перегревной неустойчивости в исследуемом разряде.

3.4. Вычисление ненасыщенного показателя усиления и усиления за проход в непрерывном и импульсном режимах возбуждения активной среды.

Выводы по главе 3.

Глава 4. Численное моделирование исследуемого разряда.

4.1. Расчет параметров плазмы для случая T=f(Pmw).

4.2. Расчет зависимостей ненасыщенного показателя усиления, усиления за обход оптического резонатора и доли поглощаемой в разряде мощности от уровня мощности СВЧ-излучения накачки, параметров газовой смеси и электроразрядной секции в непрерывном режиме возбуждения активной среды.

4.3. Расчет ненасыщенного показателя усиления, усиления за обход оптического резонатора и доли поглощаемой в разряде мощности в импульсном режиме возбуждения активной среды.

4.4.Экспериментальные исследования.

Выводы по главе 4.

Среди других газовых лазеров С02-лазеры известны чрезвычайно высоким ненасыщенным показателем усиления (до 12м"1 в импульсных излучателях с несамостоятельным разрядом [1], тогда как у He-Ne-лазвров 0.05.0.1м"1 [2]). Эта особенность делает возможным получение значительного удельного энергосъема и выходной мощности (до 2МВт в импульсе [19]) при хороших массо-габаритных характеристиках, она обуславливает относительно невысокие требования к чистоте газовой смеси и величине потерь оптического резонатора, а также надежность излучателей в эксплуатации. Благодаря низкому расположению нижнего рабочего уровня СОг-лазер имеет высокий квантовый к.п.д.(60%). К.п.д. излучателя в целом является также одним из самых высоких и достигает 30% [1]. Наличие в молекуле СОг богатого спектра колебательно-вращательных переходов создает возможность перестраивания рабочей длины волны как по линиям полос 9.6 и 10.6 мкм, так и непрерывно в диапазоне 9.11 мкм.

Благодаря этим преимуществам СОг-лазеры широко применяются в различных областях научных исследований, технологии, медицине, экологии. Длина волны излучения СОг-лазера принадлежит далекому ИК-диапазону, что является большим достоинством с точки зрения использования СОг-лазера в целях получения оптического пробоя. Показатель поглощения плазмой светового излучения пропорционален квадрату его длины волны, и в сочетании с высокой выходной мощностью длинноволновость излучения делает С02-лазер наиболее приемлемым средством, используемым в качестве источника питания оптических плазмотронов [3]. Поскольку излучение СС^-лазера попадает в окно прозрачности атмосферы, приборы этого класса используются в целях дистанционного зондирования [4]. СОг-лазеры находят также обширное применение в технологических процессах тепловой обработки материалов [5] и используются для накачки активной среды субмиллиметровых лазеров [6]. Среди всех типов лазеров, применяемых в медицине, излучение ССЬ-лазера отличается наименьшей глубиной проникновения в биологическую ткань [7], чем обусловлено его широкое применение в хирургии.

Применение энергии СВЧ-излучения для накачки активной среды СОг-лазера имеет ряд преимуществ по сравнению с традиционными способами возбуждения. СВЧ-накачка позволяет повысить срок службы и упростить конструкцию излучателя благодаря безэлектродности микроволнового разряда; удельный энерговклад в прокачных системах может быть увеличен в десятки раз благодаря повышенной устойчивости такого разряда при развитии иониза-ционно-перегревной неустойчивости, в результате чего возможно повышение мощности выходного излучения; повышению к.п.д. излучателя способствует отсутствие балластных сопротивлений и приэлектродных слоев; экономичность излучателя обусловлена понижением стоимости источника накачки, в случае конструирования его на базе серийно выпускаемых 600.800-ваттных магне-тронных генераторов, работающих на частоте 2.45 ГГц.

Целью настоящей работы является разработка электроразрядной секции СС>2-лазера с СВЧ - возбуждением, представляющей собой отрезок желобково-го волновода и исследование газоразрядной плазмы такого излучателя.

Актуальность работы обусловлена тем, что применение электроразрядной секции вышеуказанного вида создает преимущества по сравнению с другими конструкциями в решении основных задач, возникающих при создании С02-лазеров с микроволновым возбуждением, а именно: согласование нагрузки в виде плазменного столба с СВЧ-трактом; повышение пространственной однородности плазменного столба; инициирование разряда.

