автореферат диссертации по приборостроению, метрологии и информационно-измерительным приборам и системам, 05.11.01, диссертация на тему:Коррекция неоднородности основного магнитного поля МР-томографа на постоянных магнитах

РГ 6 од

САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ИНСТИТУТ ТОЧНОЙ МЕХШКЙ И ОПТИКИ

На прввах рукогаси

МАРУСИНА ИАРЩ ЯКОВЛЕВНА

УДК 621.318.4

КОРРЕКЦИЯ НЕОДНОРОДНОСТИ ОСНОВНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ МР-ТОМОГРАФА НА ПОСТОЯННЫХ МАГНИТАХ

Спвшальность 06.11.01 - Приборы и мэтода измерения механических Ьелиий

Автореферат диссертация па- соискайяе ученой степени

кандидата технических йяук

Санкт-Петербург 1993

Работе выполнена в Сажст-Пэтьрбургском институте точной механики и оптики. '

Научный руководитель: -кандидат технических наук, доцент П.А.Галей/до.

Официальные оппоненты: доктор технически наук, профессор' А.И,Жерновой; кандидат технических наук, профессор О.Н.Мздяыз.

Ведущее предприятие: НИИ "Домен" Санкт-Пет&рбург.

Защита состоится " 15 " июня 1993 г. в 15 чесов на заседании специализированного совета •К.053.26.04 при Сацкт-Пэтербургском институте точной механики и оптики.

Адрес: 197101, Санкт-Петербург, Свблинская ул. 14, ИТМО (Санкт-Петербург), тел. 238-87-22, 238-87-00.

- С диссертацией мохво ознакомиться в библиотеке ИТУО.

^тореферат разослан " ^ " ку й у_ 1993 г.

Ученый секретарь специализированного Совете

В.И.Голяков ■

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работа. Научно-тэхкичшсий прогресс в области 1ри(5оростроешя неразрывно связан с прГ'"-'дамами повышения <ачества и надежности средств измерений. Для решения этих задач необходимы разработка и внедрение новых приборов, эпиравдкся на последние достижения в области механики, электроники, вычислительной. техники к т.д.

По мере развития науки и техники происходит дальнейшее зов&ршенотвоватае измерения механических величин. Этот процесс выражается как в совершенствовании градационных, используемых а насто.'щее вр^мя приборов, так я в создании приборов, основанных на швах физических эффектах. К таким приборам этносятся системы, основание на явления ядерного магнитного резонанса (ЯМР), в частности М?-толюграфн.

Наряду с широким применением в медицине и биологии, йР-томогра^ы успешно используются в измерительной технике, • а именно для: измерения параметров деталей сложной формы, измерения скоростей движения жидкостей и в жидкости, оценки соогоян.й подвижных частей. Maтода«и магнитного внутрнвидения «ожпо автоматизировать съем показаний у большого количества приборов: акселерометров, динамометров, манометров, стрелочных приборов и т.д.

При конструировании МР-томогра{а необходимо учитывать требования, предъявляемые к поляризующему магнитному полю Ьа. "снок-шм требованием является максимальный разчзр зсны высокой однородности магнитного поля с относительным от'слонением аддукции в пространстве ¿50/В0 порядка 10 ррш ( 1ppm = 10'" ). Этот вопрос является одним кз первостепенных, поскольку качество томограмма определяется величиной и однородностью поляризующего поля и его градиентов. Не случайно во многих работах отмечается, что одно из вааиэйлгах направлений развитая аппаратуры МР-томяграфии будет проходить • по 'линии усовершенствования магнитов и градиента:« катушек.

Актуальность темы подтверждается такав включением вопросов, связа]иых с техническими аспектами МР-томографии, в программы многих научннх семинаров и конференций.

Цель работы. Цельв диезертяцяонной работа является повышение эффективности плоской системы коррекции .'. ( ш.шровашя ) неоднородности основного магнитного золя МР-томографа на постоянных магнитах.

Задачи исследования. Для достахеная поставленной дели необходимо решать ряд задач:

- ухелгаггь размеры областей, в которых создастся тр&бушые грйдгэкш магшгашх полей,

- разработать корректруада катушки трзть&го порядка,

- оценить влияния магнитной системы на оптимальные размесы токовых шиммов,

- рассчитать параметр:! катушк с учетом ах положения в зазоре иагнкта и с учетом вякяшгч проницаемости магнгтопровода,

- разработать способ определения магнитной прозмцаэмостр. система,

- разработать метод создания однородзоЛ) магнитного поля в произвольном объеме,

- прозерлт-ь изготовленную систему шиммирузвде катушек и метод коррекции неоднородности поля на макете МР-томографа на постоянных магнатах.

Научная новизна диссертационной работа вяключаьтся во всестороннем исследована факторов, вяьвдях на оптимальные парзмо?ры корректарувднх катушек, зюм&щэнто: в зазор магнитной система. Прэдлокон -способ расчета тояозмх аггкмов третьего порядка. Разработан метод создания однородного ьагнгтного поля в произвольном объем».

Практическая ценность работы заключается в расчете я гзготовяенаа. Еосьхга корректарунцгк катушс первого и кк-'рого порядков с у^этом вливая мапшжй системы. Разработан и экспераеаталъно проверен саособ определения магнитной 1ЦШКЦ8&М0СТИ система. Прог-здени экспериментальные яссдэдозанЕЯ изготовленной систе: ¿г тааируягда кадушек а ■ нредаоззыяого методе коррэхцгы неоднородности поля.

Апробация работа. Основные положения дасс&ртацгсхшй .работы докладывалась а получи одобр^зз» на научно-твгнкчесхой хон*»ренцшг ■ с моэдунардаи учас-тдем "Ермборостроонав-зг'* ( Керчь, 1?32 ; я нг нгучЕо-м&тодгческой

конференции "'Высшая школа к перспективные исследования в шдаресах медицины", организованной Российским центром координации фундаментальных и лриклгтных исследований для медицины при Санкт-Петербургском Государственном Университете ( Санкт-Петербург,. 1993 ).

Публикация. По теме диссертации опублшг ванн Б работ и подана заявка на изобретешь.

Обс-ем и структура диссертации. Работа состоит из введения, пятя глав, заключения, списка литературы н пр:1Ло:кйнлл. Обедай объем диссертация 128 стр., в том числе 81 страница мз;плногысяого. текста, 21 рисунок,' 7 таблиц, 2 фотографии, список литература из 83 наименований ьа 9 страницах и прякожение на 1 страница.

ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ, ВЫНОСИМЫЕ НА. ЗАЩИТУ

1. Способ расчета корректирующих катушек с пошленнычи размерами областей, в которпх создаютя требуемые градиенты.

2. Оценка влияний на оптимальные размеры катушек их полоуйния в зазора магнита и проницаемости магаитопровода.

3. Способ определения проницаемости напгатной системы.

4. Метод создании однородного Магниткою поля в произвольном объеме.

5. Результата ¡экспериментальной проверки изготовленной системы шиммирувдих катуиек и предложенного метода коррекция.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Вэ введении вохазапи актуальность проводами исследований, излоаона научная новизна к практическая значимость работы. Представлены основания выбора области исследований, указали потенциальные области применения результатов диссертационной работе. ■

В первой главе описываются основные принципы МР-внутривиденчя, основание на явлении ядерного магнитного резонанса. Рассматриваются требования, предъявляемые к основному штатному полз МР-тодаграфа ( однородность поля.