Исследование было направлено на решение следующих задач:

• определение оптимальной с точки зрения максимума доли энергии, расходуемой на возбуждение верхнего лазерного уровня, частоты электромагнитного поля накачки.

• создание физической модели СВЧ-разряда в желобковом волноводе;

• определение зависимостей величин, характеризующих эффективность накачки (ненасыщенного показателя усиления, усиления за обход оптического резонатора, эффективности возбуждения верхнего лазерного уровня, удельного энерговклада) от параметров излучения накачки, электроразрядной секции и газовой смеси.

Научная новизна работы состоит в следующем:

1. Обоснована необходимость решения уравнения Больцмана для исследуемого разряда при определенном значении параметра E/N, соответствующем выполнению условия баланса электронной плотности в виде Vi=vat+vdif, где Vi,at,dif- частоты ионизации, прилипания к нейтралам и свободной диффузии электронов соответственно, и реализован алгоритм решения поставленной задачи.

2. Определена оптимальная, с точки зрения эффективности возбуждения верхнего лазерного уровня, частота электромагнитного поля накачки С02-лазера с СВЧ-возбуждением.

3. Создана физическая модель разряда, позволяющая объяснить ряд экспериментально наблюдаемых явлений.

4. Найден дополнительный, по сравнению с теплопроводностным, механизм стабилизации СВЧ-разряда при развитии ионизационно-перегревной неустойчивости; получена диаграмма состояний исследуемого разряда.

5. Проведено численное моделирование изучаемого разряда, в результате чего получены зависимости ненасыщенного показателя усиления, усиления за обход оптического резонатора, удельного энерговклада от параметров излучения накачки, электроразрядной секции и газовой смеси.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Конструкция СОг-лазера с СВЧ-возбуждением, электроразрядная секция которого представляет собой отрезок желобкового волновода.

2. Постановка кинетической задачи для газоразрядной плазмы исследуемого состава в следующем виде: определение установившегося в плазме значения приведенного поля E/N, при котором справедливо уравнение баланса электронной плотности, и соответствующей ему функции распределения электронов по энергии (ФРЭЭ); алгоритм и результаты решения поставленной задачи.

3. Физическая модель исследуемого разряда.

4. Механизм автостабилизации и диаграмма состояний СВЧ-разряда.

5. Результаты расчета зависимостей ненасыщенного показателя усиления, усиления за обход оптического резонатора, удельного энерговклада от параметров излучения накачки, электроразрядной секции и газовой смеси как в непрерывном, так и в импульсном режимах возбуждения активной среды.

Работа состоит из введения, четырех глав и заключения.

В первой главе приводятся сведения об основах генерации СОг-лазера и указываются достоинства и недостатки различных способов возбуждения активной среды; на основании обзора конструкций излучателей с микроволновым возбуждением и анализа проблем, возникающих при их разработке, делается вывод о преимуществах электроразрядной секции в виде отрезка желобкового волновода и формулируются задачи исследования данной конструкции.

Вторая глава посвящена исследованию кинетики изучаемого разряда, проводимого в интересах определения с помощью ФРЭЭ ряда макроскопических параметров, а также оптимальной с точки зрения эффективности возбуждения верхнего лазерного уровня частоты электромагнитного поля накачки. Следуя [3,8,28,31] приводится вывод уравнения Больцмана и анализируются методы его решения. Обосновывается необходимость численного решения, результатом которого является значение установившегося в плазме приведенного поля и соответствующая ему ФРЭЭ. С помощью ФРЭЭ проводится расчет ряда характеристик плазмы и исследуется вопрос об оптимальной частоте накачки.

Разработанная автором модель изучаемого разряда описана в третьей главе. Модель позволяет понять, каким образом в плазме устанавливается вышеупомянутое значение приведенного поля, а также объясняет ряд экспериментально наблюдаемых явлений, в том числе повышенную устойчивость СВЧразряда. Созданная концепция распространения и развития разряда в исследуемой структуре позволяет связать величину падающей СВЧ-мощности с концентрацией электронов. Т.к. скорости возбуждения соответствующих колебательных мод известны из кинетических расчетов, то становится возможным определение длины разряда и ненасыщенного показателя усиления из системы уравнений четырехтемпературной модели. Алгоритм такого расчета описан как для непрерывного, так и для импульсного режимов возбуждения активной среды.