б

т.е. относительное отклонений индукции ЛВо/Во на должно превышать 10. ррщ в рабочем объеме томографа ). Оцениваются ■ способы коррекция неоднородности основного поля МР-томографа. ' Приводятся' классические метода анализа магнитного поля, применяемые для ргсчета корректирующих катушек. Обсуждаются известные плоские шиммы различных конфигураций первого и второго порядков. Рассматривается влияние магнитной системы не оптимальный размер катушек, а также проблемы взаимозависимости токов в лшшах. Ка основе анализа существующих способов коррекции неоднородности основного магнитного пол? . МР-тоыографа на постоянной магнатах сформулированы основные цели диссертации.

Во второй главе описывается --.разработанный с гю со с расчета катукек с повышенными размерами областей, в которьо создаются требуемые градаетпм.

В настоящее время рассчитаны плоские корректирую^ катушкк только первого и второго порядков. Кроме того, все описанные система шеи относительно небольшие размеры рзбочю областей, в которых относительное отклонение созданной градиента от необходимого яэ превышает одного процента, Увеличение размеров областей, в которых создаются тр&буемш градиенты, а также создание токовых пшммов выше второй порядка существенно улучшает параметры магнитных счстем. Этс приводит к увеличению рабочей области томографа и к уменьшен® неоднородности поля в этом объеме.

Разработанный катукки X (У) для создания линейног< градиента в поперечном направлении дР/дх ( дВ/ду представляют собой систему прямоугольных витков с идентичным; :ю ватине и по направлению токами в двух полисных плоскости: ( расстояние м&вду полосами - '£=2го ). Для такой систем; витков выражение для Вх-компоненты индукции магнитного пол раскладывается в рад» который имээт вид

в = 2 1 с х + с.г® + с/ п- оУ + .. + в зГ ], (1

С 4 » 3> ? г>

1 а"в

где О « ---!--коэффициент ого члена ряда,

п\- д£

Параметры катушек Сил получены путем ренегат гаютеми из трех неравенств

д "ВАЛ) дпВ1Я) д"В(\) ОпВ(й) К-+ К,-+ к-1-1- - {К+К+К)-1—1- <е, [3

1 д.гп г ахп % ох" 12 ' дхп

где п = 3,5,7; Я,- расстояние от оси си№ртр;ш до первой секции; Лг- расстояние от ося симметрии до вторая секции; Из-расстояниэ от оси симметрии до третьей секции; расстояние от ося симметрия до обдей стороны ( обратанх л^-в^даяксв );

число вн -сов в порвоЯ свкцри; К - число витков во второй секции; К3- число витков в третьей секция; е - малая ваогоша.

В результвто Сила скомпенсирована три азжедэуедьшйС градиента рядя (1)- третьего, пятого и седьмого порядков» Определен!« ого/удало параметры ечетемы: Я =0,11Г; йг--0,331| йв=Ь,51Е; 1.

На рио.1 представлены результат« расчета раемврой областей с различной линейностью градиента ОВ^/дх в поперэЧйоМ Направлении для разработанной корректирующей катушки I (УЬ

Б ? • 11

Рис. 1.Области с различишь! относительным отклонением градиента дВж/дх от лннейноСтиМ ой£аотЬ-1Я{ 2 область-ЙЯ; 3 область-ЗЖ. 4,5 - полюса мегшгга; 8 11 - пройо^Ши сибтемн коррвкцйи.

a

:В та<5,1 приведен« параметры Предлагаемого устройства и наилучшей та известных систем для коррекции. линейного градиента в поперечном напра&угад, которая описана в патенте фшвд KSSOKEX ( Patent ЕР 0 217 520 ).

Таблица 1

Параметр Известное Устройство Предлйгаешб устройство

Расстояние мовду пластиками 400 400

Число ЕИТКОЗ 15 ' 3

Область с нелинейностью мен&э 1 % вдоль оси х вдоль оси z щ оо . 0,961 0,551

Как видно из таблицу, область с высокой лщейлостьр создаваемого градиента, доя предлагаемого устройства ь два раз« больше аналогичной области для наилучшей из известных систем,

Б диссертаций определены оптимальные параметры устройства £ дли создания линейного градиента бВг/вг в продольном направления, которое представляет coctofl систг-му крутовах витков с идентичными по величине и ио неправлена» тохаш в двух полйсйи плоскости.. По сравнению с наилучшм из известных устройств ( Patent ?R 2 571 4Э6 >, область с высокой йнвйностью градиента, создаваемая резработанвой системой Z увеличена более чел; за 10 Кроме Того, преимуществом предлагаемого устройства является целоа отпошени.& числа витков в секцих.

Эти разработанные системы первого порядка йыли изготовлены и проверена па Макете МР-томогрефа на постоянных магнатах,

3 работе рассчитаны системы трьтьехю порядка У, fi а X*, ¡fX для создания кубически?; градаеятоэ daBt/8^, д*Вх/дг*ду Вдоль оса у и з'В/дх1, д*Вх/дг?дх вдоль оси I.

Например, на рис, 2 представлены результаты численного расчете размеров областей о различной точность» воопроивведенйя кубического градлонта 8цВг/0у* вдоль оси у для разработанной катушки У*.

■О-О-О—ОО—<ю—-о

О-О-О—<3-0—о-с-о-

Рйо.З, Области с различным относительным отклонением градаанта (?Вг/3</ от кубической функции г/ для разработанной катушки У3

Проведена численная проверка результатов расчета катуаек третьего порядка с пост]хэйием областей действия радиентов,

В третьей главе рассматриваете,! влияния зеркальных токов изображения на систем коррекции, приводятся формулы производных Вг-компоненты индукции магнитного поля до пятого порядка для расчета прямоугольник и круговых пгмюй с учетом влияния магнита. Предлагается способ определения магнитной проницаемости системы. Кроме того» описывается изготовленная система коррекции из восьми катуаек, рассчитанных с учетом вЯ&йШ МягЮТПой системы.

Магнитное» пола, создаваемое проводником с током, находятся на аозз&рхвостй Магната и его прозвенев в центре систй.ча оа^смвамсй формулам^ »фаяедзнаш и-дерсойом.

Ца Практике адамирунзяэ катушка находятся в зазоре магнита на некотором расстоянии от полюсных наконечников. Это обстоятельство приводит к возл шююншо токов изображения, Появлягадагя в магнитной системе в результате зеркальных ото<5раз:екий проводников относительно плоскостей полюсных наконечников ц порождавлдес дополните л же магнитное ноль.

С учетом влияния токов изображения» ^.-компоненту аддукция магнитного ' поля, создаваемого прямолинейным проводником с током I , можно записать следующим образом

в +А£ ___-__

где |10- «агвдтаея постоянна;, т) = У0/з0 - относительный размер пимма, ¿¡го~ половца расстояния между проводниками, уо -расстояние от центра пластины до проводника, С - коэффициент, связанный с магнитной проницаемостью среды р зависимостью С - (р. - 1)/(ц + 1), п ~ число токов изображения.

Тогда вырахения для производных ^-компоненты имеет вид

йвх ц0г ег-1)2 \101 Л*»г (2П-Й)г-Т]г (гп+в^-г? 1

- ---+ -- * ) С ■(- + —---—1,

ду 2%г*о (т12+В2)* 2«а* Ц^+ (2п-£)г Зг [■»]*+(2тё) 1*}

Вг ~'¿%гг0 (1Г)2 {[т^ггп-в)*)2 [т)г+(2п+е)' ]* 1

В работе получена формулы для производных -компоненты аддукции магнитного поля прямолинзйного цроЬоднякй с током Г, с учетом влияния магнитной системы до пятого яорядха. Кроме того, в диссертации представлена аналогичные формулы до пятого порядка для круговых проводников.