В главе 4 описан расчет, на основе модельных представлений, параметров исследуемой плазмы, важных с точки зрения получения лазерной генерации как в непрерывном, так и в импульсном режимах возбуждения активной среды. Результатом расчета является определение области параметров излучения накачки, газовой смеси и конструкции электроразрядной секции, в которой величины ненасыщенного показателя усиления, усиления за обход оптического резонатора и доли поглощенной в разряде мощности достигают максимальных значений. Описана разработанная конструкция экспериментального стенда С02-лазера с СВЧ-возбуждением, электроразрядная секция которого представляет собой отрезок желобкового волновода, и приведены результаты экспериментальных исследований. Показано, что они качественно согласуются с модельными представлениями.

В заключении на основе проведенного исследования делается вывод о целесообразности применения энергии СВЧ-излучения на частоте 2.45ГТц для импульсного возбуждения активной среды мощных СОг-лазеров.

Выводы по главе 4.

1. Как показывают проведенные расчеты, ненасыщенный показатель усиления С02-лазера с СВЧ-возбуждением находится на уровне значений, характерных для конструкций с ПТ- и ВЧ-возбуждением.

2. Газовая температура в исследуемом разряде даже в режиме гашения слишком велика для использования разряда в целях получения лазерной генерации, из чего следует, что сочетание непрерывного режима возбуждения активной среды и диффузионного охлаждения в конструкциях с СВЧ-накачкой невозможно.

3. С точки зрения увеличения длины разряда, повышения доли поглощаемой в разряде мощности и предотвращения деградации рабочей смеси прокачка, хотя бы медленная (~1 Ом/с), необходима даже при импульсном режиме возбуждения. Как показывает эксперимент, длина разряда в области желоба несколько меньше рассчитываемой из-за распространения разряда в области щели и прокачка с небольшой скоростью в направлении распространения излучения возбуждения позволит значительно растянуть разряд.

4. Для непрерывного режима возбуждения активной среды максимум усиления за обход оптического резонатора и доли поглощаемой в разряде мощности накачки достигается при определенном значении угла 9 и поперечных размеров желобкового волновода; в импульсном режиме рост этих параметров сопряжен главным образом с увеличением плотности мощности накачки, поэтому поперечные размеры желобкового волновода должны быть приближены к размерам стандартного прямоугольного волновода, угол 0 следует делать настолько малым, насколько позволяет конструктив и рост дифракционных потерь оптического резонатора, а электроразрядная секция должна быть резонаторного типа.

5. Преимущества СВЧ возбуждения активной среды в импульсном режиме накачки могут быть реализованы более полно. Высокая концентрация электронов, приводящая в случае непрерывного возбуждения к перегреву колебательных мод, ответственных за заселение верхнего лазерного уровня, для импульсного режима возбуждения является благом. Энергия, накопленная за время импульса в соответствующих колебательных модах, во время паузы между импульсами переходит в энергию возбуждения верхнего лазерного уровня, в результате чего усредненный по времени ненасыщенный показатель усиления достигает значительной величины.

Заключение

Проведенное исследование позволяет сделать следующие выводы:

1) Микроволновая накачка активной среды С02-лазера весьма целесообразна при создании мощных излучателей с импульсным режимом возбуждения. Предпочтительны конструкции электроразрядных секций, в которых вектор Е в невозмущенном волноводе ортогонален границе плазменного образования. В целях предотвращения деградации рабочей смеси и удлинения разрядной области желательна медленная прокачка газовой смеси.

2) Главные, с практической точки зрения, преимущества СВЧ-возбуждения заключаются не в кинетике СВЧ-разряда, а в простоте и надежности конструкции, обусловленных безэлектродностью разряда и отсутствием балластных сопротивлений; в возможности повышения выходной мощности благодаря большим объемам активной среды и увеличенному удельному энерговкладу при высоком к.п.д., а также в высокой экономичности таких излучателей благодаря низкой стоимости источника питания. Реализация преимуществ, обусловленных кинетикой, хотя и возможна, но повышение частоты излучения накачки до значений, обеспечивающих существенный выигрыш в эффективности возбуждения верхнего лазерного уровня влечет за собой значительное усложнение и удорожание конструкции в целом.