Проведана оценке тлела токов изображения, которое нухао учитывать при определенна параметров корректируодп катушек. Кз полеченных результатов можно сделать вывод, что при расчета йрямоугешхных и круго&ых пыммов достаточно учесть только один ток изображала«, т.е. положить п = 1, так как вклад остальных _ токов изображения будет несущественном.,

Ка основания подученных в работе формул для -компоненты индукции магнитного поля бшш рассчитаны зависимости относит елью« размеров шиммов т] от их геометрических положений q в оазорэ магнитной системы i;(g) дал восьми корректирующих катушек X,Y,1? ( g - расстояние от иша до центра магнитной систему в единицах zQ ). Pia рие.З Представлена зависимость для шмма 7 для различных

(значений магнитной проницаемости систимы.

Рнс.З. Зависимость относительного размера ¡зада У от положения в зазора магната для различных значений магнитной проницаемости системы: 1 - (¿=1; 2 - |л*>2) 3 - 4 - Б г

В результате нроведаншх исследований штно сделать вывод, что чьч ближе находятся шимм к поверхности шлз&сного наконечника ( т.е. чем блиаа g к единице }, тем больше его относитв.лъшЗ размер.

Для этих га восьми юиммов были численно определвкн зависимости гтнооителкш размеров кетувек от магнитной проницаемости системы Т}(ц) при определенном положении ; 'ммов в зазоре магнита •= 0,938), Эти расчеты показывают, »>?о да шиммов I и Ш относительные размеры парвотеют возрастать при ц. > 1С, Для остальных корректирумдих катушек насыщение наступает вблизи р = 20. На рис, 4 представлзне зависимого •>)(|1) для V,)'* 7.

Рас.Зависимость относительного размера шямма У от магпитной проницаемости сНотемн

Для использования при расчете шинчов результатов диссертации, необходима внать велачзщу мзггятной проницаемое«! система Одаако в качества ц еэльзя примойять магнитную проницаемость материала шяюешх накоНечнаков, тек Как они намагнй4ены неоднородно и имеют ограаичешуя площадь веряальамх поверхностей.

Предложен следующий способ определения магнитной цржвдьемостй системы ц.

Поместим в зазор магнитной систему катушку состоящую из одного кольца, рбсцолсягешого на пластина из диэлектрика, Рядом с .чвтуикой поместим исм^рительвий датчик Г.,.

Введем коэффициент усиления поля К, который определим как отношение лолл катуика \ В ¿apope магнита ВгМ к ее полю в Вакууме В :

te

В

— = 1 + (Т)" + (£-7)г),/г *

1 1

*

, £ 0"{.

п. I

(т) ) (т)*4.(2п+§+7г у

(в).

1'Ла в ~ расстояние от центра магнитной системы до катуккя Xt в. единицах - ?асстоянйв от центра магнитной системы до центре измерительного датчика Lx В единицах zD, т) а/за -относительный размер катушки, а - радиус катушки £j.

Камр:№ поле, которое создает катуйка \ в магнитной сиотенэ я в вакууме и, ензя g,7,r¡> можно рассчитать яагнитнуй вропицае.юсть систег'.

Предложенным способом боа определена проницаемость магнитной системы МР-томографа, разрчботаляйго на кафедре' приборе точной механики, с индукцией основного доля 0,132 Тл и шириной зазора 97мм, Для этой сиатеш получена ц » t *9.

ЛроШ того, в третьей .'лазе диссертации построены области действия градиентов для катушек, помещенных в 'зазор магнита. Проведено сравнение йиммов Андерсона я катушек, расочитаязкг с учетом влияния магшттной системы. Ка , рйс.5 представлена области с различной точноотьв ооспроязведаавд - квадреГ/ГШГО i'paínePTB d'Bjdzdy для коррэКТЗруицай катушка ZY, поМэйвяаой а ааьор магнитной системы.

Г

щ

к' \

1

Рис.5. Области с различными относительными отклонениями градиента сРв^дгЗу от квадратичной функции гу: 1 - катушка, рассчитанная с учетом влияния магнитной систещ, 7, - катушка Андерсона

■ Как видно из рисунка, для катушки, рассчитанной с учетом влияния магнитной системы, область, в которой относительное отклонение градиента от квадратичной функции гу составляет 1%, в двадцать раз больше «.алогичной области для шимма Андерсона.

' На основании исследований, проведенных в Эгой главе, мозяо сделать вывод о том, что магнитнья система окозатзавт существенное влияние нз ноле, создавас-.люе корректирующими катушсами, и при расчете также катувок необходимо пользоваться форму-гачи, учитывав®™!! влияние токов изображения,.

С учетом нпянля магнитной систега били рассчитаны и изготовл&йы кюэмь глос.кта корроктЕрувдпх 1сатуьак первого и второго йорчдкоз." Кадушки виаоднопа на блешуомзайядаоша пластинах м&тоДок химического •:гр£йг.еайя к расположены в ЫР-тошгра|в вйлязй Еойиазых яакензчзшоз Основного магнита. Результат акейерймзнталькой проверки изготовленной шидогарувд&й систоад йредставлани в пятой гльве диссертации.

четвертая глава посвящена методу создания однородного магнитного поля в произвольном объеме МР-томогрвфа посредством использования алектрических шиммирущих катушек. Коррекция неоднородно сти основного юля МР-томографа до требуемой: величины осуществлялась с помощью рэкеняя задачи оптимизация токов в гам-ярущйх катушках.

Ка практике не всегда удается достичь полной независимости оптимальных значений токов в ииммах. Из-за этих взаимных связей нескольких шиммжрущкх полей ера штольно трудно обеспечить минимум неоднородности магнитного поля. Проведены экспериментальные исследования, цодтверздащиэ необходимость разработки метода коррекции.

Предложенный метод коррекции содержит слэдущи" шаги:

1. Измерение в точках , внбранннх в рабочем обьемз, величины индукция основного магнитного поля Ви при отсутствии всех корректирующих нолей .

2. Измерение в том же самом множестве точек X в рабочем объеме величины магнитной индукции и полярности каждого из Ш корректирующее полей В .

3. Расчет величин» и полярности токов, которие необхо^ло пропустить через шнжорувдие катушки Г, для создания корректирующих полей такой величины и полярности, чтобы минимизировать сумму квадратов отклонений пространственных вариаций основного магнитного поля АЗм(X ) и полей,

где К. - коэффициент /-й пиммяруэдей катушки.

Минимизация суммы квадратов отклонений 3 проводилась с помощьв программы онтимгзацни, написанной на языке РОКЕИШ.

Пятая глава посаящена ¿кспериментальной проварке изготовленной систеш шимжгрувдих катузшк- и предложенного метода коррекции неоднородности поля.

т

создаваемых М корректарувдими катушками ^ В. (X. )

(7)

Эксперимент проводился на шкете МР-гоиографа, разработанном на кафедре ПТМ ШНО, с индукцией магнитного поля 0,132 Тл в рабочей области, представляющей собой сферу диаметром 60 мм. Коррекция нооднородности поля осуществлялась с псшщьм изготовленной шичмирузщвй састокц из 8 катушек первого н второго порядков (X, Т, Е, ¿X, Ш, ХУ, л*-У*). Измерения величин индукцж* магнитных полей .проводились с Шйхдьа измерителя магнитной индукции Ш1-1.

Измерения индукция магнитного поля проводилась три раза: 1) до чоррекцяи неоднородности, 2) после первоначальной коррекции без использования предложенной методики и 3) после коррокцш! с помощью шжнрующей системы, токи для которой были рассчитаны го разработанной методике. Результата этих измерений для плоскостей зу с коордаяатаы г - 0, ±10,+20 (мм) приведены в та б. 2..