3) Предложенная автором конструкция электроразрядной секции позволяет решать типовые задачи, возникающие при разработке излучателей с СВЧ-возбуждением. В ней возможно плавно менять коэффициент связи нагрузки с волноводным трактом и осуществлять согласование без применения дополнительных конструктивных элементов; получить пространственно однородный разряд благодаря характерному распределению амплитуды напряженности электрического поля основной моды в желобковом волноводе; визуализировать и сделать доступной разрядную область, что открывает широкие возможности по применению различных способов инициации и принудительного воздушного охлаждения разрядной области, а также облегчает исследование разряда.

4) Поставленные задачи решены: определена оптимальная, с точки зрения эффективности возбуждения верхнего лазерного уровня, частота электромагнитного поля накачки. Она составляет величину порядка (2.3)vm, где vm- частота транспортных столкновений электронов с нейтралами. Повышение частоты накачки выгодно и с точки зрения увеличения максимального удельного энерговклада, пропорционального её квадрату.

Создана не содержащая внутренних противоречий физическая модель СВЧ-разряда в желобковом волноводе, позволившая объяснить некоторые экспериментально наблюдаемые явления, а именно существенное превышение СВЧ-мощности накачки, необходимое для пробоя газовой смеси, над мощностью, требуемой для поддержания разряда и повышенную устойчивость СВЧ-разряда; получено выражение для инкремента развития ионизационно-перегревной неустойчивости и максимального удельного энерговклада, а также диаграмма состояний исследуемого разряда.

На основе разработанной концепции разряда осуществлено его численное моделирование, в результате которого получено, что наиболее высокие ненасыщенный показатель усиления и усиление за обход оптического резонатора могут быть достигнуты в импульсном режиме возбуждения активной среды, причем при правильно подобранных скважности и длительности импульса и должным образом организованном теплоотводе исследуемые величины тем выше, чем больше плотность мощности излучения накачки, в связи с чем предпочтительна электроразрядная секция резонаторного типа и поперечные размеры желобкового волновода должны быть приближены к размерам стандартного прямоугольного волновода.

1. Месяц Г.А., Осипов В.В., Тарасенко В.Ф. Импульсные газовые лазеры.-М.: Наука, 1991.-271с.

2. Новиков В.Н., Змиевской Г.Н. Лазерная и оптическая техника и технология -Казань: Изд-во Казан. Техн. Ун-та, 2000.-195с.

3. Райзер Ю.П. Физика газового разряда. М.: Наука, 1992.-535с.

4. Межерис Р. Лазерное дистанционное зондирование: Пер. с англ. М.: Мир, 1987.-550с.

5. Промышленное применение лазеров: Пер. с англ./ Под ред. Г. Кёбнера.-М. Машиностроение, 1988.-279с.

6. Raum М. Construction principles for 2.5THz lasers with optical pump beam guiding // Proc. of 5-th International Workshop on Terahertz Electronics, Grenoble 1997.-P.34.

7. Физические основы лазерной и пучковой технологии: В 5 т. / Под ред. -М.:ВИНИТИ, 1989.-Т.4. Лазерная биофизика и лазерная биомедицина / Под ред. Н.И.Коротеева, В.Я.Панченко. -170с.

8. Карлов Н.И. Лекции по квантовой электронике. М.: Наука, 1988.- 334с.

9. Смит К., Томсон Р. Численное моделирование газовых лазеров: Пер. с англ.-М.: Мир, 1981.-515с.

10. Ю.Газовый разряд и волноводные молекулярные лазеры / Отв. ред. П.П.Пашинин.-М.: Наука, 1989.-170с.11 .Бабич Л.П., Куцык И.М. Влияние добавок Хе на разрядные и генерационные характеристики TEA С02-лазера // Квантовая электроника.- 1994.-T.21, №6.-С.550.

11. Технологические лазеры: Справочник: В 2 т. / Под ред. Г.А.Абильсиитова.-М.: Машиностроение, 1991.-T.1. 432с.

12. Райзер Ю.П., Шнейдер М.Н., Яценко Н.А. Высокочастотный емкостной разряд: Физика. Техника эксперимента. Приложения.-М.: Изд-во Моск. физ.-техн. ин-та; Наука*Физматлит, 1995.-320с.

13. Витрук П.П., Яценко Н.А. Щелевые технологические лазеры с ВЧ-возбуждением. -М., 1989.-48с. (Препринт ИПМ АН СССР, №402.)

14. Импульсный СВЧ-разряд как способ возбуждения С02-лазера /О.С. Ва-сютинский, В.А.Кружалов, Т.М.Перчанок и др. // Журнал технической физики.-1978.-Т.48.-Вып.2.-С.318-326.