Таблица 2

(% N •< 1 , 0 +10 -10 +20 -20

Неоднородность основного магнитного поля, ррш 70 85 83 115 130

Неоднородность основного магнитного поля посла первоначальной коррекции, ррт 10 29 37 39 45

Неоднородность основного магнитного шля после коррекции с использованием мэт. оптимизации ррт 4 '' 3 6 7 10

Известно, что для получения изображения неоднородность магнитного поля в рабочем объеме не должна превышать 10 ррт. С учетов этого, на основании результатов измерений, приведенных

в таб.2, приходим к следующему выводу, что после первоначальной коррекции го существует области, в которой достигалось Си необходимое условие, однако после коррекция поля по предложенной методике удалось получить объем в котором это трзбо;?а:-ше »ыиолнеяо.

Следовательно, метод- позволяет снизить неоднородность поля в рабочем объеме томографа до заданной величины в 1С рря.

В прило^егая приведена программа оптимизации значений токов в коррекгнруидах катушках, написанная на языке ~ЖШГ.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

1 .Разработаны и изготовлена плоские шиммирущиэ катушки дяя создания линейвж градиентов в поперечном и продольном направлениях. Причем области с высокой линейность*) градиентов ( 'отклонение рассчитанных градиентов от лннейанх функций составляет 1 % ) превинаэт примерно в два раза размеры аналогичных областей-да известных катушек.

2.Разработана плоские катушки третьего порядка для создания кубических градиентов д*В/ду3, даВ^/дггду вдоль оси у и й*В/дх3 ,д*вуд2?дх вдоль оси х. Цровадэна численная проверка результатов расчета с'построением б&гастей действия градиентов.

3.Рассштрено влияние на оптжельша размеры-корректирующих катущек их положения в зазора магнита и прошщбе:-доста магнитопровода. Приведены форели для расчета токовых гаков с учетом адшяия магнатлоЗ системы. Предаоищ способ определения проницаемости магнитной система . С учзтгм влияния токов изображения рассчитаны и изготовлены 3 кагуяек первого и второго порядков.

4.Разработан метод создания однородного магнитного поля в произвольном объеме. Коррекция основного поля МР-томогрефа до требуемой величины однородности осуцвстзяялзсь' с помощью изготовленной тге&фущза система, тока для которой Саля рассчитали по иредлогязноа программе опгамизажя.

5.Провалена экспериментальная проверка системы шиммирующях катушек, изготовленных по результатам исследований. Результата экстрамвнтов показывают, что коррекция неоднородности поля с помощьв разработанный системы катуавк по предложенному методу позволяет создать в рабочем объема МР-томографа поле с заданными параметрами.

По теме диссертации опубликованы следуюдле работы:

1. Галайдш П. А., Замятин А. И., Иванов В. А., Парусина М.Я. Проектирование корректирующей катушки XZ для МР-томографа с учетом влияния сердечника магнита // Изв. вузов. Приборостроение, 1933, X 3.

2. Галзйдин П.А., Замятин А.И., Иванов В.А., Марусина М.Я. Расчет токовых №ммов с учетом влияния магнитной системы // Изв. вузов. Приборостроение, 1993, № Б.

3. Коррекция основного магнитного шля МР-томографа / П.А. Галайдш, А.К. Замятин, В.А. Иванов, М.Я. Марусгаа // Тез. докл. научно-технической конференция с международным участием "Приборостроение - 92", Керчь, 1992.

4. Иванов В.А., Марусина М.Я. Коррекция основного магнитного поля МР-томографэ // Деп. в ВИНИТИ 14.07.92, Я 230S-B92.

о'. Иванов В.А., Марусина М.Я. О компенсации градиентов магнитного поля выешх порядков // Деп. в ВИНИТИ 16.03.93, J5 633-BS3.

6. Иванов В.А., Марусина М.Я. Метод создания однородного статического магнитного шля в произвольном" объеме // Деп. в ВИНИТИ 16.03.93, Jf S34-B93.

Подписано к печати 27.G4.93 г. Объем 1 п.л

Заказ 152 Тираж 100 экз. Бесплатно.

Ротапринт. СП6ЙТМ0. 190000, С.-Петербург, пер. Гривцова,14.