15. Батанов Г.М., Коссый И.А., Лукьянчиков Г.С. Несамостоятельный СВЧ-разряд и возможности его использования в лазерной технике // Журнал технической физики.-1980.-Т.50,вып,3.-С.346-349.

16. Microwave discharge excited C02-laser using orthogonal electric fields / K.Saito, M.Kato, H.Jajima, et all // Proc. SPIE.-1997.-V.2987.-P.2-12.

17. Viol W., Uhlenbusch J. Generation of C02 laser pulses by Q-switching and cavity dumping and their amplification by microwave excited C02 laser // Journal of Physics D.: Appl. Phys.-1996.-V.29.-P.57-67.

18. СВЧ-генераторы плазмы: Физика, техника, применение / В.М.Батенин, И.И.Климовский, Г.В.Лысов и др. -М.: Энергоатомиздат, 1988.-224с.

19. Низкотемпературная плазма: В 18 т. / Под ред. М.Ф.Жукова. -Новосибирск: Наука, 1990-2000. -1992.-Т.6: ВЧ- и СВЧ-плазмотроны / С.В.Дресвин, А.А.Бобров, В.М.Лелевкин и др.; Под ред. С.В.Дресвина,1. B.Д.Русанова.-317с.

20. TMoio-mode microwave excited high power C02 laser using a cylindrical resonant cavity / T.Ikeda, M.Danno, H.Shimazutsu et all it IEEE Journal of QE.-1994.-V.30.-N11.-P.2657-2662.

21. Токого Т., Matsuoka N., Yasuda M., Uchiyama T. C02 laser by microwave discharge using stripline // Proc. of 11th Inter. Symp. on Gas Flow and Chemical Lasers. Diisseldorf, 1996.

22. Handy K.G., Brandelik J.E. Laser generation by pulsed 2.45-GHz microwave excitation of C02 // J. Appl. Phys.-1978.-V.49.-N7.-P.3753.

23. Nishimae J., Joshizawa K. Development of C02 laser excited by 2.45GHz microwave discharge // Proc. SPIE.-1990.-V.1225.-P.340.

24. Marz M., Oestreicher W. Microwave excitation of a diffusion-cooled C02 laser // J. of Physics D: Applied Physics.-1994.-V.27.-P.470.

25. Положительное решение по заявке на патент №94039946/25(039437) от 25.10.1994. Газовый лазер / И.В.Анахова, Р.К.Кадыев, В.И.Казанцев.

26. Виттеман В. С02-лазер: Пер. с англ. -М.: Мир, 1990.-360с.

27. Не D., Hall D.R. Frequancy dependence in rf discharge excited waveguide C02 laser // IEEE Journal of QE.-1984.-V.20.-N5.-P.509.

28. Мак-Доналд А. Сверхвысокочастотный пробой в газах: Пер. с англ.-М.: Мир, 1969.-212с.

29. Ernst G.L., Boer A.J. Experimental determination of the electron-avalance and the electron-ion recombination coefficient // Opt. Com.-1980.-V.34, N2.-P.235.

30. Голант B.E. Сверхвысокочастотные методы исследования плазмы. -М.: Наука, 1968.-328с.

31. Райзер Ю.П. Лазерная искра и распространение разрядов.-М.: Наука, 1974.-308с.

32. Kieffer L.J. A compilation of electron collision cross section data for modeling gas discharge lasers // Joint Institute for Laboratory Astrophysics Information Centre.-1973.Rep.13.-139p.

33. Справочник по лазерам: В 2 т. / Под ред. А.М.Прохорова.-М.: Советское радио.-1978.-Т. 1.-504с.

34. Форсайт Дж., Малькольм М., Моулер К. Машинные методы математических вычислений: Пер. с англ.-М.: Мир, 1980.-279с.

35. Baker C.J., Hall D.R., Davies A.R. Electron energy distribution, transport coefficient and electron excitation rates for rf-excited CO2 lasers // J. Phys.D.: Appl.Phys.-1984.-V. 17.-P. 1597.

36. Lowke J.J., Phelps A.V., Irwin B.W. Predicted electron transport coefficients and operating characteristics of C02-He-N2 laser mixtures // J. of Appl.Phys.-1973.-V.44.-P.4664.

37. Parazzoli C.G. Numerical analysis of a CW RF pumped waveguide C02 waveguide laser// IEEE Journal of QE.-1986.-V.22.-N3.-P.479.

38. Анахова И.В. Численное моделирование СВЧ-разряда в С02-лазерной плазме. // Вестник МГТУ. Приборостроение.-1994.-Вып.4.-с.26-31.

39. Дятко Н.А., Кочетков И.В., Напартович А.П. Кинетика электронов в СВЧ-разряде // Высокочастотный разряд в волновых полях: Сб.научн.тр. ИПФ АН СССР / Отв.ред. и сост. А.Г.Литвак.-Горький, 1988.-292с.

40. Протасов Ю.С., Чувашев С.Н. Физическая электроника газоразрядных устройств. Плазменная электроника. -М.:Высшая школа.-1993.-4.1-240с.

41. Беляков С.В., Казанцев В.И., Харитонов А.И. Желобковый волновод. 4.1.-Обзоры по электронной технике. Сер.1.- 1989.-Вып.7( 1451).-65с.

42. Желобковый волновод и устройства управления фазой на его основе: Отчет по теме П090986 (промежуточ.) / МГТУ. НИИ РЛ; Руководитель В.И.Казанцев. ГР№54196, Инв.№54196.-М.,1988.-127с.

43. Junlin Q. High power industrial C02 laser of a new generation.-Chinese journal of lasers.-1994.-V.A21,N5.-P.377.

44. Зарин A.C., Кузовников A.A., Шибков B.M. Свободно локализованный СВЧ-разряд в воздухе.-М.:Нефть и газ, 1996.-204с.

45. Звелто О. Принципы лазеров: Пер. с англ.-М.: Мир, 1990.-560с.

46. Soukieh М., Ghani В.А., Hammadi М. Mathematical modeling of C02 TEA laser // Optics and Laser Technology. -1998. -V.30. -P.451.

47. Анахова И.В., Казанцев В.И. Расчет ненасыщенного показателя усиления СОг-лазера с СВЧ-возбуждением // Синтез, передача и прием сигналов управления и связи: Межвуз. сб. статей (Воронеж).-1997.-Вып.4.-С. 126.

48. Райзер Ю.П. Распространение сверхвысокочастотного разряда высокого давления // ЖЭТФ.-1971.-Т.61, -вып.1(7).-С.222.

49. Мышенков В.И., Райзер Ю.П. Волна ионизации, распространяющаяся благодаря диффузии резонансных квантов и поддерживаемая сверхвысокочастотным излучением // ЖЭТФ.-1971.-Т.61,-вып.5(11).-С.1882.

50. Веденин П.В., Розанов Н.Е. Начальный этап развития самостоятельного СВЧ-разряда высокого давления в плоскополяризованном поле. Удлинение и остановка стримера // ЖЭТФ.-1994.-Т.105,-вып.4.-С.868.

51. Масюков В.А. О газовой температуре в трубке газоразрядного СОг-лазера.-М., 1982.-38с (. Препринт ИПМ АН СССР, №196).

52. Друкаренко С.П., Кулик В.В., Моторненко А.П. Характеристики ионизирующей электромагнитной волны в волноводе с плазмой.-Харьков, 1990.-16с. (Препринт ИРЭ АН УССР. №90-19)

53. Электродинамические характеристики плазменных фазорегулирующих элементов / Друкаренко С.П., Кулик В.В., Максимов О.Б. и др. // Устройства и методы прикладной электродинамики: Тез. докл. I Всесоюзн. конф.- М., 1988.-С.77.

54. Протокол эксперимента по определению направленности направленного ответвителя. Объект исследований: направленный ответвитель Бете. Цель эксперимента: определение направленности направленного ответвителя Бете.

55. Время и место проведения эксперимента: 15.10.95 г., УЭЦ МГТУ им. Баумана, корп. «Т».

56. Схема экспериментального стенда: см. рис. 4.40 Методика измерений.

57. Осуществить калибровку приборов МЗ-22А, M3-13 в соответствии с описаниями.

58. Включить магнетронный генератор «Хазар».

59. Изменяя ток анода магнетрона 1а с шагом 0.1 А, снять зависимости показаний приборов МЗ-22А, M3-13 от 1а.

60. Определить направленность направленного ответвителя Бете по формуле a=10-lg(Pi/P2), где Р12-показания M3-13 и МЗ-22А соответственно.